Страница:Радиофронт 1934 г. №13.djvu/43

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


яимается обычно равным 600 Q. Волновое сопротивление фидера может быть вычислено по формуле:

2 D

W — 276 Ig - .

D

где lg—десятичный логарифм дроби —, находи-

а

мый по таблицам, d — диаметр провода и D— расстояние между проводами в одинаковых единицах

Рас. 4

(рис. 5). От точки А фидер идет к вибратору, т. е. к излучающему диполю Герца, не параллельными проводами, а расходящимися. Из приведенной формулы ясно, что при таком расхождении проводов фидера W увеличивается, так как возрастает D Однако это изменение происходит постепенно, и поэтому никакого отражения воли в точке А

Рис. 5

не происходит. Разведенные в стороны концы фидера включаются на некоторый участок вибратора, длина которого обозначена через М. Расстояние от начала расхождения фидеров (Л) до вибратора обозначено через N. Практически и теоретически мэжно установить такие величины М и N для дан-

Рве. 6

вого значения волнового сопротивления фидера W, при которых вибратор будет представлять для фидера нагрузку, равную по сопротивлению величине W. Тогда не будет получаться отражения и в месте присоединения концов фидера к антенне. Следовательно, в фидере будет существовать лишь одна бегущая волгГа. Возможность такого случая ясна из следующего рассуждения. Если бы концы

фидера сходились вместе и включались в середину вибратора (рис. 6), то мы имели бы, очевидно, случай короткозамкнутого фидера. Наоборот,, если бы концы фидера расходились больше и включались на концы вибратора (рис. 7), то в этом случае сопротивление вибратора, т. е. сопротивление нагрузки для фидера, было бы весьма велико. Это можно объяснить тем, что вибратор с узлами тока и пучностями напряжения на концах вполне аналогичен колебательному контуру. А. если мы включаем на концы колебательного контура генератор переменного тока, то в слу-

Рас. 7

чае резонанса, как известно из электротехники, контур представляет очень высокое сопротивление,.

L

вычисляемое по формуле: Z=—— - Здесь L и С—

КС

самоиндукция и емкость контура, a R—активное его сопротивление, т. е. сопротивление потерь. Для

вибратора, исходя ив формулы W—^можно

заменить через 1F*, где W будет волновое со-

противление вибратора, которое обычно бывает порядка 1000 Q. Что же касается R, то оно для вибратора будет представлять главным образом так называемое сопротивление излучения.

Для вибратора Герца оно равно 73 Q при работе на основной волне, а для высших гармоник несколько увеличивается (97 (2 для 2-й гармоники,

106 2 для 3-й и т. д.). В общем активное сопротивление вибратора R можно для примера взять равным 100 Q, из которых 73 Q будут представлять- сопротивление излучения, а 27 Q—другие потери иа омическом сопротивлении, на утечках н т. д- Тогда преобразовывая формулу для Z в такой вид:

Wi 1000*

Z— имеем: Z=——— = 10000 О. Как видно,

д 100

при включении концов фндера на концы вибратора (рнс. 7) последний представляет сопротивление значительно большее, чем волновое сопротивление фидера. Если плавно передвигать концы дверок к середине выбратора, то между двумя крайними! случаями включения можно найти такой промежуточный случай, когда вибратор будет представляи - сопротивление, равное W фидера. Это н достигнуто в антенне типа „дублет*. В американской литературе для фидера, имеющего Ю^бОО 2, указываются следующие расчетные данные:

XXX '

L = —~К, М = - К, N— —К, где X—волна вле

2 2 2

я К— коэфициент, различный для L,MhN, кроме того зависящий от частоты. Значения его даны в следующей таблице: 4»