Страница:Радиофронт 1934 г. №23-24.djvu/25

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


ченным параллельно анодному каскаду благодаря тому, что емкостные сопротивления конденсаторов Cg и Q малы по сравнению с омическим сопротивлением rg. Между тем нам известно, что сопротивление, шунтирующее конденсатор, может быть перечислено в контур1 по формуле

L

где г — перечисленное сопротивление, a L и С — самоиндукция и емкость контура.

Таким образом выведенная нами формула для коэфициента усиления будет справедлива для схемы рис. 2 только тогда, если -^рез будет рассчитываться по формуле, учитывающей сопротивление, шунтирующее контур, т. е.

ZPC3 =

где г2 — сопротивление потерь, вносимое в контур шунтирующим его сопротивлением rg.

В чем же состоит преимущество такого усилителя перед обыкновенным усилителем на сопротивлениях?

Этот вопрос раз'ясняется весьма просто, если вспомнить, что настроенный контур представляет собой чисто активное сопротивление только для тока той частоты, на которую он настроен в резонанс, между тем как для остальных частот его полное сопротивление (которое при этом уже не будет чисто активным) будет значительно меньшим, и таким образом другие частоты создадут на нем уже значительно меньшее падение напряжения. Это обстоятельство как раз и обусловливает селективные свойства усилителя с настроенным •нодом, так как его коэфициент усиления будет наибольшим для той частоты, на которую он настроен в резонанс и для которой ом представляет собой большое сопротивление. Расчет показывает,

Ряс. 5

что кривая зависимости коэфициента усиления от частоты для такого усилителя имеет форму кривой резонанса некоторого контура, шунтированного сопротивлением, равным внутреннему сопротивлению лампы и сопротивлению утечки гг. Но всякое шунтирующее сопротивление, особенно если оно не слишком велико, увеличивает потери в контуре и, следовательно, притупляет его резонансную кривую, т. е. в нашем случае кривую усиления каскада. Таким образом для получения большей селективности резонансного усилителя, выгодно, чтобы внутреннее сопротивление лампы было большим.

1 См. М И, статью „Контур, шунтированный сопротивлением".

Однако если кривая усиления усилителя будет слишком остра, то она ьнесет искажение при приеме телефонии, так как спектр частот, проходящих при приеме телефонии, может оказаться шире резонансной кривой. Веледа кие этого ширину резонанса кривой выбирают так, чтобы между ординатами, равными 1/2 от максимальной, уместилось 10000 циклок/сек.

Однако, с другой стороны, как нами уже указыя валось, увеличение внутреннего сопротивления лампы требует увеличения внешнего сопротивления для получения каилучшего коэфициента усиления каскада, что пракшчески не всегда возможно, так как сопротивление анодного контура при резонансе на длинных волнах из-за потерь в катушке обычно не может быть сделано более 1С0 000 Q, а на коротких волнах эта величина обычно бывает не более 10 000 — 20 000 Q.

Посмотрим теперь, как же влияют на усиление- каскада остальные параметры лампы—козфициент усиления р. и 5 крутизна характеристики.

ста усиления

Р —

и рассмотрим два случая.

й^рез

  • 1+2р7з

Первый случай, когда внешнее сопротивление анодной цепи значительно больше внутреннего, т. е. Zpe3 Rt ; практически этот случай больше всего подходит к трехатсктродной лампе, у которой внутреннее сопротивление обычно мало; тогда, пренебрегая в формуле Rt по сравнению с Zpe3f получим Р - ~ р , т. е. коэфициент усиления каскада в этом случае равен статическому коэфи- циенту усиления лампы и определяется только им. Эта формула не расходится с результатами, полученными при рассмотрении кривой, показанной на рис. 5, когда мы полагали внешнее сопротивление равным бесконечности. Следует конечно понимать, что этот случай реально недостижим, и практически полученный нами вывод можно сформулировать следующим образом. В случае если сопротивление анодной нагрузки в несколько раз больше, чем внутреннее сопротивление лампы, выгодно выбирать лампу с большим коэфициентом усиления для получения наибольшего усиления на каскад.

Отсюда становится ясной вся важность и необходимость умения конструировать хороший контур с малыми потерями, дающий большую велй- чину Zpes.

Второй случай — когда внешнее сопротивление анодной цепи мало по сравнению с внутренним сопротивлением лампы. Этот случай больше всего

23