Страница:Радиолюбитель 1929 г. №03.djvu/35

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


Шупт значительно мевяет крппуго полного сопротивления трансформатора. Благодаря шунту в момент пери».го резонанса сопротивление трансформатора повы- шаотсн незначительно. При малых приведенных сопротивлениях шунта(порядка нескольких десятков тысяч омов) это повышение совершенно отсутствует.

Разберем несколько частных случаев.

1 -П случай — R' — мало, порядка нескольких тысяч омов. R’ в несколько раз меньше, чем 2TfL, даже при низшем пределе зв новых частот (при /'=50 пер/сек.). В таком случа** можно пренебречь ветвью, содержащей 2TfL, и ветвью, содержащей емкость С2- Сопротивление трансформатора будет равно сопротивлению ш^нта, т.-е. R' и лишь при более высоких частотах общее сопротивление трансформатора увеличится благодаря влиянию самоиндукции рассеяпия

Z — f(2т fa L)^ -+- №.

Коэфициент усиления в этом случае будет мал. В самом деле из предыдущего нам известно, что

±_uZ_

D Z+R,

Но так как Z = R a R' мало, меньше внутреннего соиротивления лампы

х, R'

Rf, то множитель R представляет собою малую дробь (меньше половины).

Преимущество трансформаторного усилителя по сравнению с другими заключается, главным образом, в*возможности получения большого коафициента усиления. Шунт же с малым сопротивлением сводит это преимущество на-вет. Отсюда можно вывести такое правило. Приведенное сопротивление шунта должш» быть больше (по крайней мере в два раза) внутреннего сопротивления лампы. Так при работе на лампах „Мнкро“ (R1 = 30.000 омов)

при

п — 1 R — R' ^ 60.000 омов

п = 2 R — R=3: 240.000 „

п — ‘6 ' R — Rb^ 540.000 „

п — Ъ R = R'.52=z 1.250.000 „

2-й случай — R' в два или больше раза превышает внутреннее сопротивление лампы Д; сопротивление самоиндукции при ни .тем пределе частот равно R'; 2nfLz=R', здесь f= 50 пер/сек. Пренебрегая при низших частотах ветвью, содержа щей емкость С"2, мы получим сопротивление трансформатора при f— = 50 пер/сек. равным

2 *fLR'R'

z — ■ —— = 0,i R'm

}/(-iT.fLy-+R‘2 ]/2

С ростом частоты величина 2nfL увеличивается и полное сопротивление трансформатора приближается по величине кН'

Zc<> R

Если бы мы взяли коэфициент самоиндукции первичной обмотки L меньше, то рри

низких топах полпое сопротивление трансформатора было бы меньше, чем 0,7; так

при 2тfL — R’

Z = 0,45 R’.

Отсюда вытекает такое правило: в целях борьбы с искажениями при пизких частотах, появляющихся благодаря малому сопротив юнию трансформатора, сле- д>от коэфициент самоиндукции первичной обмотки брать достаточно большим, с тем, чтобы

2т fL^ 1,5 — 2 R',

здесь f—низший предел звуковых частот. Если R' = 2.R(

то 2т fL 3 — 4 2?f.

При высоких частотах порядка нескольких тысяч пер/сек. дело обстоит при наличии указанного шунта более или менее благополучно. При некоторой частоте наступает резонанс рассеяния, обусловленный емкостью и самоиндукцией рассеяния; — при шунте он наступает раньше, чем без шунта, но он мало отражается на работе трансформатора и резкого уменьшения полного сопротивления трансформатора. не происходит. Характерных для резонанса рассеяния пик не появляется.

Из всего сказанного в атом параграфе можно сделать следующие ' выводы: шунтировать вторичную обмотку трансформатора иногда целесообразно для повышения качества передачи. Однако, чтобы шунт не очень уменьшал коэфициент

А

37

’ Y

усиления, приведенное сопротивление шунта должна быть, по крайней мерр, в два раза больше внутреннего сопротивления лампы, а сопротивление самоиндукции первичной обмотки при низких частотах должно быть в полтора-два раза выше приведенного сопротивления шунта.

Рационально сконструированный усилитель может работать достаточно чисто и без шунта.

моры указаны в предыдущей статье. Поэтому длина среднего магнитного пути — If и размеры окна обычно даны заранее. Необходимо лишь подсчитать количество листов железа, число витков первичной и вторичной обмотки и посмотреть, уместятся ли обмотки на дапном размере железа.

Из предыдущего мы знаем, что коэфициент самоиндукции

L=R

щЧ,

if- .10-8(1)

кривая К в ф-ции от В дана была раньше. го—число первичных витков, Qf — сечение железа (в квадратн. сантиметрах).

Ранее мы установили, что 2nfL s* 3 Д. Здесь f—низший предел звуковых частот. Полагая f=50 имеем 100лЬ = 3 Д. Вставляя вместо L его выражение из ф-лы (1) получим:

3 = 100тс . 10-8

h

или

_ 3 • 10» я }j_ (2)

w?

Постоянная слагающая тока 1Ю умноженная на число витков первичной обмотки wl5 делеиная на длину магнитного пути If, дает нам величину то—число ампервитков на сантиметр.

h • Щ

отсюда

аго

W,= г I,

(3)

Подставим величину гох из ф-лы (3) в

VII. Примеры расчетов трансформаторов

При заданном типе лампы, анодном напряжении, отрицательном напряжении на сетку и величине раскачки расчет трансформатора сводится к определению:

1) величины самоиндукции первичной обмотки, 2) размеров железа, 3) числа витков первичной и вторичной обмотки,

4) диаметра провода.

При определении диаметра провода надо исходить из того, чтобы плошооть тока не превышала одного ампера на квадратный миллиметр сечения. Обычно диаметр борется в продолах от 0,1 до0,05мм.

Сердечник трансформатора делается в большинство с |учаев из штамнонанных железных листов. Наиболее ходовые раз-

3 108

ф-лу (2) и обозначим М = jqq-—j,, тогда

имеем окончательно:

Д - IJ

(4)

формулы (4) и (3) являются основными расчетными формулами. По ним сразу же определяются сечение желоба и число витков первичной обмотки. При больших раскачках (порядка нескольких вольт) величину аго надо выбрать так, чтобы стать на прямолинейном участке кривой намагничивания (см. параграф IV), еле- * довательпо, aw надо брать в пределах

1,5—2,5. При малых раскачках для трансформаторов, стоящих в аноде детекторной лампы или в первых лампах микрофонного усилителя, можно брать малые

114

РАДИОЛЮБИТЕЛЬ М 3