Страница:Радиофронт 1931 г. №16.djvu/68

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


дать напряжённо на л&чгте, как это показано ма, криви} Ш рпс. 5. Эго в спою очередь приводит к, тч му, что рабочая точка с характериотйкн • <» - 400 в будет последовательно перемещаться на характерно тики для все меньших и меньших .анодных иапряжении и, наконец, окажется в пашем примере для сеточного напряжения 2 на характеристике Та — 200 вольт, пройдя путь, обозначенный пересекающей статические характеристики .пинией.

При дальнейшем изменении сеточного напряжения от точки 2 до точки 4 ток в анодной цепи будет уменьшаться, падение напряжения па нагрузке будет также уменьшаться п, следовательно, напряжение на аноде лампы будет увеличиваться (рис. 5—III). Поэтому рабочая точка будет переходить на характеристики, соответствующие большему анодному напряжению, чем Га — 400 о.

Кривая, показывающая изменение аиодпого тока в зависимости от напряжения на сетке при наличии анодной нагрузки, носит название динамической характеристики лампы.

Мы рассматривали влияние на изменение анодного тока чисто ваттной нагрузки. В условиях работы лампы как генератора в анодную цепь включается колебательный контур, имеющий самоиндукцию L, емкость С и сопротивление Ra (рис. 3). В зависимости от соотношения величины L и С такой контур может представлять либо индуктивное сопротивление, либо емкостное, либо, наконец, чпето ваттное сопротивление. Последнее имеет место при резонансе, т. е. при равенстве частоты колебаний на сетке и собственной частоты контура, именно при Тех условиях, при которых работает ламповый генератор, Поэтому все наши рассуждения об изменении анодного тока по динамической характеристике для случаи нагрузки в виде омического сопротивления остаются в силе при замене Ra сопротивлением контура Z.

Райтца будет только в величине напряжения аиодпого источника. При большом одическом сопротивлении в анодной цепи, постоянная слагающая аиодпого тока вызовет,, большое падение напряжения в нагрузке, ц поэтому источник анодного питания должен давать напряжение, равное сумме напряжения па аноде и падения напряжения в нагрузке.

Е “ Vа Еа

Для нашего примера при У а =400 в анодная батарея должна была давать # = 400 в -f- Еа, т. е. большее напряжение, чем это требуется для лампы.

При наличии же в анодной цени колебательного контура, представляющего большое сопротивление для переменной слагающей аиодпого тока и ничтожное сопротивление для постоянной слагающей (омическое сопротивление R катушки L), на аноде лампы будет полное напряжение анодного источника.

Напряжение Va (рис. 5, кривая III) представляем поэтому напряжение анодного источника питания (батареи, выпрямителя, машины). Мгновенные же значения анодного напряжения при колебаниях могут возрастать до величины, равной удвоенному напряжепию источника питания.

(Продолжение c.icdyem)

УЛЬТРАКОРОТКИЕ ВОЛНЫ

НА ЖЕЛЕЗНЫХ ДОРОГАХ

Свойство ультракоротких волн давать устойчивый и громкий прием па видимые расстояния позволяет их применять во всех тех случаях, когда требуется .связь на небольшие расстояния— порядка только нескольких километров, и ставится условие, что на расстояниях больше, чем заданное, сигналы ие должны обнаруживаться и создавать помехи.

Такие требования к связи предъявляются в частности в железнодорожной сигнализации: дальность действия сигналов должна быть вполне определенной и пе должна превосходить требуемого расстояния, чтобы сигналы, действующие на одном каком-либо участке пути, совершенно не влияли па сигнальные приспособления соседних участков.

Поэтому в последнее время интерес к ультракоротким волнам стали проявлять и железные

дороги. Особенно существенным является связь на товарных станциях между распорядителем маневрами и маневровым паровозом, а в пути—

Pw . 1 Установка в вагоне