Страница:Радиолюбитель 1929 г. №01.djvu/30

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


ТШЖАУАЛМ11015 ЫЕ ■ТРАНС ФОРМАТОРЫ1

1. Сопротивление трансформатора

ЛЯ ЕЖДУЛАМПОВЫЕ трансформаторы *** по характеру своей работы сильно отличаются от выходных травеформато- ров, работу и расчет которых мы детально разобрали в предыдущих статьях. Число витков в междуламповых трансформаторах обычно велико — во вторичной обмотке 10.000—20.000 и больше; поэтому существенное влияние на работу трансформатора имеет емкость между витками вторичной обмотки, и между первичной и вторичной обмотками.

Опыт показал, что собственную емкость обмоток трансформатора можно заменить некоторой эквивалентной емкостью, включенной параллельно вторичной обмотке трансформатора. Величина этой емкости в большинстве трансформаторов колеблется в пределах от 30 до 60 см. При секционировании вторичной обмотки она уменьшается. Так как концы вторичной обмотки траисформатора обычно присоединяются к сетке и нити лампы, то к собственной емкости трансформатора прибавляется еще емкость между сеткой и нитью лампы, которая во время работы

^авва также нескольким десяткам см.

[адо иметь в виду, что величина всей эквивалентной емкости зависит еще оттого, каким концом вторичная обмотка присоединена к нити и каким к сетке лампы. Поэтому многие заграничные фирмы отмечают’на трансформаторе, куда

должен быть присоедипен соответствующий конец.

Эквивалентная1) схема междулампового трансформатора изображепа на рис. 1. г},— омическое ерлротивлеиие первичной обмотки, р —некоторое сопротивление эквивалентное потерям в железе, L — коэфициент самоиндукции первичной обмотки. Если мы L умножим на ' квадрат отношения витков, то получим коэфициент самоиндукции вторичной обмотки.

т т f w2

L2 «= Ln%1 n = —; u1! — число витков первичпой обмотки; w2 — вторичной об- омическоо сопротивление

Ь-

мотки

вторичной обмотки. aL — это приведенная самоиндукция рассеивания вторичной обмотки. Настоящая величина самоиндукции рассеивания равна — oLn где п—’отношение числа витков, а— коэфициент рассеяния. В качестве внешней нагрузки в схеме имеется некоторая емкость с'2— это и есть та самая внутреи-

Инж. М. Г. Марк

пяя емкость трансформатора и лампы, о которой мы говорили выше.

В схеме величина с'2 является приведенной величиной. Настоящая же всли- 0 2

чина емкости с2 = -^г, где п тоже отношение витков.

Величина Е'2— есть припедеипое напряжение на клеммах вторичной обмотки трансформатора. Настоящая величина этого напряжения Е2 = п

Напомним читателю вкратце, почему в схеме везде даны приведенные величины. Дело в том, что изображенная на рпс. 1 схема справедлива лишь для трансформатора с отношением витков ранным единице. Поэтому все величины вторичной обмотки приходится приводить именно к этому случаю.

Благодаря наличию емкостной внешней нагрузке работа трансформатора протекает крайпе своеобразно.

Проследим на примере, какое сопротивление представляет собой трансформатор при разных частотах.

Пусть нам дан трансформатор с коэфи- фнцйентом самоиндукции первичной обмотки L = 66 генри, отношением витков « = 2, 3, с собственной емкостью равной Сг = 60 см; коэфициент самоиндукции вторичной обмотки будет L2 = n2L = =з 350 гепри, а приведенная величина емкости равна с'2=:/г2 са = 315 см. При низких частотах полное сопротивление трансформатора будет определяться самоиндукцией периичиой обмотки. Это сразу видно из эквивалентной схемы (рис. 1). Так, например,

Полное сопротивление при пизкихчастотах будет почти чисто индуктивным; небольшую ваттную слагающие лает лишь омическое сопротивление первичпой обмотки и потери в железе.

Если мы начнем повышать частоту и подойдем к средним звуковым частотам порядка 1.000—1.500 периодов в секунду, то мы столкнемся с очепь интересным явлением в чрапсформаторе, и именно с явлением резонанса. В-самом деле из эквивалентной схемы видно, что цепь, d, о, с. с представляет собой некоторый колебательный контур, состоящий из емкости с'2 и самоинду кции L -j- aL. Этот контур имеет собственную частоту колебаний равиую:

fo = .... .(I).

27rj/Z,(l-f<r) .с'2

в этой формуле самоиндукция L — выражена в генри, а емкость с'3 — в фарадах Как только частоты подводимого извпе тока сравняются с собственной частотой контура, наступит резонанс — очень хорошо известный каждому радиотехнику. Сопротивление контура,* настроенного в L

резонанс, равно где L — самоввдук-

ция, с— емкость, ай-омическое сопротивление обмоток катушки самоиндукции.

В нашем случае полное сопротивление тоансформатора при резонансной частоте будет выражаться формулой:

г'=Иш+г' (2)

/ О От*

/2г

I) См. „РЛ“ М 6 (& 1927 г., 176 стр.

при частоте f =

100 периодов в секунду индуктивное сопротивление первичной обмотки нашего трансформатора будет равно 2тс/.L =

2тг. 100.66

42000. омов. Со- п роти в лен ио эквивалентное потерям q обычно раз в 7—10 меньше, чем 2nf.L, поэтому им можно пренебречь. Сопротивление другой ветви, состоящее ; из самоиндукции рассеяиия к емкости, для низких частот очень велико. Так для 100 периодов емкость в 315 см представляет собой сопротнвле- 1 9.1011

пие равное 2я/су~ 2лЧ00.315 ”

=4,5.10е омов, т.-е. четыре с половиной < миллиона ома. Лево, что почти весь ток пойдет через пор ну го ветвь, содержащею самоиндукцию первичной обмотки; поэтому при подсчете полного сопротивления трансформатора для низких частот мы можем второй ветвью пренебречь.

I—

Т

/


/

/


у

г

^ 

--V-1

1—


х

л,

/

_

i + Zx

(2а)

Рис. 2.

или эаменяя приведенные величины их настоящими

Lo (1 — а).

Zp «2 С3 (г2 + пЗр)

Это сопротивление чисто ваттное, оно пе имеет пн индуктивной, ии емкостной составляющей. Это сопротивление очень велико. Для пшего трансформатора, если принять омическое сопротивление вторичной обмотки (г2) равным нескольким тысячам омам, оио равно нескольким мегомам, в чем нетрудно убедиться, подставив соответствующие величины в ф-лу

28

РАДИОЛЮБИТЕЛЬ М 1