Страница:Радиофронт 1931 г. №17.djvu/43

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


вие электронов ее поверхностью невелико, но оно сильно возрастает со временем: нить, как говорят, активируется. Физическая сущность процесса активпровки сводится к тому, что барнй из сплава его с медью выступает (диффундирует) па поверхности корки, стремясь расположиться па всей ее поверхности в виде одноатомного слоя. В этом отношении бариевый катод чрезвычайно похож иа катод из торпрован- ного вольфрама. Существенно Ътличпым является то. что, по существующим воззрениям, торий расположен одноатомным слоем непосредственно на вольфраме, тогда как барий требует для себя более прочно удерживающей его на поверхности кислородной подслойки. Непосредственно же на чистом вольфраме слой бария удерживается настолько слабо, что при очень небольшом нагревании целиком с пего улетучивается.

Таким образом в бариевом катоде (точпо так же и в оксидном) мы имеем дело с двухслойной поверхностью, более глубокая часть которой состоит из кислорода и наружная—из бария.

Опыт и теория электронной эмиссии показывают, чт-о двухслойные поверхности при надлежащем выборе материала слоев обладают особенно выгодными: с точки зрения испускания электронов свойствами.

Для практической оценки преимуществ, даваемых бариевым катодом, мы приводим в помещенной ниже таблице величины, характеризующие работу в усилительной лампе вольфрамового, торировашюго, карбидного, оксидиого и бариевого катода. Кроме того, в той же таблице иами помещен цезиевый катод, изучаемый в лабораториях всего мира, ио не нашедший аока себе практичной формы осуществления.

С точки зрения усилительной лампы наибольший интерес представляют собой цпфры двух последних колонок таблицы. Минимальный ток накала определяется технически достижимым минимумом диаметра проволоки, применяемой в качестве катода при необходимой для его работы

липы, бариевый катод, уступая первенство цезиевому катоду—катоду будущего, сохраняет преимущество торпроваииото в смысле минимального возможного тока накала и превосходит его более чем втрое по возможной крутизне характеристики.

Иллюстрируем более конкретным примером это общее соотношение между бариевым и торцованным катодом. Солостацим микролампу е дайной, получающейся из нее при замене ее тори- рованпого вольфрамового катода точно таким же бариевым. Все параметры лампы Микро при такой замене получаются теми же, что были, за исключением напряжения накала: вместо бывших 3,6 вольта оно станет равным 1,1 вольта.

Таким образом из класса «4-волътовьгх» микролампа при замене катода может быть «разжалована» в одповольтовые. На этом «разжаловании» радиолюбитель, питающий свой приемник сухими элементами, сэкономил бы 2 элемента накала из трех, не понижая качества приема.

С другой стороны, оставив тот же расход энергии на накал, как было в «эпоху Микро», мы получаем лампу с втрое большей крутизпой и добротностью. Само собой разумеется, что подобное изменение осповного параметра лампы— ее крутизны, не может пройти безнаказанно в приемной аппаратуре. Старые приемники, имеющие все контура и трансформаторы, построенные под Микро, неизбежно завоют от простой замены Микро на бариевую лампу. Спастись от этого можно лишь переделкой приемника либо снижением пакала новых ламп до того предела, при котором их характеристики лягут и станут похожими на характеристику мшеролампы. При этом втором решении конечно почти нькакого улучшения приема не произойдет, выигрыш будет только па долговечности ламп.

Конструкция бариевых ламп значительно более жесткая, чем в прежних торнрованных. Эго обстоятельство так же, как и более сильное натяжение нити (возможное благодаря очень низкой рабочей температуре катода), делает лампу

Материал катода

Рабочая температура Т° *

Эмиссия нм А н а 1 И ”

накала

-

1

Минимальный возможный ток } накала в А

I Возможная •крутизна х-кп I при расходе тА

накала в -р-

Вольфрам

2 400-2 800

к*. И

0,20

|ч-

0,3

Торий-вольфрам ....

1 00 |—1 S00

30- 40

0,05

1,5

Карбид-тор,-вольф. . . .

1 900—2 100

70—100

0,4

1,5

Оксид

900—1 100

[ 70—100

0,08

4,0

Барии

800—1 000

100—80

0.05

5,5

1 Цозин

1

Ы 0— 7 0

ок. 500

0,03

12

температуре. Возможное значение крутизны ха- ; акт* ■] оп тики и зависящей от него добротности лампы при расходе на лакал 1 ватта онерпш задается конструктивными пределами допустимого приближения сетки к катоду. Как видно из таб-

малочупотвительцой к толчкам, т. е. устраняет микрофонный эффект.

Па рнс. 1 приведены осциллограммы анодного тока микролампы и лампы «Ti>-107, заснятые в условиях одинакового механического возбуждв-

1025