Страница:Радиолюбитель 1928 г. №08.djvu/33

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


Расчет выходных трансформаторов в мощном усилителе

М. Марк

(Окончание см. „РЛ“ № 7).

6) Поперечное сечение меди

Ток во вторичной обмотке трансформатора определяется из следующего выра- женпя

Здесь Jo п Fa — эффективные значения силы тока и напряжения во внешней цепи. Переменная слагающая тока в первичной обмотке равна —

Кроме того, по первичной обмотке течет некоторый постоянный ток, соответствующий току покоя Тп, его не трудно определять по характеристике лампы, зная, какое постоянное отрицательное вапряжение дается па сетку ламп. Полный ток в первнчиой обмотке будот ,/у, зная юк и задаваясь плот- постью тока (Дамп/мм2), мы можем определить сеченио (д) и диаметр (d) про- J

вода —д = -д (см. таблицу).

Плотность тока (Д) берется обычно в пределах от 1 — 1,6 амп/мм2.

Табл и ца

для определения сечения провода по диаметру.

Диаметр

мм

Поперечп.

сечепие

мм

Диаметр мм 2

Поперечп. сеченио мм 3

0,10

0,00725

0,28

0,06158

0,12

0,01131

0,30

0,07069

0,15

0,01767

0,32

0,08042

0,18

0,02545

0,35

0,09627

0,20

0,03142

0,40

0,1257

0,22

0,03801

0,45

0,1590

0,25

0,04909

Поперечное сечение меди ('без изоляции) Qk (в кв- см) равно

Q* = 3i + м’2 fo) “

= Щ (4 ~f «дг)]02 • • • О5)

Здесь wt — число витков,

д, — сечение провода перв. обмотки в кв. миллиметрах, д2— сечение провода втор, обмотки в кв. миллиметрах и — коэфйциент трансформации.

в) Величина окна и число витков

Теперь осталось определить число витков и?! и величины Qf и lf в отдельности: их произведение нам уже известно. Это

-У,-**

Рис. 5. Сердечник трансформатора.

задача чисто конструктивная. Чтобы не раздувать размеров трансформатора, выгодно взять сечение Qf — большим, a If — милым. Но тогда сильно уменьшается величина окна (см. рисунок 5) и мы рискуем не разместить в нем пашу обмотку. Выведем соотношение между площадью окна S = h.b и величиной Qf и lf (см. рис. 5). Обозначим отношение ширины окпа к

длине через г2 = Предположим, что

железо имеет прямоугольное сечение со сторонами ух и у./. тогда Q= ух. у.,. Обозначим ех е= 1 /"-¥l Тогда площадь окпа г Ут.

в кв. см будет равва

5=(Г+^('2' 2ех/• -(16)

Так как произведение If.Qf величина постоянная, нами уже найденная, то остается, пользуясь формулами (16), (15), (14) (13) найти наивыгоднейшее значение для S.

Поступаем для этого следующим образом: задаемся величиной Qf. определяем из формулы (14) — If. подставляя в формулу (13) величину 1Г, находим wx: подставляя и?, в формулу (15), находим Qk и, иаконец, из выражения (16) определяем S. Отношение площади чистой меди к площади окна назовем коэфициевтом заполнения меди и обозначим его буквой fk:

fk=- . ... (IT)

О правильности выбора соотношения между Qf и If судим по величине fk. Величину fk следует брать не больше 0,10. Если аиодвос напряжение па лампах высокое, то лучше задаваться fk меньшим, дФы иметь во)можность лучше изолировать обмотку.

Таким образом, обычно, после двухтрех проб находим наивыгоднейшее значение Qf и If, а следовательно и все другие нужные нам для конструктирова- ния трансформатора величины* Отношение ширины и высоты окна е.> — берется

1 1

обычно в пределах от ^

Применение высокоомных (Арденновских) сопротивлений

В действительности это предположение оказывается ошибочным. Арденне для выпрямлепия динамической характеристики предложил как-pia обратное средство—з иачительное увеличение аводвых сопротивлений при еормалАном напряжении анодной батареи. Практика показывает, что примепевие анодных сопротивлений очень большой величины порядка мегомов приводит к почти идеально прямолинейным дипамическим / характеристикам. Рис. 5 иллюстрирует это. На нем показаны динамические характеристики, снятые при нормальной и даже нонижеиной аиодиой батарее и высоком анодном сопротивлении, которые почти по всей длине представляют прямую линию.

Такое, на первый взгляд, страниое явление физически можно об'яснить следующим образом. Как было уже указано выше, кривизна динамической характеристики об‘ясияется тем, что из двух носле- довательио включенных сопротивлений — внутреннего и внешнего — величина внутреннего сопротивления изменяется с изменением потенциала сетки и анода.

Поэтому зависимость между анодным то- к м и напряжением сетка — вить выражается ие простой прямой линией, а несколько более сложной кривой. Если

Ja

Рис. 5. Динамические характеристики при большом анодном сопротивлении.

жо внешнее сопротивление значительно больше внутреннего, то величина аиодиого тока будет определяться почти исключительно этим сопротивлением, а изменение внутреннего сопротивления на пего (ток) ие будет оказывать заметного влияния. Это должно прнвэсти к прямолинейной зависимости м^жду током и напряжением, т.-е. к прямолиней- н >й динамической характеристике. Математический апализ в соответствии с высказанным положением также показывает, что прямолинейная зависимость между током и напряжением будет только до тех нор, пока Ra намного больше Rt.

Арденныо дает другие физические об‘яс- нсния указанному явлению, которые благодаря их сложности и некоторой неясности мы здесь пе приводим. Во всяком случае, теперь теоретически и практически доказана опустимость применения больших анодных сопротивлений при нормальной анодной батарее,а это, как мы знаем, приводит к значительному увеличению ко- эфициепта усиления каждого каскада усилителя. Таким образом, пока дело касается отдельного каскада усиления, выгода применения высокоомных сопротивлений пе оо1авляет сомнения. Несколько иначе обстоит -дело при исследовании всего усилители н целом, включая в рассмотрение и связи между отдельными ступенями усиления.

( Продолжение следует)