Страница:Радиофронт 1934 г. №18.djvu/15

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


Поэтому, если смотреть сверху на наш проводник, то силовые линии магнитного поля вокруг проводника будут направлены по часовой стрелке, как указано на рис. 2. И так как силовые линии, одинаково направленные, отталкиваются друг от друга, а направленные навстречу— притягиваются друг к другу, то магнитное поле постоянного магнита NS бутст выталкивать проводник в направлении, указанном на рис. 2 большой стрелкой, т. е. вперед на рис. 1. Эту же картину воздействия магнитного поля на ток можно изобразить еще в третьей проекции. Именно представим себе, что мы смотрим «а проводник со стороны северного полюса N постоянного магнита. Тогда мы получим картину, изображенную на рис. 3. Магнитные силовые линии будут итти от нас за бумагу (на рисунке точками указаны следы

их пересечения с плоскостью чертежа), а провод будет испытывать со стороны магнитного поля силу, направленную вправо (указана стрелкой). Совершенно очевидно, что если направление тока в проводе изменить на обратное, а направление постоянного магнитного поля оставить неизменным, то, глядя сверху, мы увидим картину, изображенную на рис. 4, где ток по проводнику из-за чертежа идет на нас, силовые линии магнитного поля тока направлены против часовой стрелки и постоянное Магнитное поле (направление его осталось неизменным) будет выталкивать проводник в противоположную сторону. Глядя снова со стороны северного полюса магнита, мы увидим картину, изображенную на рис. 5. Здесь постоянное магнитное поле будет выталкивать проводник влево.

Г#ГИ ЧАСТИЦ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ

Теперь легко перейти к вопросу воздействии магнитного поля на движущиеся заря- ~ женные частицы. При этом мы будем сразу

Рис. 5 Рис. 6

рассматривать картину движения частицы со стороны северного полюса постоянного .магнита и следовательно для~ определения характера воздействия должны пользоваться результатами, изображенными на рис. 3 или 5.

Пусть например сверху в магнитное поле влетает частица, несущая положительный электрический заряд (рис. 6). Очевидно,' постоянное магнитное поле будет действовать на эту частицу так жел как оно'действует на проводник, по которому течет сверху вниз электрический ток. А в' этом Случае, как видно из рис. 3, действующая со стороны магнитного поля сила направлена вправо; эта сила буде^т- действовать все время, пока частица движете» в магнитном поле, и под действием этой силы частица будет двигаться уже не прямолинейно—путь частицы будет искривляться вправо. На рис. 6 этот путь указан жирным пунктиром. Наоборот, если сверху влетает отрицательная частица, то ее движение сверху вниз эквивалентно электрическому току, направленному снизу вверх (так как направлением электрического тока условились считать направление движения положительных зарядов). А в этом случае, как видно из рис. 5, магнитное иоле создает силу, направленную влево. Следовательно путь отрицательно заряженной частицы, влетевшей сверху, будет искривлен влево (рис. 7). Наоборот, если бы частицы слетали - снизу (рис. 8), то положительно заряженная частица (рис. 5) отклонится влево, а отрица-

Рис. 8

же!.м теперь установить следующее общее правило, при помощи которого определяется искривление пути заряженной частицы в магнитном поле. Если смотреть со стороны северного полюса магнита (а мы в дальнейшем всегда будем рассматривать все картины со стороны северного полюса), то положительно заряженные частицы отклоняются влево, считая по направлению их движения, а отрицательно заряженные — вправо.

Легко понять, насколько полезным может оказаться это правило при определении знака

Рис. 7

заряда частиц, отклоняемых магнитным полем. Казалось бы, при помощи этого правила всегда можно безошибочно определить знак заряда частицы, если на пути частицы создать магнитное поле, направление которого перпен-