Страница:Радиофронт 1935 г. №02.djvu/43

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


Для хорошей работы телевизора к точечной лампе должны быть пред явлены следующие требования:

1. Достаточная поверхностная яркость светящейся точки — порядка 20 стильбов (1 стильб = = 1 свече с 1 см2).

2. Возможное приближение цвета свечения к белому.

3. Линейная, глубокая и независимая от частоты модуляция светового потока.

4. Большой угол раствора пучка (40—60°).

5. Определенный размер светящейся поверхности и резкие ее очертания.

Величина угла раствора а, а также и размеры излучающей площадки источника а находятся в зависимости от параметров линзового диска.

Угол а, в котором излучается источником световой поток, должен быть таким, чтобы полностью была освещена ограничивающая рамка (размер кадра на диске).

Теперь выясним вопрос о размерах излучающей поверхности источника. На рис. 8 показан ход лучей источника света при смещении центров линз по радиусу диска на^реличину А г (А г соответствует стороне квадратного" отверстия простого диска Нипкова того же радиуса). Расстояние между центральными лучами А на дистанции Я (т. е. на экране) может быть выражено как

R-Cir &±Р)_ (8)

Р

Для того чтобы при работе телевизора одна строка не перекрывала соседнюю, расстояние R должно быть равно линейным размерам изображения диафрагмы источника А, т. е.

R = A

Из формулы (2) для величины изображения А имеем А=а • М. Тогда, приравняв правые части полученных значений для R и А и решив полученное равенство относительно искомой величины а, получим

а = Дл (l + -f)

или иначе

<9)

Рис. 7а 'Рис. 76

Таким образом мы видим, что размер диафрагмы источника есть функция увеличения и. Если размер диафрагмы выбрать менее вычисленного ко формуле (9), то между строк будут видны темные полосы, и, наоборот, при диафрагм» больших размеров на границе соседних строк получим двойную яркость.

Следует отметить, что благодаря наличию оптических искажений (аберраций), которые несколько

увеличивают размеры получаемого пятна на экране, в особенности при большом увеличении, лучше ориентироваться на некоторую снедокрышку».

Расчет средней освещенности экрана, который мы здесь опускаем, приводит к следующей формуле, выражающей зависимость этой освещенности от яркости источника света В, числа элементов N, светосилы линз в (Соотношению диаметр* линз d к их фокусному расстоянию /) и увеличения и. Из формулы видно, что яркость очень быстро убывает при увеличении и и, т. е. числа элементов и размеров экрана. (Заметим, что освещенность в 1 —2 люкса еще достаточн* для наблюдения в темной комнате.)

Е — 7 850 fj . люкс.

Вычисленная по этой формуле освещенность, выражающая собою удельную плотность попадающего на экран светового потока, еще не дает возможности судить о кажущейся яркости экрана. Последняя зависит также от свойств отражающей поверхности.

Если обозначить отношение отраженного экраном светового потока к попадающему на его поверхность потоку через *). то яркость идеально белого матового экрана может быть представлен» в следующем виде:

В

Е • ч

10 010 г.

(10)

Однако идеально рассеивающих экранов получить невозможно и потому яркость реального экрана' представляет собою часто весьма сложную функцию от угла, под которым рассматривается его поверхность.

На рис. 9 представлены характеристики рассеяния света наиболее употребительных материалов.

4f