Страница:Радиолюбитель 1929 г. №05.djvu/38

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


техпйфшдя

ШПС¥ТАЧИЯ

Ответы но техпвчсские вопросы читателей будут даваться при непременном соблюдения следующих условвй:

1) писать четко, раеборчпво на одпой^'сторопо лпстп; 2) вопросы—отдельно от письма; каждый вопрос вв отлельвом лпсткс; чпело вопросов вс боле о 8; 8) в каждом письмо, в каждом листке укапывать вмя, фпмвлвю в точный адрес.—В первую очередь ответы даются подписчикам журнала. Ответы посылаются по почто. В журнале печатаются пли передаются по радио только вопросы, имеющие общий пптерос.—Ответы не даются: 1) па вопросы, требующие для ответа обстоятельных статей, они принимаются как желательные темы статей; 2) па вопросы, подобные том, па которые ответы печатаются или недавно печатались, 8) па вопросы о статьях и конструкциях, описапных в других нвданпях; 4) на вопросы о данных (число витков и пр.) промышленных аппаратов.

Предельный ток выпрямителя в зависимости от тока насыщения кенотрона

ВОПРОС можно сформулировать таким образом: какой предельяый

выпрямленный ток (по показанию амперметра) можно полупить от кенотрона, характеристика которого известна?

Представим себе теоретическую характеристику лампы, предположим, типа Р5. Она имеет вид, изображенный на рис. 1. Здесь атаодный ток представлен как функция анодного напряжения при постоянном накале.

На рис. 2 дана схема для снятия этой характеристики. Предположим теперь, что на анод вместо постоянного напряжения будет подаваться переменное при этом с увеличивающейся амплитудой.

Возьмем три положения: 1) амплитуда переменного напряжения по кривой I; 2) то же по кривой И; 3) то же но кривой П1 (рис. 1).

= 0,5 Is, т.-е. равный половине тока насыщения. Этот ток в действительности и покажет тепловой амперметр, включенный в цепь выпрямленного тока, предполагая, что сопротивление амперметра близко к 0.

При двухиолупериодном выпрямлении (пунктир на. рис. 3) в цепь выпрямления будет поступать ток за каждый полупернод, следовательно, существовавшие раньше промежутки на рис. 3 будут так или иначе заполнены и в пределе мы получим вдоль всей оси времен полосу с высотой равной току насыщения.

Отсюда вытекает правило. Для одно- полупериодиого выпрямления предельная величина выпрямленного тока по средне-квадратичному показанию теплового амперметра (интегральный эффект тока) приближается теоретически к 0,5 тока насыщения.

При напряжении соответственно кривой I, выпрямленный ток будет, очевидно (для юдноволиового выпрямления) иметь кривую, как па рис. 3. В этом случае напряжение переменного тока еще недостаточно, чтобы получить ток насыщения.

При напряжении, соответствующем кривой II и III, мы уже заходим за предел насыщения и, дальше как бы ни росло напряжение переменного тока, мы -получим все ту же картину, как на рис. 3-11 или рис. З-Ш.

В пределе мы будем иметь для каждой выпрямленной полуволны прямоугольник с высотой равной току насыщения.

Предполагая (теоретически), что у пас в цепи за кенотроном нет никаких потерь, мы можем считать, что в пределе возможно в этом случае получить ток=

, /Лу'-

| вели чип л 1 близкие

1 1 , JZ1 Т~М

~is 

ц j


/77 J

U

1

1 •

{ ' 1

J

- Is

Рис. 3.

При выпрям летим дву хлолу период- лом — эта величина приближается к величине тока насыщения.

Следовательно, даже теоретически получить величину выпрямленного тока больше величины тока насыщения — невозможно.

Практически же ток, выпрямленный при самых благоприятных условиях, все же будет хоть немного, но мепыпе тока насыщения (или половины тока насыщения при одновременном выпрямлении).

Но в случае измерения силы тока прибором, не дающим величины среднеквадратичной (не показывающего точной величины интеграла тока), может, конечно, случиться, что по показаниям прибора сила выпрямленного тока даже при однополупериодном выпрямлении (и это чаще всего) будет почти равна, а может быть при некоторых приборах— и больше тока насыщения. Это, конечно, уже является дефектом измерительного метода: пульсирующий ток нельзя измерять обычным прибором, градуированным постоянным током. Наиболее верное показание даст тепловой амперметр, показывающий интегральный эффект тока.

Надо тут же заметить, что в этом случае, „когда тепловой амперметр показывает силу.тока равной току насыщения, выпрямительная схема работает не в нормальных условиях, так как либо во внешней цени — короткое замыкание, либо вообще на зажимах кенотрона оказывается в копечпом итоге ненормально высокое напряжение, на которое он не рассчитан.

При коротком же замыкании во внешней, потребляющей цени — очевидно все напряжение источника (или вторичной обмотки трансформатора) показывается на зажимах кенотрона, в то время как нормально на зажимах кенотрона бывает от 10 до 15—20% всего напряжения. Итак, увеличить силу выпрямленного тока при любой системе выпрямления можно только увеличивая ток насыщения кенотрона, например, перекаливая его нпть накала или взяв другой кенотрон с большей величиной тока насыщения.

Так как в нормальных выпрямительных схемах стремятся не выходить из области прямолинейного участка характеристики Ja = f( Еа). чтобы не искажать формы вьыгрямленого тока (и напряжения), то сила тока выпрямленного, как правило, не доляс/на превосходить Vi величины тока насыщения прл двухполупериодном выпрямлении и К величины така насыщения при одно- полулериодпом.

В противном случае задача сглаживания без фона из-за появления обертонов становится весьма трудной.

Следующая таблица дает даппые о токе насыщения наиболее часто применяющихся в радиолюбительской практике ламп и кенотронов.

Тип

Топ насыщения в тА

Внутреннее

сопротивление

Я

Кенотрон К2Т

50-70

1.000-1.500

Микролампа .

5—6

20-30.000

Лампа Р5 . .

5—6

20—оО.ООО

Лампа УТ1 .

90-100

5.0СО

Кенотрон КЛ

до 600

200-300

В. Л.

Ответственный редактор С. Г. йулин. Издательство МГСПС „Труд и Книга*

У. ос г- олит .v 45.842. Отп. н 7 н тип. „Искра Революции" Мосполиграфа, Москва, Арбет, Филипп., 13. 3. Т. 1.139. Тираж 30.500