Страница:Радиофронт 1933 г. №02.djvu/50

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


катод. Обозначая заряд сотки через Qc и емкость сетка — катод через Сск, имеем

Qc = Q** (Vc+DVa) = Сск Vc+Сск DVa... (6)

Из электротехники известно, что от каждого заряда положительного знака исходит определенное количество силовых электрических линий. При заряде отрицательного знака силовые линии входят в заряженное тело. Согласно теореме Гаусса,

количество силовых линий, входящих или выходящих от тела, имеющего заряд Q, равно произведению из заряда на 4п.

Если сетка имеет положительный заряд Qc, то между ней и катодом устанавливается силовой поток

N=4kQc =4я Сск V, + Ы CCKDVa . . .{7)

Последнее выражение показывает, что в работающем триоде между сеткой и катодом имеется наличие электрического поля, которое состоит из электрического поля сетки (член 4тс Сск Vc) и электрического поля анода (член 4тс CCKDVa). Нетрудно видеть, что если бы сеточное и анодное напряжения были одинаковы, т. е. Vc = Vа— V, то мы бы имели выражение (7) в виде

N=4kCckV + 4kCckDV . ... (8)

т. е. в пространстве сетка — катод количество силовых линий, вь шедших из анода, в D раз меньше количества силоьых линий, вышедших из сетки. Последнее объясняется, тем что силовой поток, вышедш> й из анода, проходит через сетку, которая значительную часть силовых линий анода экранирует от катода, т. е. замыкает на себя.

Следовательно проницаемость D показывает, какую чагть силового п тока, исходящего из сетки и кончающегося на катоде, составляет силовой поток анода. Так как сетка обычно находится между катодом и анодом, то можно сказать так: проница месть D показывает, насколько сетка экра ирует анод от катода.

Разберем, Отчего зависит величина проницаемости. Пусть у нас имеется триод, положение анода которого относительно катода неизменно, а положение сетки можно изменять. Посмотрим, как будет изм няться проницаемость лампы, если мы будем постепенно прибл жать сетку к катоду. Вполне понятно, что чем ближе сетка к катоду, тем сильнее действие сеточного напряжения на анодный ток и слабее действие анодного напряжения. Вспомнив наше определение проницаемости, нетрудно понять, что проницаемость лампы при приближении сетки к катоду уменьшается, а при удалении сетки от катода увеличивается.

Если сетка редка, т. е. расстояние между ее витками (спиральная сетка) велико, то через сетку проходит большое количество силовых линий

электрического поля анода. Проницаемость лампы в этом случае велика. Наоборот, чем гуще сетка, тем меньшая часть электрических силовых линий анода проникает через сетку к катоду.

Из сказанного ясно, что проницаемость лампы зависит от геометрических размеров сетки и ее расположения относительно катода. Вследствие имеющихся незначительных отклонений в размерах и расположении электродов даже однотипных ламп величина D (а также и других параметров лампы) для ламп одного типа не есть величина постоянная. Измерение проницаемости лампы можно производить, пользуясь схемой для снятия характеристики. Для этого при некотором анодном и сеточном напряжении отмечают показания анодного миллиамперметра 1а. Затем передвижением ползунка потенциометра сетки дают приращение положительного напряжения сетки на величину A Vc (порядка 1—2 вольт), анодный ток при этом увеличивается до значения /а 4- А1„. После этого уменьшают анодное напряжение на величину AVa для получения прежнего значения анодного тока. Зная величины AVe и А У проницаемость определяют из выражения

D =

АК

AVa'

Для графического определения проницаемости лампы необходимо наличие двух характеристик / = /(Vc), снятых при различных анодных напряжениях, но при одном и том же накале катода (рис. 1).

Из какой-либо точки прямолинейной части характеристики, лежащей в области отрицательных напряжений на сетку, проводим линию, параллельную горизонтальной оси имеем две точки на двух характеристиках, для которых /„=const). Из точек пересечения этой линии с характеристиками опускаем перпендикуляры на горизонтальную ось. Делаем отсчет Vc" и Vc' и разность этих отсчетов делим на разность анодных напряжений Va‘ и Va.

Проницаемость лампы

V " — V

D = ”, 1/с- при la = const . . (9)

  • 'а *а

Для уяснения приведенного нами графического метода определения проницаемости лампы можно вести рассуждения следующим образом: при напряжении на сетке Vc' и на аноде Va значение анодного тока 1а. При увеличении анодного напряжения до значения Va' анодный ток должен был бы увеличиться, но это увеличение анодного тока компенсируется увеличением отрицательного напряжения на сетке до значения Vc'. Сила анодного тока остается постоянной. Величина, обратная

проницаемости

показывает, во сколько раз

сеточное напряжение сильнее управляет электронным потоком в электронной лампе, чем анодное напряжение, или, иначе говоря, во сколько раз сетка «чувствительнее» анода. Эта величина называется статическим коэфициентом напряжения и обыкновенно обозначается буквой к.

1 AVa

/с ^ д у при 1Q const.

Согласно сказанному нами ранее о проницаемости, коэфициент усиления лампы будет тем больше, чем меньшая часть силовых линий анода проникает сквозь сетку к катоду.