Страница:Радиолюбитель 1929 г. №04.djvu/33

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


Следствие пз этого явления: во-первых. замедление роста тока сетки (см. кривую П рис- 1) — уменьшение крутизны кривой тока сетки, затем по мере роста вторичного (излучения из сетки— превращение этой крутизны в нуль (точка а на той же кривой). Затем наступает самое неприятное: рост излучения вторичных электронов обгоняет рост поступления первпчпых — кривая загибается вниз. За точкой в количество

ушедших вторичных электронов уже превосходит количество прибывших первичных — ток сетки меняет свое направление.

Такая картина продолжается до точки с. В точке с напряжение на сетке уже близко к напряжению на аноде. Кривая вторично начинает подниматься л з точке d переходит через нуль. При напряжениях на сетке больших, чем на аноде, на сетку возвращаются не только электроны, вышибленные из сетки, но и вторичные электроны из анода. Нужно сказать, что они вообще излучались анодом во все время нашего опыта, даже вероятно в количестве большем, ечм сеткой .вследствие большей скорости первичных электронов у анода, нежели у сетки), но, не имея возможности выбраться из-под сильного притяжения анода, падали на него назад. Теперь же, когда напряжение на сетке стало больше напряжения на аноде, с анода на сетку бурным потоком начали падать вторичные электроны анода.

Займемся разбором кривой в области oabed. Пространство сетка — нить лампы пропускает некоторый ток по величине, зависящей от напряжения между сеткой и питью. Следовательно, это пространство есть некоторое сопротивление, величина которого меняется в зависимости от приложенного к нему напряжения. Величина же всякого сопротивления, как известно, (равняется отношению приложенного к сопротивлению напряжения к величие проходящего через сопротивление тока.

Изменяя напряжение па сетке от нуля в сторону положительных напряжении, мы тем самым изменяем сопротивление пространства сетка — нить переменному тока сетки (между точками о и а), это сопротивление весьма велико. Затем для напряжений, соответствующих наиболее крутым участкам характеристики тока сетки (между точками о и а) ото сопротивление падает до довольно незначительных величин (в обычных усилительных лампах порядка нескольких тысяч омов). В точке а опо делается

равным бесконечности, зятем становится на участке abc отрицательным и затем через бесконечность о снова положительным.

По отношению к внутренним пространствам катодной лампы различают два сопротивления: 1) «сопротивление» постоянному

току — отношение приложенного к влектро- дам лампы полного напряжения к полпому проходящему через внх току (например, для точки ЛГ кривой I — это сопротивление равняется отношению соответствующего дан- пой точке напряжения (обрезок ОР)) к определяемому этой топкой току (прямая .1ГР ' известно, что это отношенпе равняется сotga Только заметны, что вследствие того, что обычно, в целях удобства черчения, величины токов у нас откладывают в миллиамперах, а ие в амперах, нужно для получения величины сопротивления в омах вышеозначенную велпчнпу умножить на 1.000; 2) «сопротивление» переменному току— это есть отношенпе прпращеыня приложенного напряжения к получившемуся вследствие этого приращению тока. Второе сопротивление может быть равно или не равно первому н определяется для данной точки, например d котангенсом угла между касательной КГ,, проведенной к дайной точке кривой тока сетки abed и осью абсцисс (па рис.). Величина этого котангенса, умноженная на тысячу и даст иам величину сопротивления цепи сетка—нить персмснио- ыу току.

Заметим, что на участке bed электро- пы по внешней цепи идут из пптп на сетку, т.-е. ток идет из сетки на ннть, навстречу включенной сеточной батарее.

На 90% вторичное излучение сетки, кроме вреда, ничего не приносит. Следовательно, его нужно избегать. Но это явление плохо изучено с физической стороны. На вторичное излучение влияет материал сетки, ее конструкция, густота, размер, обработка лампы при откачке и пр. Нужно сказать, что лампы типа УТ15 п бывш. УТ12, с которыми приходится работать в оконечных каскадах мощных усилителей, имеют сильпое вто- ричпое излучение. На рис. 2 мы приводим снятые нами характеристики сеточного тока лампы УТ15 16905.

Динамические характеристики

Статическая характеристика тока сетки дала пам полную картину происходящих в лампе явлений прп постоянном напряжении на аноде. Е“ли мы вычертим ряд статических характеристик тока сетки при различных анодных напряжениях Еа, то получим ряд кривых, изображенных на рис. 3 тонкими лилиями. Характеристика, соответствующая ОЕах — 0, будет иметь вид характеристики анодного тока. Затем каждая из кривых тока сетки, снятая при большем

анодном напряжении Еп Eat и т. д., расположится под кривой, снятой при меньше адодигом напряжении.

Но в условиях действительной работы

лампы в цепи анода обычно имеется некоторое сопротивление, благодаря которому напряжение в аноде будет меняться с изменением напряжения на

сетке (напряжеипе на аноде будет равно электродвижущей силе батареи анода минус потеря напряжения во внешнем стика тока сетки в этих условиях на- сопротивлеини цени анода). Характери- зывается дипамической характеристикой сетки (жирные кривые I и II на рис. 3).

Динамическая характеристика тока сети может быть вычерчена при наличии ряда статических следующим образом: для нескольких напряжений на сетке определяют (по динамической характеристике анодного тока) соответствующие напряжения на аноде, затем, в семействе статических сеточных характеристик отыскивают кривую, снятую для первого получившегося напряжения на аноде и определяют по ней сеточный ток. Сделав ряд подобных построений ио пол>- чившимся точкам, вычерчивают динамическую характеристику.

При больших сопротивлениях в цепи анода и при положительных напряжениях на сетке, напряжение па аноде близко к нулю, тогда динамическая характеристика тока сетки походит на статическую характеристику, снятую при нуле вольт на аноде (см. кривую I на рис. 3).

При наличии же в цепи анода незначительного сопротивления при большой электродвижущей силе батареи анода, кривая тока сетки имеет характер статистической характеристики (жирная кривая Н). Она имеет неприятный, как мы видим дальше, падающий участок. Следовательно, благоприятными условиями для появления этого участка являются: малое сопротивление в цепи анода и большая электродвижущая сила батарей анода.

Ионный ток

Выше мы предполагали наличие в лампе идеального ваккума, однако, увы... этого никогда не бавает. При самой тщательнейшей откачке в каждом кубическом сантиметре баллона лампы все же имеется только... несколько миллиардов

Рис. 4. Ионный ток: — 1д— ток сетки, образованный ионами; + 1д — электронный ток сетки; 1д — результирующий ток сетки.

частиц газа. Каждый летящий в таком вакууме электрон рискует столкнуться с мечущимися там частицами газа. При этом столкновении атомы газа разлетаются на кусочки, т.-е. на отрицательные электроны и положительные ноны. Первые присоединяются к общему электронному току лампы, вторые, как

Рис. 3. Характеристики тока сетки: тонкие кривые — статические характеристики при разных анодных напряжениях. Кривые I и II — динамические характеристики тока сетки.

РАДИОЛЮБИТЕЛЬ ЛЬ 4

1R1