Страница:Радиофронт 1931 г. №18.djvu/47

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


причем внешним проявлением этого будет свечение газа. При еще больших скоростях удар электрона о молекулу может ее » очизировать. т. е. выбить из молекулы одни или несколько электронов^, вследствие чего молекула получит положительным заряд. Оевобожденн е электроны полетят на анод и увеличат этим анодный ток, а положительно заряженные молекулы (ионы) начнут двигаться к катоду. По пути они^ частично будет нейтрализовать пространстве >ьый заряд, часть же их достигнет катод! и, ударяясь о катод, будет его сильнее накаливать. Если число ионов достаточно велико и они движутся достаточно быстро, то они могут даже пережечь катод. Не трализа- ция же пространственного заряда даст резкое возр1Стание крутизны характеристики лампы.

Скорости электронов и соответствующие им напряжения, при которых наступает во бужденное состояние и ионизация, з висят от рода газа. В таблице 1 приведены данные для различных газов. Vb — напряжение возбуждения и Vu — напряжение ионизации.

Однако увеличивать крутизну характеристики лаыпы за счет плох >го вакуума безнаказанно нельзя по двум обстоятельствам.

Положительные ионы, образующиеся в колбе, летят на катод и разрушают его поверхность. Особенно сильно это сказывается на торирован- ных катодах, гак как ионная бомбардировка сбивает атомы тория с поверхности катода, оксидные катоды также резко уменьшают свою эмиссию мод действием ионной бомбардировки, но все же ?то явление протекает не так быстро, как в случае торированных катодов. Степень дезактивиза-

Таблица t

1

3

1—

Пары рту- 1 ти

!

1

эК

S

S

и,

Неон

я

о

U

о.

<

Водород

J

п

< i

2

Си 1

! о

з , 5

Vb

Vu

4,85

10,4

20,25

25,4

16,6

22,8

1

11,5

15,2

юд

1 17,2

7,5

17,0

8,0

14,0

1

ции зависит так же от рода газа. Особенно сильно действуют кислород и пары воды. Опытами Ленгмюра установлено, что дезакгивизация катода начинается только при определенной скорости движения ионов, т. е. при определенном напряжении, приложенном к лампе. Это напряжение различно для разных газов. Для паров ртути на- пряже ие де ^активизации порядка 22 V. Если лампу, наполненную ртутными парами, включить по схеме рис. 2 и подобрать напряжение Е и сопротивление нагрузки R так, чтобы во вре я прохождения тока через лампу (рис. 3i напряжение на ней не превышало 22 V, то, несмотря на сильный ионный ток, дезактивизации катода не будет.

Вторым явлением, препятствующим ухудшению вакуума в лампе, является уменьшение пробивною" напряжения ее. Газотрон обычно наполнен насыщенными парами ртути. Эги пары образуются из капель ртути, находящихся в газотроне в жидком состоянии. Давление ртутных паров зависит от температуры жидкой ртути, поэтому пробивное напряжение (напряжение обратного зажигания) также зависит от температуры жидкой ртути. При температуре ртутп не выше 60° С, что соответствует . авлению паров 2 10—2 мм, пробивное напряжение будет свыше 30 киловольт. Сопротивление лампы и, следовательно, падение напряжения на ней за рабочий полупериод также зависят от давления ртутных паров. При соответствующем подборе нагрузки при давления поря ка

1.10—3 мм, что соответствует температуре ртути 20° С, падение напряжения на лампе не превышает 20 V.

Таким образом на участке от 20—60°С кенотрон с ртутным паром (газотрон) может устойчиво работать при напряжении обратного зажигания порядка 30.000 V и никакой дезактиви ации катода ионной бомбардировкой не будет, так как падение напряжения на лампе будет не свыше 20 V