Страница:Радиофронт 1934 г. №11.djvu/29

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


равным одной секунде), то, как видно из чертежа, ордината нижней кривой, которая как раз по своей форме совпадает с формой кривой тока на участке cd (рис. 3), в каждый момент времени равна алгебраической сумме всех ординат указанных выше синусоид и постоянной составляющей, т. е. если для какого-либо момента времени провести прямую АВ перпендикулярно осям времени, то алгебраическая сумма отрезков ae± cddzge±: пт --ре всегда равна отрезку is (рис. 7).

Таким образом ток на участке cd будет состоять из четырех синусоид и постоянной составляющей. При этом расчет показывает, что синусоиды разностной и суммарной частоты будут иметь одинаковые амплитуды, равные KV^V^, т. е. амплитуды этих частот будут пропорциональны произведению амплитуд приложенных напряжений. Это значит, что амплитуда тока разностной или суммарной частоты, при постоянной величине напряжения местного гетеродина, будет пропорциональна амплитуде сигнала, т. е. она будет с ней линейно связана. Следовательно, если сигнал будет модулирован, то амплитуда тока разностной или суммарной частоты будет меняться по тому же закону, что и амплитуда модулированного колебания, т. е. не будет искажена относительно нее.

■A/WWWWVffWWlft

aaaaM/wWwvwv

■ i

~в в

Aft*[p-ma+eg-dc+a& AB-Cp+mn-cq+dt -аЛ

Рис. 7

Помимо этого амплитуда промежуточной частоты, равная KVft Цв» будет пропорциональна напряжению местного гетеродина, а также зависит от кривизны (раствора) параболической характеристики детектора, т. е. от коэфициента К-

F Изложенное показывает, что квадратичное ,со- противление удовлетворяет всем тем требованиям, которые мы предъявляем к первому детектору супергетеродина. А именно, если к квадратичному сопротивлению приложено переменное напряжение, состоящее из двух синусоидальных напряжений Cj = K0i Si II <uj t И V2 — Ц)2 sin <°2^ 10

ток через такое сопротивление будет содержать в числе составляющих синусоиды частот —fy и () -|-/2, амплитуды которых будут пропорциональны

УСИУ7?НМЯ ГСТСРОДИН/1

Рис. 8

произведению амплитуд приложенных к сопротивлению R напряжений Vol и Vqo. А раз это так, то, связав с участком cd (рис. 3) резонансный контур, настроенный на одну из этих частот, мы в нем получим соответствующий резонансный эффект. Таким образом если напряжение V1=Vm simojf будет индуктироваться на катушку от принимаемого сигнала, а напряжение 1Л = V02 s‘n ы4 от местного гетеродина (рис. 8), то при настройке контура на разностную (/,—/2) или суммарную (Д -|-/2) частоту в нем возникнет резонансный эффект, который может быть использован для дальнейшего усиления. При этом следует отметить, что так как амплитуда тока разностной или суммарной частоты на участке cd, а следовательно, и в контуре LC, будет пропорциональнг произведению амплитуд напряжений, приложенны? к катушке Lt, то, следовательно, ток в контуре LC может быть увеличен за счет увеличения ампли туды колебаний местного гетеродина и притоь он будет меняться пропорционально амплитуд! сигнала и, следовательно, не будет его искажат! при приеме телефонии.

Однако такого рода детекторы в супергетеро динных приемниках не нашли большого примене ния, во-первых, благодаря тому, что кривизн характеристики кристаллического детектора обычн весьма мала, вследствие чего полученный в ко* туре LC ток оказывается весьма слабым и, вс вторых, квадратичный закон его характеристик (рис. 5) обычно справедлив лишь для весьма н< больших напряжений, благодаря чему все прив< денные нами рассуждения справедливы для кр* сталлического детектора только в том случа- если приложенные к нему напряжения достаточн малы. Это обстоятельство мешает сильно увел! чивать ток в контуре LC за счет увеличен* амплитуды местного гетеродина V(e, благодаг чему усиление, даваемое таким детектором, должг

оказаться весьма низким. _ _

Е. Л.

(Продолжение следует)