Страница:Радиолюбитель 1927 г. №06.djvu/14

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


Л 208

РАДИОЛ ЮБИТЕЛЬ —1927 д,

Ламповые передатчики

Недостатки колебаний I рода

В ПРОШЛЫЙ раз мы научились приближенно рассчитывать ламповый генератор по колебаниям первого рода п в качество иллюстраций к подобным расчетам было предложен > несколько примеров, тач, например, требовалось рассчитать мощность, отдаваемую трансляционной лампой при токо насыщения (Г.) 40 миллиампер и аиодпом напряжения Еь в 700 вольт. На основании приведенных формул мы легко можем произвести требуемые подсчеты, предполагая, что лампа поставлена в середину ее характеристики, соответствующей 700 вольтам.

Наибольшая отдаваемая мощность при колсбаииях первого рода

ТП =

Е„.1,

700.0,04

На аноде рассеивается также 7 ватт, так как генератор работает с коэфицнентом полезного дойствид не выше 50%. Мощность подводимая к лампе (отдаваемая батареей) равна 14 ваттам. При срыве колебаний или при очень слабых колебаниях, которые могут получиться вследствие неудачного подбора сопротивления Z контура или связи, вся эта мощность будет рассеиваться на аноде лампы, что грозит ей весьма неприятными последствиями, о которых раньше шла речь. Наше радиолюбительство чрезвычайно быстро прогрессирует, и надо думать, что недалеко то время, когда радиолюбитель будет строить передатчики не на лампах подобных Р5, а на бочее мощных, как, напр, Г5 (50 ватт), Б250 (250 ватт) или ГИ (150 ватт) и т. д. Все Эти лампы требуют для хорошего их использования высокого напряжения (1000—-2000 вольт и выше) и если мы можем поставить усилительную лампу в такие условия, что для псе является опасным срыв колебаний, как в вышеприведенном примере с трансляционной лампой, то гораздо хуже обстоит дело с более мощными ламаами. Так, например, нельзя считать нормальным рассеивапио 150 ватт на аноде в 150-ваттаой лампе ГИ, не говоря ужо о срыве колебаний, когда на аноде в" наших условиях будет рассеиваться 300 ватт.

Нужно как-то заставить эту лампу отдавать полагающиеся 150 ватт в контур при допустимом для нее рассеивании 70—80 ватт. Очевидно, тогда лампа должна работать при более высоком коэфициенте полезного действия. Так это и происходит со всеми так наз. генераторными лампами — их к-т пол. действия колеблется между 70 и 80 процентами, т.-е. на их аноде рассеивается мощность гораздо меньшая, чем отдается контур. Очевидно и для маленьких ламп, из которых мы хотим выжать побольше мощности и поэтому подвергаем их тяжолым испытаниям, повышая анодное напряженно на несколько сот вольт, так же я в 1Явтся более выгодным режим, при котором на аноде рассеивается наименьшая мощность. При колебаниях первого рода этого добиться мы не можем и поэтому все лампы в качестве генераторов высокой частоты работают при колебаниях второго рода.

Колебания II рода

Подобные колебания показаны на рисунке. Если бы мы желали получить ко.юбания I рода, то нам нужно было бы поставить лампу в середину ее характеристики (точка, а), соответствующей вапряжевию батареи Еы

III. Колебания II рода

3. Модель

задав необходимый минус на сетку — Ед1. Через лампу проходил бы постоянный ток

1„ = и переменный с амплитудой Та также

равной -у-, где 18 — ток пасыщсния лампы.

Напряжение на аноде колебалось бы от близкого к нулю до почти двойного напряжения батареи (2ЕЬ). Для получения колебаний И рода мы дадим па сетку больший минус С — EgJ и колебания анодиого тока будут происходить вокруг точки „5? ниже середины характеристики ("ток IJ, Амплитуду колебаний па сетке мы увеличиваем, и анодный ток при положительных напряжениях на сетку С 4- ед) доходит до тока насыщеиия, паобо- рот, при отрицательных напряжениях (— ед) анодный ток быстро становится равным нулю, ивтечеиие некоторой части периода через лампу вовсе пе проходит тока из-з'а больших отрицательных напряжений на сетке. При этом анодное напряжение на лампе меняется так же, как при колебаниях I рода — от близкого к нулю до почти двойного (2 Еь).

Недостатки колебаний II рода

Если бы мы заставили таким образом работать усилитель низкой частоты, то у нас получились бы сильные искажения (их не трудно заметить, задав слишком большой дополнительный минус на сетку). Помимо основного тона, к которому собственно и надлежало быть усиленным, мы бы услышали еще ряд обер-тонов — гармопик, 'отличающихся на октаву или несколько октав от основного тона. Такие же искажения получает кривая высокой частоты — помимо основной частоты соответствующей настройке контура LC будут еще токи других частот кратных основной, и на ряду с осиовной волной А будут иметь место колебания, ЛАЯ

соответствующие волнам f ; з-1 Т и.т- п-

Если передающая станция пе прииимает специальных мер, с которыми мы познакомимся в будущем, то ее передача излучается, кроме основной волпы Я еще на более ко-

СТАТИЧЕСКИЕ

ХАРАКТЕРИСТИКИ

И СЛЕВА ИИ Я НАПРЯЖЕНИЯ ИА СЕГКЕ Рис. 1. Диаграмма колебаний II рода.

Я Я

ротких волнах—гармониках -у > и т. д.

Правда, эти гармоники имеют значительно меньшую мощность, чем основная волна, по их мощность может быть вполне достаточной, чтобы причинить пе мало огорчений радиослушателям, желающим услышать другие, мепее мощные или отдаленные станции, работающие на более коротких волнах (таковы, напр., назойливые гармоники старого передатчика им. Коминтерна). Подобно тому, как при колебаниях первого рода мы представляем пульсирующий анодный ток, как сум му постоянного 10 и переменного так же н пульсирующую искажениую форму анодного тока (рис. 1) мы можем рассматривать как ток постоянный (10), вокруг которого происходят колебания тока основной частоты 7( и гармоник с амплитудами меньшими, чем Предполагая, что гармоники в нашем маломощном передатчике будут настолько слабы, что их нельзя будет услышать за пределами пашей передающей антенны, мы теперь будем интересоваться только током основной частоты—им определится мощность, нашего передатчика.

Преимущества колебаний II рода

В примере, показанном на рисунке, амплитуда основной частоты примерно-, такая же, как она получилась бы при колебаниях I рода . Вообще говоря, кривая тока может быть иная, и мы в праве рассчитывать иа несколько большую амплитуду, чем-ту-, а значит, и на мощность _ Еь I,

несколько превышающую ТГА. = —1 но это

увеличение (процентов па 10—15) не настолько значительно, чтобы заняться сложными подсчетами амплитуды основной частоты, и поэтому в первом приближении мы можем считать, что и при колебаниях 11 родз. мощность нашего передатчика должна быть-

порядка ТГ* = Еьа 1д- 1).

Из вышеприведенного примера видно, что в отсутствии колебаний через лампу течет ток 1„, меньший, чем при колебаниях I рода, па аноде рассеивается мощность Еь 1„ опять-таки меньшая, чем при колебаниях 1 рода. Г1о сравнению с тем током, который был бы в отсутствие колебаний (Г0> постоянный ток, проходящий через батарею при колебаниях II рода (IJ, увеличивается и подводимая к лампе мощность тогда возрастает. Однако, распределение мощностей становится более выгодным, чем при колебаниях I рода — большая часть подводимой мощиости отдается лампой коитуру и меньшая часть рассеивается па ео аноде (к-т полезного действия выше 50 %)• Преимущества колебаний II рода: 1) меньшая опасность для лампы в случае срыва колебаний, 2) большая отдаваемая мощность »

  • ) В дейгтпптельиостм оепоэможпо получить пря колебаниях I рода и тику ю мощность, так как характеристик* лампы криполнноКим а амплитуда напряжения п» хо«- туро меньше, чом и>иряжоон« батареи, иначе получат** искажения. Только с.мбыа колебания оеташто* но искаженными, а цод колебаниями I рода иод рал у и охаете* ИГ искаженные Колебании.