Файл:Радиофронт 1934 г. №17.djvu

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Ссылка на страницу индекса

навливаться где-то около поверхности анода и затем под влиянием поля сетки поворачивать назад (рис. 2).

Пролетая снова мимо сетки, часть электронов опять-таки застрянет на ней, а большая часть пролетит сквозь отверстия в сетке и остановится где-то между сеткой и нитью, а затем, под влиянием поля сетки снова повернет назад. Таким образом электроны будут совершать около сетки весьма быстрые колебания, причем каждый раз на сетке будет застревать часть из них до тех пор, пока вся рассматриваемая партия электронов перейдет на сетку. Эти колебания электронов вокруг сетки обычно происходят с весьма большой частотой, порядка 106 кц/еек. В технике ультракоротких воли они используются для получения децнм;етровых волн по схеме Баркгаузена и Курца.

Предположим теперь, что на аноде лампы напряжение несколько увеличится, т. е. начальное отрицательное смещение стало меньше; тогда те электроны, которые, вылетев из нити, пролетят мимо сетки, получат благодаря этому' несколько меньшее замедление, чем раньше. Вследствие этого место их остановки и поворота движения теперь передвинется ближе к аноду. Если же еще больше повысить напряжение анода, то место остановки электронов может совпасть с поверхностью анода, и тогда все электроны попадут на анод. Однако практически электроны летят не с вполне одинаковыми скоростями вследствие неодинаковой начальной скорости вылета их из нити, и поэтому расстояние от места их остановки до анода не для всех электронов одинаково. Поэтому с повышением анодного напряжения сперва начнут долетать до анода только более быстрые электроны, а уже при еще большем повышении анодного напряжения (относительно нити) и более медленные. При достаточно большом напряжении на аноде на него начнут попадать все электроны, пролетевшие через сетку.

При этом следует отметить, что если место остановки электронов под влиянием тормозящего напряжения сетки будет весьма близким к аноду, то влияние анодного напряжения будет на них чрезвычайно сильно сказываться, т. е. если например какой-либо из рассматриваемых электронов под влиянием поля сетки остановил свой полет где-то около анода, то именно благодаря этой близости достаточно совсем небольшого увеличения анодного напряжения, чтобы притянуть его к аноду.

.1наче говоря, это означает, что если лампа поставлена в такой режим, что электроны, вылетевшие из нити и пролетевшие мимо сетки,'останавливаются близко к аноду, то анодный ток, а следовательно, и сеточный, который всегда равен разности между эмиссионным и анодным токами, будут сильно изменяться при небольших изменениях анодного напряжения.

Эго обстоятельство и используется в схеме, показанной на рис. 1, где напряжение сигнала подается не между сеткой и нитью, как это делается в обычных схемах, а между нитыо и анодом. Небольшие 'изменения анодного напряжения, вызываемые сигналом, оказывают весьма заметные изменения анодного и сеточного тока. Это обстоятельство определяет также и большую чувствительность рассматриваемого детектора, о которой указывалось вначале.

Роль сетки в этой лампе, как уже указывалось выше, заключается в том, чтобы, увеличив начальную скорость электронов1, вылетевших из нити, затормозить их движение после того, как они мимо нее пролетели, и остановить их около анода. Эго обстоятельство и явилось причиной того, что лампа, работающая по такой схеме, получила название «тормозящей лампы».

ХАРАКТЕРИСТИКИ ТОРМОЗЯЩЕЙ ЛАМПЫ

Под характеристиками тормозящей лампы мы будем подразумевать зависимости анодного и сеточного тока от анодного напряжения. Как уже указывалось выше, обе эти величины неразрывно связаны друг с другом, так как сумма анодного и сеточного тока всегда равна общему эмиссионному току нити.

В этом заключается принципиальное отличие описываемого включения лампы от обычного.

В обычной схеме общее количество электронов, вылетевших из нити, равно сумме электронов, попавших на анод и сетку, и электронов, возвратившихся из пространственного заряда на нить. .Здесь же благодаря большому положительному напряжению сетки все электроны, не попавшие на анод, в конечном итоге, как это уже указывалось выше, попадают на сетку. Таким образом кривые анодного и сеточного тока здесь должны быть связаны между собой таким образом, что сумма этих токов при любом напряжении на аноде всегда будет равна эмиссионному току. Вид этих характеристик показан на рис. 3. Как видно из рисунка, при малых анодных напряжениях сеточный ток будет равен эмиссионному, а анодный будет отсутствовать. Это соответствует тому, что электроны, пролегающие сквозь провода сетки, останавливают свое движение и поворачивают назад,

РИС. 3

не долетев до поверхности анода, и в конечном итоге все начинают попадать на сетку. Начиная с некоторого анодного напряжения (точка А т рис. 3), начинает появляться анодный


1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52
Перейти на страницу


Исходный файл(1985 × 2834 пикселей, размер файла: 3,06 МБ, MIME-тип: image/vnd.djvu, 52 страницы)

Importing file

История файла

Нажмите на дату/время, чтобы просмотреть, как тогда выглядел файл.

Дата/времяМиниатюраРазмерыУчастникПримечание
текущий19:57, 17 июля 2014Миниатюра для версии от 19:57, 17 июля 20141985 × 2834, 52 страницы (3,06 МБ)Admin (обсуждение | вклад)Importing file
00:29, 31 мая 2014Миниатюра для версии от 00:29, 31 мая 20141985 × 2834, 52 страницы (2,8 МБ)Maintenance script (обсуждение)Importing file
  • Вы не можете перезаписать этот файл.

Следующая 1 страница ссылается на данный файл: