Файл:Радиофронт 1931 г. №18.djvu

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Ссылка на страницу индекса

В 1929 г. в Америке был построен новый выпрямитель, названный .выпрямителем с парами ртути с накаливаемым катодом". В СССР эти выпрямители называются газотронами.

Прежде чем перейти к описанию газотронов, остановимся несколько на работе кенотронов, т. е. ламп с высоким вакуумом. Давление воздуха в современных кенотронах доводится до величины порядка 10—8 — 10—7 мм ртутного столба. При таком разрежении столкновения электронов с молекулами газа будут столь редки, что без особой погрешности можно рассматривать кенотрон как прибор с чисто электронным разрядом (при давлении в колбе 10—7 мм только 1 электрон из 100.000 столкнется с молекулой на пути от катода к аноду). Процессы в лампе представляются примерно следующим образом. Катод испаряет электроны, причем количество их определяется свойствами катода и его температурой, но не анодным напряжением. Электроны вылетают с поверхности каДода с некоторой начальной скоростью, часть из них падает обратно на катод, часть образует вокруг него электронное облачко, так называемый пространственный заряд. Этот пространственный заряд, находясь в непосредственной близости к поверхности нити, препятствует вцлету других электронов. Анод притягивает электроны, и чем выше анодное напряжение тем, быстрее рассасывается пространственный заряд.

Форма кривой анодного тока обусловлена именно распределением пространовеиного заряда между катодом и анодом. Если бы в лампе

i.e было пространственного заряда, то характеристика ее представляла бы прямую, параллельную оси Уа (рис. 1 пунктир). При весьма малом анодном напряжении все электроны, испаренные нитыо, достигли бы анода. Но присутствие про- С1раиственного заряда препятствует этому, и такое положение (когда все вылетевшие из нити электроны достигают анода) получается только прн достаточно большом анодном напряжении.

Двухэлектродная лампа представляет собой некою ое омическое сопротивление, правда, обладающее несколько особыми свойствами. Величина этого сопротивления Л/ обратно пропорциональна крутизне характеристики кенотрона.

Поэтому одно из весьма важных требований, которое следует предъявить к кенотрону, заклю¬

чается в том, чтобы крутизна характеристики его

была возможно больше. Это с одной стороны повысит кпд установки, а с другой—облегчит режим работы лампы, так как вся мощность потерь выделяется на аноде в виде тепла и вызывает нагревание лампы.

Нейтрализация пространственного заряда

Существуют три основных способа увеличения крутизны характеристики:

1) Увеличение поверхности катода, 2) уменьшение расстояния между анодом и катодом, 3) ией- тра изация пространственного заряда.

Первые два способа наталкиваются на конструктивные затруднения. Третий способ,' к рассмотрению которого мы переходим, позволяет в отношении увеличения крутизны характеристики иттк очень далеко.

На рис. 1 изображено семейство характеристик (1, 2, 3), снятых с одинаковых ламп, но откачанных до различных степеней вакуума. Лампа № 1 имела вакуум i0—8 мм, лампа Л°3 была откачана лишь до 10мм. Характеристика третья сначала идет круче первой, но далее с повышением анодного напряжения сила тока круто падает вниз, и если затем уменьшать анодное напряжение, получить прежний наибольший ток при данной температуре катода не удастся.

Обяснение этого лежит в явлении ионизации газа. Скорость полета электрона будет тем больше, чем больше напряжение, приложенное к аноду лампы. При этом электрон будет двигаться не с равномерной скоростью, а с ускорением, подобно тому как движется тело, падающее под действием силы тяжести.

П, и столкновении электрона, летящего с нити на анод, с газовой молекулой происходят те или иные изменения движения, причем характер явления зависит от скорости движения электрона. При малых скоростях столкновение можно уподобить удару упругих шаров, т. е. электрон только изменит направление своего движения. При большей скорости движения электрона, последний, стол к нувшись с молекулой, приведет ее в так называемое возбужденное состояние Электроны в молекуле так или иначе сместятся со своих орбит..

1108


1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83
Перейти на страницу


Исходный файл(1704 × 2272 пикселей, размер файла: 34,15 МБ, MIME-тип: image/vnd.djvu, 83 страницы)

Importing file

История файла

Нажмите на дату/время, чтобы просмотреть, как тогда выглядел файл.

Дата/времяМиниатюраРазмерыУчастникПримечание
текущий12:47, 23 июня 2014Миниатюра для версии от 12:47, 23 июня 20141704 × 2272, 83 страницы (34,15 МБ)Admin (обсуждение | вклад)Importing file
00:28, 31 мая 2014Миниатюра для версии от 00:28, 31 мая 20141704 × 2272, 83 страницы (33,71 МБ)Maintenance script (обсуждение)Importing file
  • Вы не можете перезаписать этот файл.

Следующая 1 страница ссылается на данный файл: