Страница:Радиолюбитель 1930 г. №06.djvu/19

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


I изменению V,, производящих одинаковое • действие на анодный ток, и есть коэфи- сиент усиления лампы у. Следовательно, мы можем написать что

р — —^ ^п . . . .(1) (Значок делъ-

Д Vc

та овначаег, что величина, перед которой этот значок поставлен, взята не в своем абсолютном значении, а лишь в тех пределах в которых произошло ее изменение). У час изменение V„ ~ 40 V, изме ение V, - 4 V, откуда

40

и - —| ~ 10.

Советуем радиолюбителям взять несколько характеристик ламп и самим попрактиковаться в определении по ним коэфи- ияентов усиления.

От чего зависит и?

Коэфициент усиления зависит от геометрических данных лампы. — от расстоянии анода и сетки от катода, от густоты сетки и т. д., но не зависит от величины накала, эмиссионной способности нити, величины V„ и Vc и пр. Как принято говорить, коэфициент усиления зависит только от „геометрии** лампы В основном можно сказать, что чем гуще сетка лампы, чем она ближе к нити и чем анод дальше от нити, тем коэфициент усиления будет больше. Зависимость у. от геометрии

л. ыпы определяется следующей форму- лог:

Г

, 2 " J1~R (R—r)

L

1

• (2)

П2т..пр

где П —число витков сетки на 1 cm длины сетки, Л—радиус витков сетки в cm. R— радиус анода в cm и р — радиус проволоки, из которой намотана сетка, п, как

Рис. 2.

известно - 3,14, /„ — натуральный логарифм.

Эта формула действительна для ламп с круглым (цилиндрическим) анодом, имеющих три электрода: вить, сетку и анод. Приведем в качестве примера подсчет у., произведенный для микролампы. Довольно тщательно произведенные измерения „геометрии** разбитой микролампы показали что у нее R =0,32 cm, Г ~ 0,14 cm, Р 0,011 cm, П ~ 10.

Подставим эти значения в формулу (2)

1. 3,14. 10.1^1(0,32 — 0,14) 1 * * * У1

2. 3,14. 10. 0,011

4,8 _ 4.8 оо

1 ’"7*1,45 И.

" 0,69

что сответствует действительному коэфи- пиенту усиления микролампы (от 9 до

12).

У ламп с четырьмя (или больше) элек- >родами (двухсеточыые, экранированные, пентоды и т. д.) зависимость величины у. от геометрии" лампы более сложна. Например, у экранированных ламп, имеющих две сетки, в сущности говоря, имеется два коэфициента усиления — первый, определяемый одной сеткой, и второй, определяемый другой сеткой. Общий коэфициент усиления лампы равны произведению этих двух коэфициентов усиления.

Между прочим, формула (2) об'ясяяет, почему у различвых экземпляров ламп одного типа р. не бывает совершенно одинаковым- Самое небольшое, незаметное для глаза изменение радиусов сетки и анода, малейшая неточность в их установке внутри лампы,ничтожное изменение толщины провода, из которого делается сетка, уже изменяют „геометрию** лампы, что сказывается на величине у.

Зависимость величины у-от „геометрии** лампы можно выразить несколько иначе- Всем известно, что между электродами лампы имеется некоторая емкость, выражающаяся обычно в нескольких сантиметрах или долях сантиметра. В частности имеется емкость между анодом я нитью накала и сеткой и нитью накала (см. рис. 3). Назовем первую емкость Сан вторую Сен. Коэфициент усиления лампы зависит от отношения этих емкостей, Сен

а именно у ——, т.-е. чем больше емкое! ь

Сан

сетка нить (Сен) и чем меньше емкость анод—нить (Сан), тем у больше.

Это об‘ясняет то, что было сказано выше о зависимости у от „геометрии" лампы. Ясно, что чем ближе сетка к нити и и чем она гуще, тем емкость сетка—нить будет больше, и чем дальше анод от нити, тем емкость анод—нить будет меньше.

ti. и усиление лампы

Все, что мы до сих пор говорили о ко- эфициенте усиления лампы, являлось только, так сказать, его внешним определением. Перейдем к уяснению его „внутреннего содержания'*.

У большинства любителей существует представление, что коэфициент усиления показывает, во сколько раз лампа усиливает те колебания напряжения, которые подводятся к ее сетке и вити. Это представление, строго говоря, является правильным, но ему обычно придают неправильное расширительное толкование, механически приравнивая понятие „усиление лампы" к усилению, даваемому тем каскадом, в который включена эта лампа. Этого делать, как будет показано дальше, нельзя.

Выше, говоря о коэфициентс усиления лампы, мы написали, что

т -е., что коэфициент усиления равен величине изменения анодного напряжения V„, деленной на такое изменение величины сеточного напряжения Vc, которое производит равное действие на анодный ток.

Это равенство мы можем наш сит ь н таком виде:

v„ ;л . V, (2)

Наше равенство говорит, что если в цепи сетки действует переменное напряжение, равнее Vr, то в анодной цепи как бы будет действовать переменное напряжение в у раз больше. Если к сетке лампы, коэфициент усиления которой равен 10, подвести переменное напряжение с амплитудой я 5 V, то в анодной цепи появится переменное напряжение с амплитудой в у раз большей, т.-е. равной 50 У. Таким образом сама лампа действительно усиливает те колебания напряжения, которые подводятся к ее сетке и нити, в у раз.

Это положение следует запомнить. При всех радиотехнических расчетах принимается, что в анодной цепи действует переменное напряжение, равное произведению у-Vr, где у.— коэфициент усиления лампы и Vf- переменное напряжение, подведенное к ее сетке.

Практическое усиление кес- када

Лампа усиливает подводимые к ней колебания напряжения в у раз, но это не значит, что от нее практически можно получить усиление, равное у— ее ксэ- фицжнту усиления. Обратимся к рис. 4. К сетке и нити лампы подводится переменное напряжение Vс. В анодной цепи этой лампы будет действовать переменное напряжение, равное у V(. Но нам для подсчета усиления, даваемого этой лампой, важно знать не то напряжение, которое вообще действует в анодной цепи, а то, которое передается от этой лампы к следующей. В анодную цепь лампы всегда включается какая-нибудь нагрузка—омическое или индуктивное сопротивление — дроссель, трансформатор, контур и т. д.

С зажимов этой нагрузки, которую мы будем называть „сопротивлением", и снимается напряжение, передаваемое на следующую лампу. На рис. 4 в анодной цепи лампы показано такое сопротивление величина которого во всех случаях может быть выражена в омах; мы будем считать, что его сопротивление равно 1„ омов. С концов этого сопротивления, обозначенных буквами Ли Ь. снимается I апряжение, подводимое к следующей лампе. Нас интересует, каково будет на пряжение (переыеывое) в точках Л и Ь. если к сетке лампы мы подводим переменное напряжение V,..

Будем рассуждапь так: в анодной цепи лампы течет ток /„. Каждое изменение V,. вызовет соответствующее изменение величины тока По закону Ом» разность потенциалов в точках Л н Ь равна потере напряжения в сопротивлении i’„„ т.-е. разность напряжений между точками а я О которую мы назовем V равна

Vci /,, • К (4),

где под /,, надо понимать не абсолютную

РАДИОЛЮБИТЕЛЬ М 6

217