Страница:Кривицкий Б.Х. Справочник по радиоэлектронным системам. Том 2.djvu/91

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


90

РАДИОЛОКАЦИЯ И РАДИОНАВИГАЦИЯ

[Разд. 7

падающих параллельных лучей в точке, которая находится на поверхности, противоположной стороне входа лучей. На этой поверхности располагается экран, отражающий падающие лучи в строго обратном направлении. Размер экрана влияет на ширину диаграммы обратного рассеяния: с

увеличением угла, охватываемого экраном, растет и ширина диаграммы, однако этот рост замедляется при увеличении угла свыше 90°.

^Диэлектрик

PhC. 7-12. Линза Люнеберга.

Эффективная отражающая площадь сложных точечных целей. Электромагнитные колебания, возникающие при отражении от сложной точечной цели, представляют собой сумму колебаний, переизлучен- ных многими конструктивными элементами объекта, имеющими самую различную форму, размеры и взаимное расположение. Каждому такому элементу соответствует некоторый кажущийся центр отражения или «блестящая точка», являющаяся источником элементарного сигнала. В реальных условиях цель совершает случайные перемещения относительно своего центра масс и выбранной траектории движения, вследствие чего изменяется ракурс облучения и положение «блестящих точек» относительно РЛС. Это приводит к сложной интерференции элементарных колебаний и флуктуациям амплитуды и фазы суммарного сигнала у антенны РЛС. Флуктуации амплитуды и фазы можно объяснить также случайными блувданиями общего кажущегося центра отражения внутри некоторого объема, включающего цель. Возможны и другие методы объяснения причин возникновения флуктуаций, например, на основе рассмотрения диаграммы обратного рассеяния и эффекта Доплера, проявляющегося в смещении частоты интерферирующих элементарных сигналов. Однако и многолепестковая диаграмма, и доплеровский эффект являются лишь следствием сложной конфигурации цели и ее случайного перемещения относительно РЛС.

Одномерный закон распределения плотности вероятностей амплитуды напряженности электрического поля Е, возникающего при отражении от реальных сложных точечных целей (самолетов, кораблей и т. п.), как это подтверждают многочисленные эксперименты, хорошо совпадает с распределением Релея:

w (Е)

'ехр —

£2

20|

(7-7)

2

где аЕ— дисперсия каждой из ортогональных составляющих вектора Е.

Закону (7-7) соответствует равномерное распределение плотности вероятностей фазы:

w (ф) = 1/2я.

Распределение (7-7) является хорошей моделью действительного распределения при облучении самолетов, кораблей и подобных им целей по их продольной оси (в нос или корму), когда все «блестящие точки» дают примерно одинаковый вклад в получаемый суммарный сигнал. При облучении в борт при отражении от больших поверхностей с относительно малой крутизной появляется стабильная составляющая в суммарном сигнале, имеющая большую амплитуду. В таких случаях более близким к действительному оказывается распределение Райса (обобщенное распределение Релея):

w(E) = -

' ехр

£2+£2ст

24

х /»

ЕЕС

24

X

(7-8)

где Eqt — амплитуда стабильной составляющей напряженности вторичного поля; 10(ЕЕст12о2е)— модифицированная функции Бесселя первого рода нулевого порядка.

Плотность распределения вероятностей фазы в этом случае имеет вид:

и» w

ехр

El

2

д Ест cost L _|_ ф / £ст cos

2У~2я I- V 2 /

+

X

X ехр

2 С

где Ф (г) = — I ехр (— х2/2) dx

1/iT J

— интеграл вероятности.

Закон распределения плотности вероятностей ЭОП можно получить, произведя функциональное преобразование закона распределения амплитуды:

w (а) = w (Е)

dE

do