Страница:Радиофронт 1934 г. №23-24.djvu/24

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


сетка—нить, анод—сетка и анод—нить)1, то эквивалентная схема для переменной составляющей тока анодной цепи усилителя, показанного на рис. 2, может быть представлена следующим образом (рис. 4). Источник эдс в (л раз больший, чем амплитуда напряжения, задаваемого на сетку лампы (рис. 4), действует на цепь, состоящую из активного сопротивления R{ — внутреннего сопротивления лампы — и внешнего сопротивления Z — сопротивления нагрузки.

На первый взгляд может показаться несколько непонятным, что в нарисованной эквивалентной схеме отсутствуют батареи питания усилителя, которые фактически и являются тем источником энергии, за счет которого в анодной цепи протекает ток (сетка только лишь управляет этим током). Однако эта неясность должна рассеяться, если вспомнить, что нами введен в схему дополнительный источник эдс pKg, который как раз и учитывает ту энергию, которую затрачивают батареи питания на создание переменной составляющей в анодной цепи.

Посмотрим теперь, отчего будет зависеть величина усиленного напряжения на анодной нагрузке Z в такой схеме, если нагрузка будет представлять собой контур, состоящий из самоиндукции L, емкости С и небольшого сопротивления R, настроенный! в резонанс приходящим колебаниям. В этом случае, как известно2, контур эквивалентен весьма большому чисто активному сопротивлению, величина которого определяется по формуле

Z — ^

Рt3~ RC’

где L — самоиндукция в генри,

С — емкость в фарадах.

Рис. 3

Определим то падение напряжения Vg которое создаст на этом контуре переменный ток в аноде лампы.

Так как на нашей эквивалентной схеме нагрузка в этом случае будет чисто активной, то мы сможем написать, что эдс pV^, создаваемая в лампе, будет равна арифметической сумме падений напряжений на внутреннем сопротивлении Rt и внешней нагрузке Zpe3,

12

1 О влиянии внутриламповых емкостей на процесс усиления будет дана специальная статья в одном из ближайших номеров журнала.

  • См. № 11 „Радиофронта“, статью „Овладеем супергетеродином^1.

с другой стороны, согласно закону Ома,

следовательно

, _Ул

Iа — у >

^рез

^pes

ft =

Vg,

(-f-

ИЛИ

Vk

ft:

рез

■Vfi.

N

-11 ^

ft

+ Zpe3

Коэфициент усиления нашего каскада есть отношение напряжения на анодной нагрузке Vg* * * к напряжению Vgu задаваемому на сетку лампы, т. с- это есть величина, показывающая, во сколько раз усиленное напряжение больше, чем задаваемое.

Обозначив коэфициент усиления буквой Vcr9, можем написать:

г_ Vgy _ ^рез .

^ Ъ + Zре..

Посмотрим теперь, от каких факторэв завнеи, коэфициент усиления каскада.

Из рассматриваемой формулы видно, что коэфициент усиления прежде всего зависит от соотношения величины анодной нагрузки к величине внутреннего сопротивления лампы (рис. 5).

Действительно, если сопротивление внешней нагрузки Zpe3 — 0, то коэфициент усиления Р ~0. Это обстоятельство, вообще говоря, вполне понятно, так как любой источник электродвижущей силы, замкнутый накоротко, дает падение напряжения, равное нулю во внешней цепи, так как вся эдс затрачивается при этом на создание падения напряжения во внутреннем сопротивлении. Если внешнее сопротивление возрастает и например делается равным внутреннему, то эдс создает одинаковое падение напряжения как во внутреннем, так и во внешнем сопротивлении, и, следовательно, коэфициент усиления в этом случае будет как раз Р

равен — •

В случае же если сопротивление внешней нагрузки будет во много раз больше внутреннего сопротивления лампы, то падение напряжения во внешней цепи будет почти полностью равно эдс лампы р Vgt и, следовательно, коэфициент усиления каскада будет почти полностью равен статическому коэфициенту усиления лампы р.

Таким образом в случае, если анодная нагрузка представляет собой настроенный контур, с которого непосредственно снимается напряжение на сетку следующего -каскада, то коэфициент усиления такого усилителя будет всегда меньше статического коэфициента усиления лампы.

К такой схеме усилителя может быть отнесен усилитель, показанный на рис. 1, так как н.: пряжение на следующий каскад снимается в нем с сопротивления rgl которое мы можем считать вклю-