Страница:Радиофронт 1931 г. №21-22.djvu/36

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


отзывается па общей избирательности приемника без гсяк>го ущерба для ччстоты лер дачи.

На рис. 3—7 даны наиболее ра- простраиенные схемы полосовых фильтров. В схеме рис 3 не* большие дополнительные катушки самоиндукции имеют ме«кду «обо нндуктив »ую снизь,

и

определяемую взагмоиаукцтй М. Почти такая же схема изображен и на ри< 4. >де одна д п л- нительиая катушка самоиндукции М является общей для обоих контуров. Небольшой доп^лни-

Рис. 4

тельный конденсатор С0 схемы рис. 5 образует емкостную связь контуров L^i и L2C2 Сравнительно б »льшой емкости постоянный конденсатор С0 схемы рис. 6 дает емкостную связь, образуя обший для контуров емкостный участок цепи. Схема рис. 7 дает наиболее совершений < пособ пропускания частот при помощи сонместного воздействия емкостной и индуктивной связей. Подо ная см шанчая связь дает возможность по всему диапазону настройки контуров пол читьд >ста- точло р вномерное пропускай е частот, чего н *ль- зя достичь, применяя только емкостную или индуктивную связь.

Напомним еще раз, что подобные схемы полосовых фи 1Ьтров имеют смысл только при применении очень хороших катушек. С сотовыми, или подобными им по качеству катушками, дв.х гообов на нужном очень не ольшом расстоянии получить не удастся. Расстояни* между частотами, соответствующими резонансным точкам обоих горбов, надо стремиться иметь равным пример ю 8 кц, что полное !ью обеспечит равномерное прохождение всей полосы частот передатчика в 10 кц.

Вычислить для этих условий величину необходимой индуктивной связи можно по следующей формуле

м- W. (8 000 X)2 4-ту где

■у

fре

М — взаимоиндукция между контурами (в генри), L—пол ая самоиндукция (в 1eiри) каждого контура (принята одинаковой для общих ко.«ту- ров).

Рис. 5

Rg — действующее омическое сопротивление катушки (считается одинаковым для об* их ю mypi в), fpn—частота сигнала, на которую должны быть настроены оба ко <ту| а в отдельн сти.

Э«а формула действительна для схемы рис. 3 и 4. Для широкораспространенной схемы рис. 6 даем под Сную же формулу, но в форме ГОТеВоЙ для

вычисления расхождения между частотами горб в н суммарной кривой резонам а:

=VUV

V

где

2я£

между частотами горбев « 

частота каждого

сопротивление

Д — расхождение периодах,

а} = 2rf, где f — резонансная контура взятого отдельно.

Rg — действующее омическое каждого контура,

L — самоиндукция каждого контура.

Катушки должны быть очень хор шими, поэтому их малым действующим сопротивлением можно во многих случаях при подсчете по указанным ф )р- му 'ам прен бречь, и приведенные формулы получат гораздо более простой в*д. Kt ли воспользоваться часто применяемой в расчетах величиной — к /*- фици<.нтом связи между контурами, обозначаемым

Рис. в

обычно буквой К, то упрощенные расчеты можно производить по следующим формулам:

fpe*

VT+к

частота второго горба/*,=

частота первого горба ft =

разность между горбами

д — ^

V 1 -к

V1 —к

/Рея

Vi + К

Для случаев индуктивной связи рис. 3 и 4 коэ- фициент связи может быть определен по формуле

К =

М

+ (£а + 2ИГ)

Эта величина К для полосовых фильтров должна быть порядка 1—2%.

Практические данные полосовых фильтров, применяемых в заграничной аппаратуре, следую-

Для диапазона 250—600 м:

связи и L4 в схеме рис. 3 или об- ^ я СВЯлИ М в схеме рис 4 берется в

к в нормального катушечного размера.

1260