Файл:МРБ 0039. Корольков В.Г. Магнитная запись звука.djvu

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Ссылка на страницу индекса

Наряду с совершенствованием этих двух основных видов звуконосителей («сплошных» и «порошковых») недавно появился третий вид — биметаллический носитель. Он представляет собой тонкую ленту или, чаще, проволоку из немагнитного материала, например, из меди или латуни. На эту немагнитную основу гальваническим путем наносится тонкий слой ферромагнитного сплава (обычно никель-кобальтового). Такой звуконоситель позволяет применять весьма высококачественные в магнитном отношении сплавы, из которых непосредственное изготовление проволоки или невозможно, или очень затруднительно по производственным соображениям.

Таким образом, имеются три типа звуконосителей для маг/ нитной записи звука: 1. Сплошные носители. 2. Порошкообразные носители. 3. Биметаллические носители.

Все они продолжают совершенствоваться и успешно конкурируют друг с другом в зависимости от специальных требований, предъявляемых к ним.

Чтобы оценить и сравнить их, рассмотрим основные требования, которым они должны, по возможности, удовлетворять. /. Магнитные свойства. Как и для всякого ферромагнетика, для магнитного звуконосителя можно назвать два основных показателя его магнитных свойств: остаточную индукцию Вг и коэрцитивную силу Нс. Проследим, как влияет изменение этих двух величин на качественные показатели записи.

С увеличением Вг растет поле, окружающее носитель после записи, тем самым увеличивается э. д. с, наводимая в обмотке воспроизводящей головки — растет, как говорят, отдача носителя. Такой „громкий" носитель обеспечивает хорошее перекрытие шумов первой лампы усилителя воспроизведения и соответственно возможность большого динамического диапазона записи. Однако пропорциональность отдачи носителя значению Вг сохраняется лишь на низких и средних частотах. На высоких частотах, где, как указывалось ранее, длина отдельных полуволновых областей намагничивания звуконосителя становится соизмеримой с размерами его поперечного сечения, важную роль начинает играть саморазмагничивание, ослабляющее в сильной мере отдачу. На фиг. 62 приведена так называемая кривая размагничивания звуконосителя, представляющая собой часть максимальной петли гистерезиса, расположенную между точками Вг и НсЩ 56

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90
Перейти на страницу


Исходный файл(3047 × 4606 пикселей, размер файла: 3,11 МБ, MIME-тип: image/vnd.djvu, 90 страниц)

История файла

Нажмите на дату/время, чтобы просмотреть, как тогда выглядел файл.

Дата/времяМиниатюраРазмерыУчастникПримечание
текущий19:01, 29 декабря 2010Миниатюра для версии от 19:01, 29 декабря 20103047 × 4606, 90 страниц (3,11 МБ)Admin (обсуждение | вклад)
  • Вы не можете перезаписать этот файл.

Следующие 2 страницы ссылаются на данный файл: