Страница:Радиофронт 1930 г. №23-24.djvu/25

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


131

I

»

жво> быть заключено в известном пределе. При малом значении этого отношения может наступить быстрое насыщение даже при небольшом увеличении тока; большое же значение ведет к большому рассеиванию магнитного потока, что в свою очередь вызывает понижение са- иоиндукпди против расчетной величины.

Согласно опыту, величина этого соотношения должна находиться в пределах:

0,003 <0,025 . . . (8)

1 жел.

Следует однако оказать, что в том случае, когда дроссель должен служить для работы при разных токах, отличающихся по своей величине от нормального, такой упрощенный подсчет зазора оказывается непригодным, потому что с изменением силы тока, во избежание насыщения железа, приходится также изменять и величину воздушного зазора. Приходится воздушный зазор подсчитывать для целого ряда токов, отличающихся от нормального, в пределах от 50до150°/о от него.

Этот способ хотя и более сложен й кропотлив, но зато более точек *и позволяет рационально использовать дроссель при самых разнообразных нагрузках.

Подсчет делается для нескольких токов, как превышающих нормальный, так и меньших последнего. Берутся, например, силы тока в 50, 75, 100, 125, 150°/о и т. д., для каждого из них высчитывается нужный зазор и затем по полученным данным строится кривая, дающая зависимость между силок тока и воздушным зазором. Пользование такой кривой позволяет легко и быстро определять во время работы воздушный промежуток дросселя и моментально производить его «настройку».

Здесь кстати будет сказать, как практически делается воздушный промежуток и как он изменяется. Обычно принято думать, что зазор должен быть действительно воздушным, а накладка (якорь) как бы подвешивается на известном расстоянии над основным сердечником. Такое мнение совершенно ве обосновано и приводит лишь к ряду конструктивных трудностей. В действительности в зазорах вместо воздуха помещаются прокладки нужной толщины. Делаются они .из дерева, картона, фибры и т. п. немагнитных веществ. Таким образом измен пение величины зазора сводится только к увеличению или уменьшению числа и толщины прокладок, что может быть выполнено достаточно быстро.

Переходим к расчету.

Полное число ампер-витков дросселя выразится произведением числа витков на силу тока в амперах.

(aw) = W.1 . . . (9)

Ампер-витки определяют магнитодвижущую силу, которая расходуется иа преодоление магнитного сопротивления

всей магнитной цепи в целом. Магнитная цепь состоит (рис. 6) из основного сердечника со сродней длиной магнитного пути 1Ь из двух воздушных зазоров, каждый длиной Щ 1 возд., и накладки—якоря со средней длиной 12. Средние длины показаны на рисунке пунктирной линией.

Тогда магнитодвижущая сила разделится на две части, из коих одна пойдет на преодоление магнитного сопротивления в железе на длине I ж = It -(- 12, а другая — на преодоление того же сопротивления в воздухе, т. е. на длине 1Возд.

Определим первую часть.

Если на намагничивание одного погонного сантиметра магнитного пути в железе понадобится aw* ампер витков, то на 1 * сантиметров их понадобится в 1* раз больше. Отсюда

(AW)* = aw* * . • . . (10

Чиело ампер витков иа один погонный антиметр aw* зависит от магнитной индукции и может быть взято из следующей таблицы для среднего железа* зная магнитную индукцию В:

Магнитная индукция В

я *

И %

вТ

S а

< а

Магнитная индукция В

н к

Й te-

£ а

В 1 в 1

Ре 3

<х> -о

Ё тЧ

3 а

1000

0,46

9 000

1,58

2000

0,57

10 000

1,80

ЗОЭО

0,65

11 000

2,37

4 000

0,75

12 000

3,20

5 000

В,85

13 000

4,50

6 000

1,00

14 000

6,50

7 000

1,16

15 000

10,90

8 000

1,35

16 000

20,0

17000

42,0

Числе ампер витков, расходуемых ян намагничивание воздушного промежутка, определится как разность между общим числом ампер витков И полученным по формуле (10):

(AW) в = (AW)n — (AW)* . .(11)

Отсюда находим общую длину воздушного пути:

0,4-п • (AW) в

■ = в ‘

(12)

Так как воздушных зазоров два, то каждый из них будет равен половние 1воад.

Полученный результат (12) проверяем но выражению (8).

Подобный расчет воздушного зазора, как уже было сказано выше, делается для нескольких значений силы тока; результгьты сводятся в

таблицу такой фор-

мы:

«8

в

о

Еч ф

И

8S я

в а

1

&

в о с* в* ©

  • 3-

-5Й о в « е« 

’З-С

В ** 0-

&§*

|8

СО ев

Падение напряжения в дросселе

по которой строятся кривые.

Последняя величина, именно падение напряжения в дросселе, берется по формуле

- W-lo

е= J • --— вольт 57. q

— число витков, 10 — средняя длина од. ного витка провода в метрах, q — сечение провода в кв. мм; е — падение напряжения в дросселе в вольтах (легко сообразить, WIo

что—— есть примерное омическое сопротивление дросееля).

Рие. 8

Для примера сделаем расчет дросселя иа 50 генри для тока в 100—МА-0,.1 амп. для железа, показанного на рис. 7.

Сперва по формуле (1) вычисляем .А: А = L-J2 = 50-0Д2 — 0,5.

По кривой рис. 5 дня значения 500 (так как на кривой обозначения для LI* даны в тысячных долях) находим для сердечника о отношением 2 озчение Q=8 кв. см.

Для проверки можно вычислять Q по формуле (1-а)

Q— 20 j/o,5 ='"Vi 8,5 кз. см.

Разница таким образом получается небольшая. При сечении сердечника В 8 кв. см и при ширине его g—4 см толщина (по формуле 2) будет:

b =

8

= 2,4 см.

’ 4,0,85'

Число листов железа при толщине листа в 0,2 мм

8

4-0,02:
100

ШТ.

Число витков получим по формуле 4, считая В=7000

w = 108 = ^ 8 930 витков.

о*7 000

Сечение провода при нормальном токе в 100 ма.

q = = 0,1 кв. мм.

Днамечр провода по формуле 6 do = 1,15 у/ 0,1 = 0,363 мм.

Для осуществления намотки выбираем ближайший размер* из существующих, именно 0,35 мм.

Теперь переходим в расчету воздушного зазора. Расчет сделав одновременно для