Страница:Радиофронт 1932 г. №09.djvu/50

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


«5 МАЯ 1932 Г.

характеристикой проводника) для того, чтобы ой мог быть детектором, т. е. мрг давать в I коле- .бания с такими частотами, которых не было в V.

2. О характеристиках проводников

Рассмотрим сначала характеристику обычного сопротивления В, выражаемую законом Ома:

Графически такая зависимость I от F изобразится прямой линией (рис. 1), идущей тем ;Круче, чем меньше R. Для какого-либо звачення (Приложенного напряжения Fx мы получаем соответствующую силу тока Jj, причем увеличение "F в некоторое число раз вызывает возрастание дюка в то .я$е самое число раз. Если меняется направление tV (например переключаются полюса присоединенной к проводнику батареи), то меняется и, направление тока I. Представим себе теперь, что У колеблется около нуля с некоторой частотой р, ,д. е. р раз в се- . кунду проходит через нудь от отрицательных значений к положительным п . стрдько же раз I обратно, изменяясь при этом по синусоидальному . закону. Это можно записать так:'

F= F0sm (2rpt).

• С течением времени t этот синус . меняется

■ так, как показано на рис. 2. Г0— максимальный

■ размах колебаний — называется их амплитудой; : 2л = 6,28 — число, показывающее, во сколько раз .длина окружности больше радиуса.

'-Очевидно и ток будет меняться таким же ■точно образом: р раз в .секунду от — I к +1 и р раз обратно, т.-е. будет колебаться с той же частотой р, и только с этой частотой. Действительно, обозначим через 10 амплитуду .тока:

1о = -дг: тогда согласно закону Ома:

V Vn

I = -g = -g- sin (2r.pt) = I0 sio (2r.pt).

Мы получаем в итоге общеизвестную истину: обычное сопротивление, подчиняющееся закону- Ома и имеющее следовательно прямолинейную характеристику, не дает в токе I иных частот, чем те, которые содержатся в напряжении F. -Это значит, что оно не может служить детектором, что оно в частности не может из высоко Частотных колебаний f— п; f и f-- п выделить колебания звуковой частоты п.

Посмотрим деперь, что нам даст проводник „неомический“— проводник с характеристикой, отличающейся от закона Ома. Возьмем так называемую .квадратичную* характеристику:

I = kV2 (к — постоянный кзэфициент).

Эта характеристика изображена на рис. В.. Проводник с такой (уже не прямолинейной) характеристикой коренным образом отличается от только что рассмотренного. Во-первых, здесь уже не соблюдается прямая пропорциональность тока и напряжения: увеличение F, скажем, в два раза влечет за собой возрастание-тока не вдвое, а вчетверо. Во-вторых, изменение направления V не вызывает изменения направления тока: ток один и тот же не только по величине, но и по направлению, будет ли напряжение -f- V или — V.

Что же получится, если переменное напряжение V — V0 sin (2r.pt)

приложено к такому проводнику? Как будет при этом меняться ток, показано на верхней частя рис. 4 (нижняя чаоть этого рисуька изображает напряжение F). Всякий раз, когда напряжение будет обращаться в нуль, ток тоже будет исчезать, но при этом будет и существенная разница в поведении Г и V. Напряжение F проходит через нуль двумя способами: или от — V к + F, или от+F к — F. Ток же проходит через нуль, не меняя эвака. Поэтому за любой промежуток времени (например за одну секунду) у кривой тока подъемов и спусков будет вдвое больше,

чем у напряжения. Таким образом частота тока будет вдвое выше, чем у напряжения, а именно 2 р.

Следовательно проводник с квадратичной ^характеристикой дает ток иной частоты (вдвое .бодее высокой), чем частота подведенного напряжения, т. е. является детектором, и притом детектором как раз интересующего нас типй» Последнее утверждение мы не доказываем и сошлемся просто на то, что квадратичная характеристика при наличии в F частот/'—n.fnf-^-n действительно дает, как показывает расчет, в токе частоту п. Вообще когда к проводнику

49