Страница:Радиофронт 1931 г. №07-08.djvu/83

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


переменного напряжения па аноде (или, что тоже, на впеганей нагрузке) через Еа. Тогда амплитуда тока, проходящего через емкость Гас, равна

Jaг = (Нс 4- Еа) (о Сг

Ток Jас является емкостным током, он создает емкостную нагрузку для переменного напряжения в цепи сетки.

Вообразим себе, что вместо сетки и нити лампы, напряжение Ес подводится к некоторой емкости С0 и чти через эту емкость течет ток веяичиной Jac, ясно, что емкость С0 будет создавать для напряжения Е„ такую же нагрузку, как и лампа. Величина этой эквивалентной емкости С0 определяется из следующего равенства: Ес= --с/т о) и0

Подставляя вместо Jас его выражение, имеем:

/7 (Ес+Еа) ш Уде

С°— О) Ес

Отсюда

Со = (1 + ^) Сас.

Е

Величина ~ равна коэфициенту усиления кас- Ес

када V.

Поэтому окончательно

С0 = (1 + Г) Сас(1)

Если (70=1О. 10—12 F, а коэфициепт усиления данного каскада V=10, то ^ Со = (1 4-10). 10.10-13 = 110.10-12 ~ юо. еле.

трансформации в междуламповых трансформаторах

нельзя брать больше 1/1, 5—1/2, а в микрофонном трансформаторе не больше 1/6—1/8. При больших коэфициентах трансформации уже при 3—4000 периодах начинается резкое спадание коэфициепта усиления.

Мы при пагаих расчетах исходили из того, что сдвиг фаз между напряжением па сетке и на аноде равен 180°. Это справедливо лишь в случае ваттной нагрузки в аноде. Если же в аноде, лампы имеется коптур, дроссель или трансформатор, то входное сопротивление ламиы имеет помимо емкостной еще ваттную слагающую. Величина ваттной слагающей равна:

т, 1 1 Ха

В°— Х0С« Р* Кг. (2)

Здесь Х„ безваттное сопротивление в аноде лампы; если Ха отрицательно, мы имеем емкостную

нагрузку (Х0 = — —), если Ха положи- (о Са

тельно, то нагрузка в аноде индуктивная (Ха = ш La); в этом случае величина Я0 становится отрицательной и происходит, как мы видели выше, перекачка эпе^гии из анодной цепи в цель сетки. Чем меньше по абсолютной величине i?0, тем большая часть энергии перекачивается из цепи анода в цепь сетки,тем следовательно больше опасность самовозбуждения. Из ф-лы (2) видно, что величина #0 обратно пропорциональна емкости Сас; если Сас— 0, то

Т Значит входное сопротивление лампы со стороны сетки равно емкости в 100 см. Эта емкость создает добавочную нагрузку в цепи анода предыдущей лампы (см. рис. 2 а, б). Если в предыдущем каскаде в аноде лампы стоит трансформатор, то емкость С0 является нагрузкой во вторичной цепи его. Чем больше эта емкость, тем раньше наступает в трансформаторе резонанс рассеяния, тем хуже следовательно усиливаются более высокие звуковые частоты. Это обстоятельство является одной пз основных причин, почему в усилителях низкой частоты коэфицпент

= — = » это значит, что ни при каких условиях энергия не может перекачиваться из анода в цепь, сетки и обратно.

После приведенных выше замечаний ясно, какое огромное значение имеет уменьшение в лампе емкости сетка-анод Сас.

В экранированной дампе эта емкость сведена почти на-нет. Па рис. 3 а изображена лампа с экранированным анодом; в пространстве между управляющей сеткой и анодом лежит очень частая защитная сетка, окружающая анод со всех сторон; благодаря_ этому

Рлс. 3

в Р&днофроит № 7—8.

521