Страница:Радиолюбитель 1929 г. №09.djvu/18

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


Инж. fU Н, Куксенко

Борьба между торированными

и оксидированными нитями

Первым значителышм шагом на пути к усовершенствовав!!го приемных ламп было появление па рынке в 1922—23 году ламп с торированной питью, которые значительно экономили эноргию па пакал ниш лампы. Вместе с тем торировапные лампы позволили подойти к решению вопросов, связанных с разработкой ламп, предназначенных для определенных функций, о чем речь ниже.

Разработка первых образцов ламп с торированной нитью еще в недрах лабора- ратории протекала в условиях конкуренции со стороны оксидированных нитей, впервые появившихся в 1914 г. и раньше. Однако, хотя оксидированные, или — как их принято теперь называть — оксидные нити могли дать большую эмиссию при данной температуре, чом торированные нити, изготовление последних было прощо и дешевле: кроме того, торированные нити могли быть изготовлены прочными и однородными, более малых диаметров, чем окспдиые нитп, в связи с чем приемные лампы с торированной питью получались более экономичными. По этим причинам торированные нити на ближайшие пять лет после их появления, т.-е. начиная с 1923 года, получили более широкое применение, чем оксидные.

Эмиссионная способность тори- рованных нитей

Эмиссионная способность нити измеряется обычно током эмиссии лампы, отнесенным к энергии, затрачиваемой на накал пити. Лампы с торированной нитью при температуре 1.850° по абсол. шкале дают эмиссию 30—80 миллиампер на ватт энергии, затрачиваемой на накал, тогда как вольфрамовая нить давала при температуре 2.400° лишь 2—6 mAlW, таким образом, эмиссионные свойства торирован- ной нити при более низкой температуре превосходили в 10—15 раз эмиссию вольфрама. Это был значительный шаг вперед, повлекший за собой почти полное отмирание образцов приемных ламп с вольфрамовой питью для целой радиоприема. Ноянивгааясяодновременно оксидная ппть производства 1923—25 года могла дать эмисоию при температуре 1.350° от 30 до 80 mAlW. Все ото нагляднее видно на рис. 1 и 2. На рис. 1 показаны средние кривые эмиссии различных нитей (масштаб тА па cm2, в зависимости от Т—температуры. Рабочие режимы, применяемые в практике этих ламп, показаны утолщениями на кривых. Кривые

эмиссии для торированной пити интересны тем, что они дают максимум при Т около 2.100°, а затем, при увеличении Т спадают, что обгоняется неравномерным покрытием нити торием при вагревании нити свыше 1.600°. Если бы нить имела равномерное покрытие, то эмиссия при увеличении температуры была бы пред- стаклева пунктирной кривой показанной на том же рис. На рис. 2 показана крн-

l,th

вая зависимости отношения —р. токов

эмиссии торировапной нити leth и вольфрамовой нити 1.W в зависимости от температуры пито. Эта кривая дает еще болео разительную картину.

Одвако торироваппая пить, давая значительные преимущества по сравнению с существовавшей до пео вольфрамовой, в отношении эмиссии принесла с ctfCofl в то же время целый ряд недостатков, отсуствующих в лампах с вольфрамовой нитью. *С этими недостатками, одвако, благодаря наличию значительно превосходящей эмиссии, пришлось плп мириться или бороться путем специальной конструкции отдельных деталей приемвикт. Эти недостатки, хорошо известные всем, кто имел дело с микролампами, следующие:

Потеря эмиссии

Потеря питью эмиссии при ее перекате. При температурах торированной нити выше 1.600° испарение тория с поверхности нити становится более интенсивным, чем диффузия атомов тория к поверхности иити из ее толщи, в результате чего па поверх пости пити образуются как бы „островки" (пространства), лишепные тория. Активность же торированной ештн тем больше, чем большая часть ее поверхности покрыта слоем тория. Если буквою Q обозначить ту часть поверхности , которую покрывает торий, то ток эмиссии нити 1е па один cm2 с этой поверхности определяется из уравнения log Ie—Qlog !',., где !'„ — ток эмиссии с пити, сплошь покрытой торием (пунктирная линия рис. 3).

На рис. 3 дама кривая зависимости!, (сплошиая липия) и Гв (пунктир), в зависимости от Т для нити толщиной 0,0038 mm, содержащей 1% окиси тория (ТЛ02) в абсолютной пустоте. Одновременно на том жо рис. нанесены кривые зависимости Q — поверхности действующего торцевого слоя и долговечносги нити в часах от Т, при чем за долговечность здесь принято число часов, в течение которых количество тория в uuvu уменьшав юл до 0,37 своей первоначальной величины.

1ЛА.ТОДНАЯ лампа, или — как принято ее теперь называть после утверждения этого термина последним Всесоюзным электротехническим с'ездом,— электронная лампа является осповпым прибором во всякой современной приемной радиоустановке. Все последние достижения в приемной радиотехнике всецело обязаны ей. Это она увеличила чувствительность и избирательность современных приомни- ков почти до требуемых практикой пределов. Несомненно, и все дальнейшее развитие приемного радиодела, особепео в части упрощения радиоприемников и улучшения их работы, зависит в сильнейшей степени от развития и усовершенствования приемных элсктроппых ламп. Естественно, что ва этом последнем вопросе в настоящее время заострено внимание всех крупных заграничных вакуумных и радиотехнических лабораторий, работающих в области радиоприема.

Все работы по усовершенствованию приемных ламп сводятся к следующим основным задачам:

1. К уменьшению до минимума энергии затрачиваемой на накал нитей ламп.

2. К увеличению по возможности, произведения Su!) (при сохранении Л{ возможно наименьшим), характеризующего усилительные свойства лампы.

Попутно с этими основными задачами изыскиваются решения целого ряда специальных задач прикладного значения:

1) Уменьшение внутриэлектродпой емкости, особенно в лампах, предназначенных для усиления высоких частот;

2) Уменьшение тока сетки в рабочих режимах ламп, предназначенных для усиления;

3) Развитие детекторных способностей электронных ламп.

Решевие всех этих задач сопровождается проработкой еаилучших методов массового производства вновь разрабатываемых ламп, гарантирующих однообразно и высокое качество, а также их удешевление, что имеет большое значение для широкого распространения этих ламп па рынке в условиях жестокой ковкуреиции фирм (за границей).

Напоминанием. что: Р- — коэфицнепт усиления, S — крутизна характеристики, —внутреннее сопротивление лампы, О добротаооть=^5

336

РАДИОЛЮБИТЕЛЬ ;л» *