Страница:Радиофронт 1934 г. №11.djvu/43

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


пунктирными линиями). Таким образом график бегущей волны представляет собою как бы моментальный фотографический снимок распределения тока илн напряжения в проводе. Бегущую волну можно хорошо показать на механических опытах с резиновой трубкой или веревкой, если один конец ее привязать, а по другому резко ударить.

Рис. 2

Если бегущая волна доходит до какого - либо препятствия, например до диэлектрика в виде изолятора на конце провода, то происходит отражение волн с потерей одной полуволны или, как говорят иначе, с переменной фазы на противоположную. Это значит, что отраженную волну нужно строить как продолжение падающей волны, но откладывать величины тока по другую сторону от горизонтальной оси.

Сделав построение и сложив падающую и отраженную волну для различных моментов положения падающей волны, мы увидим, что в результате получится совершенно особое распределение силы тока и напряжения. На рис. 2 это положение иллюстрируется кривыми с различными номерами, соответствующими различным моментам времени. Как известно, нулевые точки волны называются узлами, а амплитудные—пучностями. И в бегущей и в стоячей волна между пучностями тока и напряжения (или между узлами) существует сдвиг в г/4 длины волны. Иначе говоря, между волнами тока и напряжения всегда шчеется сдвиг фаз волн

X

в — • Очевидно, что и между колебаниями тока и

напряжения для любой точки провода при стоячей волне имеется сдвиг фаз на */4 периода, т. е. на 90°. Па конце провода, где происходит отражение, всегда бывает узел тока, а следовательно, и пучность напряжения, так как на самом конце провода сила тока может быть равна только нулю. Далее узлы и пучности чередуются через V4 волны. При совпадении длины волны генератора с основной длиной волны провода на последнем уложится 'мна полуволна. Если же длина волньГпровода в 2,3,4... раза больше волны генератора, то по всей длине провода расположатся 2, 3, 4... полуволны (возбуждение на гармониках). Отсюда ясно, что основная волна или 1-я гармоника провода 7Л вдвое больше его длины /, а именно — 21. А вторая гар-

X, Х1

моя яка будет Х2 ~ — = /, третья — Х3 =—-

2 3

и т. д.

БЕГУЩАЯ ВОЛИ Л В ФВДЕРЕ

Главное преимущество фидеров бегущей волны заключается в том, что при отсутствии стоячей волны в флдере длина последнего становится совершенно прэиззо льной и независимой от применяемой

длины волны. В результате для антенны с питанием бегущей волной длина фидера берется такой, какая удобна по местным условиям. Она уже больше не диктуется длиной волны и для разных диапазонов остается одной и той же. Значит требование удобства настройки антенны на разные диапазоны полностью удовлетворяется. Кроме того, благодаря малым потерям, фидера бегущей волны могут быть взяты в случае необходимости значительной длины, много большей, чем это допустимо для фидеров стоячей волны.

ПОЛУЧЕНИЕ БЕГУЩЕЙ ВОЛНЫ

Стоячая волна получается в результате, сложения падающей и отраженной бегущих волн. Следовательно, для получения бегущей волны необходимо устранить отражение волны. Когда отраженная волна будет отсутствовать, то в питающем проводе останется одна падающая бегущая волна, которая и будет питать энергией излучающую часть антенны. Для того чтобы сформулировать условия, при которых не получаются отражения волн, нужно ввести понятие волнового сопротивления.

ВОЛНОВОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ

Подобно тому как для цепей постоянного тока характерной величиной является омическое сопротивление R, связывающее напряжение V и силу

тока /

в

виде закона

V

Ома: R =z - ,

так

и для

проводов, по которым движутся бегущие волны, характерна величина волнового сопротивления W, вязывающего напряжение и силу тока падающей

бегущей волны


(

Rian / 

Таким образом волновое сопротивление можно определить как отношение амплитудных или эффективных значений напряжения и тока падающей волны.

Теория дает и другое выражение для волнового сопротивления, в котором величина W вычисляется через значения емкости С и самоиндукции L всего провода или единицы его длины (Q и £т), как это обычно делают, так как по формулам или таблицам можно найти данные именно для единицы длины проводов той или другой системы. Через эти величины волновое сопротивление приближенно выражается так: W— . В точную

формулу для волнового сопротивления входит также сопротивление потерь и проводимость утечек на плохой изоляции линии. Но в обычных фидерных линиях потери и утечки настолько малы, что ими можно пренебречь. Величина волнового сопротивления обычно не зависит от длины фидера, а только от его конструкции. Крэме того ее можно отнести как к всему фидеру, так и к любой его части.

(Продолжение следует)<

I