Страница:Радиолюбитель 1927 г. №04.djvu/31

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


Д JVfo 4 РАДИОЛЮБИТЕЛЬ

145 д

Цифровые данные

Для большей ясности мы сначала подберем данные для цепи Z«>Са, близкие к практическим значениям. Предположим, что анодный контур должен иметь настройку па всех волнах, в' пределах 250—2000 метров. Такой диапазон но может быть получен при одной катушке Х2. Пусть емкость переменного конденсатора Cj будет до 500 см. Катушка должна будет иметь три секции, или же придется применить три сменных катушки, например, типа сотовых катушек. Числа витков можно взять в 50,100 и 200. В иижеследущей таблице мы даем диапазоны воли контура ЦС2, число витков соответствующих катушек Х2, предполагая, что опн сотового типа, п приблизительные значения самоиндукции этих катушек в см и в генри. Значение следующих чисел будет об'яснено дальше.

Пмея определенные значения и емкость самоиндукции анодного контура Ха С2, найдем его сопротивление.

Сопротивление, оказываемое настроенным контуром

Если бы в анодную цепь была включеиа лишь катушка сам'оиндукции Ха без параллельного переменного конденсатора С2, то ее сопротивление для токов высокой частоты было бы легко определить. Кажущееся сопротивление катушек для переменных токов тем больше, чем больше их самоиндукция и чем выше частота тока. Оно выражается следующей простой формулой: RL = 7ifL. В этой формуле Rl обозначает искомое сопротивление (в омах), оказываемое катушкой самоиндукции, L — есть величина самоиндукции, измеренная в генри, a f—частота тока (величина, обратная длине волны)*)■ Весьма полезно помнить эту формулу, так кале она применима и во многих других случаях, например, к сопротивлению дросселей, к катушкам приемников, к фильтрам и т. д.

указанной формуле. Эти сопротивления приведены для крайних воли каждого диапазона, т.-е. при L2<=50 витков для 250 м п 500 м; при 1.2=100 витков для 500 и 1000 м, при Ха=2б0 витков для 1000 и 2000 м. Промежуточные числа легко найти в случае желании на основании этих данных.

Если бы не было переменного конденсатора С2, то катушка //2 играла бы роль дросселя. По, гак видно из таблицы, ее сопротивление сравнительно с внутренним сопротивлением лампы (принимаем гь =

25.000 омов) само по себе совершенно недостаточно и вся ступень почти но усиливала бы. Весьма интересно, что прибавление парал- лельио самоиндукции Х2 (т.-е. одного кажущегося сопротивления), конденсатора С-2 (т-е. другого кажущегося сопротивления') не только ее уменьшает общего сопротивления, как это обычно имеет место при параллельпом вклгочепии сопротивлений, но может привести к значительному увеличению общего сопротивления. Это получается потому, что оба кажущихся сопротивления имеют противоположные знаки и при резонансе их проводимости уравновешивают одио другое.

Мы указывали ужо (см. „Радиолюбитель" № 2, стр. 66) , что в настроенной цепи при резонансе напряжение, которое получается на концах катушки самоиндукции или конденсатора, больше действующего в контуре папряжепия вл!& раз, величина затухания цепи. Такое возрастание напряжения получается вследствие накопления энергии в настроенном контуре при резонансе. По той же причине накопления энергии такой контур, включенный последовательно в цепь, будот так же иметь па концах катушки или конденсатора повышенное напряжение, а это соответствует как бы повышению его сопротивления. ' Увеличение кажущегося сопротивления получается при этом во столько же раз, т.-е. в л/О- раз.

Допустим, что затухание нашего контура будет равно величине 0,06. Это представляет собой некоторое среднее значение, так как для обыкновенных цепей получаются зна-

Таблица цифровых данных

Данные для 1^ = 50 в

Данные для Х2 = 100 в

Данные для 1 Х2 = 200 в

Примечание

50

100

200

Чиоло витков катушки обычп. | сотового типа.

.м J

i

250—500

..

7

8 ю

1000—2000

Длина волны цени Ь2С2 в j метрах, при Со до 500 см."

L2 см '

! 140.000

540.000

2.200.000

Самоипд. U в см.

Ьа генри | 0,14.10-3

0,54.10“3

2,2.10“3

Самоипд. Х2 в генри.

Rl

| 1060-530

2040—1020 | 4150—2075

Сонротивл. jU (2л/Хо) в омах для 250 — 500 м и т. д.

Rl.u О '

I 53000 - 26500

, 102000—51000

1207600 —103750

Сонротивл. контура Х2 С, в омах для тех жо пределов.

Н

6,8—5,2

j 8,0-6,7

8,9—8,1

Коэф. усиления ступени при I настроеин. аноде.

1

Г i

6,8-4,2 I! 10,1—6,8

13,5—10,2

Коэф. усиления при авто- трансф. связи.

В приведенной виня.' таблице в и л той отроке даны зиачения этих кажущихся сопротивлений катушек вычисленные но

  • ) Шир., ддл Я=250иетр., /=1,2.10«: дли А = 6С0 и, /■«aC.U.t; дли A 1000 и. /«=3.10 (303.С0Э): дли

А = 2<Л0 t — 130 О-'О.

чония затухания от 0,04 до 0,1. Если 0=0,00,

то я/& = и рапно приблизительно 50.

Следовательно, при настройке в резонанс контур JwjCo будет давать кажущееся сопротивление в *50 раз большее, чем катушка L.t сама но себе. В приведенной таблице в

шестой строке даны величины этого кажу- жегося сопротивления контура L2C2 при резонансе в предположении, "что затухание его равно 0,06. Данные приведены для крайних пределов диапазонов, т.-е. для воли 250 и 500, 500 и 1000, 1000 и 2000 метров.

Усиление при настроенном аноде

Зная, таким образом, сопротивление, какое представляет контур Х2С2, включенный в анодную цепь, легко найти величину усиления, получаемого от всей рассматриваемой ступени. Это усиление равно отношению

—(см. рис. 2). В свою очередь в2 составляет такую часть ^7 (J57 =10 ег для микролампы), которая соответствует найденному сопротивлению контура Х2С2 сравнительно с внутренним сопротивлением лампы гь Отсюда легко находим коэфициент усиления всей ступени для разных случаев. Эти величины

Бн 6»

Рис. 2. Каскад резонансного усиления высокой частоты (настроенный анод). Усиление, даваемое таким каскадом, измеряется отношением е2 к е2.

приведены в строке седьмой пашей таблицы. Пример: при 1000 м и катушке Lo в 100 витков сопротивление контура Х, С? равно

R, IL. = 51.000 омов; гь = 25.000 омов, еле-

довательно, A-j

10.51.000 _

= 51.000 + 25.000

Из таблицы видно, что для всякого участка диапазона усиления для меньшей волны выше, чем для большей. Кроме того, при приведенных даииых усиление получается больше в сторону больших волн. К сожалению, трудно в действительности получить точное соответствие результатов с приведенными расчетными числами. Эти числа имеют поэтому лишь общее ориентировочное значение.

Причина несоответствия практических результатов с теоретическими данпыми заключается в паразитных обратных связях, весьма легко возникающих в системе настроенных цеией при усилении. Ослаблял теми или другими средствами действие этих паразитных связей, мы получим большее соответствие с расчетными данными, которые показывают, в каком направлении должны изменяться результаты ирн равных условиях. Из этих расчётных теоретических даииых легко, йаарнмер, вывести заключение о возможности некоторого улучшения в самой схеме усиления, приведенной выше (рис. 1), основанного иатом, что контур L*( в целом дает иногда сопротивления/ весьма значительно превышающие внутреннее соиротовли

ние лампы (Rt до 207.500 омов).

( Продолжение с.иду out).