Страница:Радиолюбитель 1927 г. №11-12.djvu/17

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


д № и —12 РАДИОЛЮБИТЕЛЬ

411 Д

Перед

В ОПИСАННОЙ памп системе передачи изображений Телефумкеп - Каролус использовано явление поляризации света для превращения в приемнике электрических импульсов, соответствующих передаиваомому изображению, в пропорциональные тгм световые импульсы. В виду того, что споооб этот является наиболее совершенным, средп прочих способов. применяемых для той же цели в фото-телеграфии, мы ознакомим наших читателей с физической природой явлений, на которых он базируется.

Г

лч'чь света

Рис. 13. Колебания частиц эфира в луче света.

Как известно, согласно существующей теории, явление света заключается в колебательном движении частиц эфира, при чем имеют место тале называемые иоперечпые колебания, т.-е. такие, при которых частицы эфира колеблются перпендикулярно направлению луча (рис. 13). Колебания эти происходят 'некоторое время в одной плоскости, примерно, в плоскости «А» (рис. 14), после нескольких миллионов таких колебаний они переходят в новую плоскость, примерно, плоскость «Б», чтобы затем после нескольких миллионов колебаний снова измелить плоскость колебапнй. Таким образом, обыкновенный световой луч, так называемый пеполярдзованный луч, характеризуется вращением плоскости колебаний частиц эфира.

При некоторых условиях, однако, характер явления может измениться: не- поляризованный луч может превратиться в «линейно-поляризованный», т.-е. та-

Рис. 14. Непрерывное вращение плоскости колебаний частиц эфира в не- поляризованном луче света.

кой, в котором частицы эфира колеблются в какой-либо одной определенной плоскости, или, как говорят, в определенной «плоскости поляризации луча».

Превращение неяюляризоваиного луча в линейио-поляризованпый происходит 1пж определенных оптических явлениях. Так, поляризация имеет место при отражении лополяризованного луча света от зеркальной поверхности. Таким образом, если на зеркало попадает неполя- рнзоваагпый луч, то после отражения он становится линейно-поляризоваппым.

Линейная поляризация происходит также при преломлении луча света, т.-о- при изменении 'его направления при

а ч а изобра

Система Телефункен-Каролус

(Окончание; см. пР.1“ Л? 9 и 10)

В. С. Розен

переходе из одной прозрачной среды в другую (если обе среды имеют различные показатели преломления). Так, луч света, переходя цз воздуха в воду, меняет свое направление, и ©место с те-м становится линейно-поляризованным.

Поляризация происходит также при так называемом «двойном лучепреломлении». Явление это заключается в том, что луч света, попадая из какой-либо прозрачной среды, например, из воздуха в прозрачный кристалл исландского шпал'а или в кристалл некоторых других минералов, характеризующихся аналогичными оптическими свойствами, расщепляется на два луча, при чем один из них незначительно отклоняется от первоначального направления, другой же луч отоклоняется значительно сильнее (рис. 16). Следует замепггь, что молекулярная структура* а вместе с тем оптические свойства кристаллов в различных плоскостях симметрии различны. Для де- милстрирцвапия двойного лучепреломления, пан лучшим' образом может служить пластинка, вырезанная из кристалла исландского шпата, параллельно его определенной плоскости симметрии.

Оба расщепленных кристаллом луча линейно поляризованы, при чем их плоскости поляризации взаимно перпенди- куляршл. Один из лучей нужно удалить.

Рис. 15. Призма Николи (плоскость стыка половин кристалла заштрихована).

Для этого мог бы быть применен какой- либо непрозрачпый экран, задерживающий луч. Однако, на практике пользуются другим способом. Кристалл разрезают па две части так, чтобы плоскость разреза составляла бы с гранями кристалла определенный угол. Затем приводят обе эти половины кристалла в прежпео взаимное положение, однако, по до полпого соприкосновения, отде- лив плоскости стыка топким слоем канадского бальзама (рис. 15 и 16). В виду того, что показатель преломления канадского бальзама меньше показателя преломления исландского шпата, нанбо- лоо отклоненный от первоначального направлешгя луч претерпевает полное внутреннее отраженно от плоскости стыка первой половппы кристалла, па которую он падает достаточно наклонно, и выходит через боковую поверхность кристалла. Менее же отклоненный луч света, падая на плоскость стыка менее наклонно по отношению к последней, не претерпевает полпого внутреннего отражения, а, пройдя через топкий слой канадского бальзама, ограниченный двумя параллельными плоскостями, и войдя п другую половину кристалла, выходит из последней, сохранив первоначальное направление (рис. 10). Вьппеоппсатшый кристалл исландского шпата, составленный из двух половинок, с тонкой прослойкой канадского бальзама, поент название призмы Николи, соотвотствошю призма тнчоокой ферме кристалла н имени ученого, его впервые применившего.

ж е н и й

Из вышеизложенного видно, что иено' ляризоваштътй луч света, войдя в призму Николи, выходит из пее липейпо поляризованным. Такой линейно-поляризованный луч света может пройти через другую призму Николи, находящуюся на его пути, только в том случае, если последняя определенным образом координирована по отношению к первой, а именно, расположена в пространстве, тождественном с пей. Такой случай изображен на рис. 5, при чем луч. пройдя

Рис. 16. Двойное лучепреломление в

призме Николи с последующим удалением одного луча.

через вторую призму, воспринимается глазом. Если, однако, повернуть вторую призму Николи па угол в 90° по отношению к этому ее первому положению, около оси, совпадающей с направлением луча, проходившего через обе призмы, то луч этот призмой полностью задерживается. При каком-либо промежуточном положении вращения кристалла, луч частично задерживается, и тем в меньшей степени, чем ближе кристалл к первоначальному положению, прп котором луч проходил полностью.

Взаимное положение двух призм Николи, при которых вторая призма полностью задерживает луч света, поляризованный прн помощи первой призмы, называется «скрещенным» положением двух призм Николи.

Прн определенных условиях линейно- полярнзованнын луч света переходит в так называемый «эллнптнческн-поля- рпзовалиый» луч- Прн эллнптнческн-по- -яризованном луче каждая частица эфира также колеблется в плоскости,

еж—

Рис. 17. Прохождение поляризованного луча через призму Николи.

перпендикулярной направлению луча, однако, но по прямой, а по эллипсу.

Каковы же условия, при которых лицево-поляризованный луч света переходит в эдлшш1чеоки-поляризова|£ный7 Условием этим является предварительное прохождение луча в прозрачпой, не проводящей электричество жидкости (диэлектрике), при обязательаом условии наличия электрического поля в этой жидкости по пути прохождения луча. Такое изменение природы луча при этих условиях обусловлено его двойным преломлением в жидкости (явление Керра).

Электрическое поле может быть создано между двумя параллельпыми металлическими пластинками (конденсатор), погруженными в сероуглерод или ннтро- обнзол, по обо стороны прохождения луча. При слабом электрическом поле эллипс имеет дотянутую форму, мало отличающуюся от прямой (рис. 18). Дру-