Страница:Радиофронт 1931 г. №07-08.djvu/85

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


Экранированная лампа — левая лампа при большом //.

В усилительном режиме можно использовать лишь •пень небольшой участок характеристики лампы, а именно — лишь прямолинейную часть характеристики, лежащую влево от оси ордппат, т. е. в области отсутствия токов сетки. Если лампа имеет большой коэфипиент усиления, (р) а это выгодно, особенно в усилителях напряжения, то почти вся прямолинейная часть характеристики лежит ири обычных анодных напряжениях справа от оси ординат (см рис. 5 о), Надо на анод лампы дать очень большое напряжение, чтобы передвинуть характеристику влево.

Напр. для малой усилительной лампы, имеющей

крутизну около 1 -"у- ПРИ коэфипионто усилеппя

м = 10, достаточно дать 100 вольт па апод, чтобы сдвинуть прямолиненпуго часть влево (см. рис. 5 б).

Если эта же лампа будет иметь р = 100, то при

У а = ЮО v ее характеристика будет иметь вид кривой, изображенной на том же рисупке пунктиром; на анод такой лампы надо дать напряжение в 1 000 вольт, чтобы сдвинуть всю характеристику в левую часть. Совершенно иное положение в лампе с экранированным анодом. Эта ламна имеет очень высокий коэфи- диеит усиления (р — порядка 200 — 300 и выше); при изменении анодного напряжения очеиь мало меняется ток анода1; характеристики, соответствующие раэдым анодным напряжениям, идут dohtu рядом (см. рис. 6). Сдвиг характеристики влево или вправо достигается изменением напряжения на экранирующей сетке. Напряжение на аноде почти не влияет на поток электронов в дростраястве между нитью и экранирующей

сеткой; этот поток Зависит целиком от напряжения нж экранирующей сетке (которая в данном случае играет роль анода) и от напряжения на управляющей сетке. Управляющую сетку делают обычно редкой (с большой проницаемостью), поэтому достаточно небольшого увеличения положительного напряжения на экранирующей сетке, чтобы сдвинуть всю характеристику влево. На рис. 6 дано семейство характеристик для лампы О Г =80; мы видим ряд «спаренных» характеристик. Характеристики одной и той же пары соответствуют одинаковому напряжению на защитной сетке и разным напряжениям на аноде; каждая пара соответствует другому напряжению на экранирующей сетке. Мы видим, что достаточно на экранирующую сетку дать 80 вольт, чтобы сдвинуть всю прямолинейную часть характеристики влево.

Указанное свойство экранированной лампы является ее колоссальным преимуществом перед трехэлектродной лампой, оно дает возможность прп сравнительно низких напряжениях на аноде (160 — 200 V) получать па каскад большие коэфициенты усиления (100—150). Это совершенно недостижимо в трехэлект- роднон лампе. Наряду с указанными выше преимуществами лампа с экранлрованным анодом имеет ряд недостатков. Эти недостатки связаны с явлением вторичного излучения анода и экранирующей сетки. Рассмотрим более подробно эти явления.

Вторичное излучение анода (динатронный ЭФФект)

Под влиянием электронной бомбардировки и сетка и анод могут излучать электроны, при условии, что скорость, с которой ударяются электроны, достигает определенной величины. Это явление называется явлением вторичной эмиссии или динатронным эффектом. Динатронный эффект сетки имеет место в любой трехэлектродной лампе, если на сетку дан положительный потенциал. Это явление сказывается в уменьшении или даже перемене направления сеточного тока. £ |н

Рассмотрим характеристику экранированной лампы в координатах Ja (анодный ток) и Va (анодное напряжение), при Vo и V еэ постоянных (см. рис. 7). Эта характеристика имеет вначале некоторый максимум (а), а затем провал (б). При 11 Все паши рассуждения справедливы лишь до тех пор, пока напряжение на аноде больше напряжения на экранирующей сетке. Более црдробао об этом см. ниже.

§*

523