Страница:Радиофронт 1935 г. №11.djvu/46

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


точках внутри трубки постоянна (фокусирующая катушка на рис. 1 не указана).

Летящий электрон представляет собой как бы влектрический ток, а из закона взаимодействия магнитного поля и тока известно, что сила взаимодействия поля на параллельный ему ток равна нулю. Следовательно, если электронный пучок летит вдоль магнитной силовой линии, то силовое поле никак не будет на него влиять. Такой луч.

Рис. 4. Характеристика вторичной эмиссии

указанный на рис. 1 пунктиром 7, пройдет трубку без отклонений. Луч, вылетающий наклонно к оси трубки, уже не летит параллельно к силовым линиям магнитного поля. Действие магнитного поля в этом случае будет сказываться в том, что электронный луч начнет закручиваться вокруг магнитной силовой линии. Каждый электрон, вылетевший из катода, навивается иа некоторый воображаемый круглый цилиндр, ось которого параллельна оси трубки. Электрон описывает при этом винтовую линию.

Пути электронов 5 и б в середине трубки не пересекаются между собою. Обе эти кривые — пространственные. Особенно наглядно видно движение электронов, если посмотреть на их пути справа, вдоль силовых линий (рис. 2). Здесь точка 0 — место вылета электронов, 1 — поверх, ность фотоэлектрического катода. Все цилиндры, вокруг которых навиваются электронные лучи, выходящие из одной точки, имеют одну общую образующую, проходящую через эту точку 0.

Диаметр (или. радиус) воображаемого цилиндра, по поверхности которого движется электрон, тем больше, чем больше угол вылета электрона к оси трубки.

Самая фокусировка становится возможной благодаря тому, что при рассмотренном нами движении электронов время, которое соответствует полному обороту летящего электрона вокруг цилиндра, ие зависит от угла вылета (если он невелик) и будет для разных цилиндров одно и то же.

Так как скорость всех электронов вдоль оси трубки одинакова, то и расстояние вдоль оси трубки, которое соответствует полном}' обороту электрона вокруг цилиндра, будет для всех электронов одинаково и значит все электроны, вылетевшие под разными углами из одной точки, снова все прилетят в одну точку на общей образующей цилиндров (на рис. 2 та же точка 0).

Другими словами, всегда можно подобрать такую напряженность магнитного поля Н, чтобы на определенном расстоянии от катода все электроны, вылетающие из одной какой-либо точки этого катода под разными углами, вновь встретились в одной точке. А это и есть фокусировка.

Сила тока в фокусирующей катушке подбирается так, чтобы электроны сфокусировались на плоскости анода 3 (рис. 1). Если вместо анода поместить флуоресцирующий экран, то на нем будет видно в точности то же изображение, которое спроектировано об’ективом на поверхности катода. По резкости этого изображения можно судить о качестве фокусировки (весьма высоком).

Итак, на поверхности анода 3 мы имеем резкое электронное изображение.

РАЗВЕРТКА В ДИССЕКТОРЕ

Развертка в передающей трубке Фарнсворта осуществляется при помощи отклонения всего электронного изображения (всего «дождя» электронов). Это отклонение достигается посредством переменных магнитных полей, создаваемых двумя парами взаимно перпендикулярных катушек, расположенных над фокусирующей катушкой снаружи трубки. Линии сил магнитных полей этих катушек, создающих отклоняющее (или развертывающее) поле, идут перпендикулярно оси трубки. Складываясь с фокусирующим полем, эти поля дают в результате магнитное поле, силовые линии которого отклоняются от оси вверх и вниз, вправо и влево, а вместе с отклонением силовых линий будет отклоняться и все электронное изображение, как это видно на рис. 3.

В центре анода имеется маленькое отверстие 4 (рис. 1). Размер его как раз определяет величину элемента изображения. Сквозь это отверстие в каждый момент времени проходит поток электронов, вылетающих из соответствующего элемента фотоэлектрического слоя, и, следовательно, интенсивность этого потока электронов соответствует яркости данного элемента

Придвижении электронного изображения справа налево и обратно в горизоатальной плоскости получается развертка по строкам —линиям. Это колебание всего электронного изображения происходит достаточно быстро — с частотою 5 000 10 000 ра* в секунду(частота строк). Вместе с тем электронное изображение перемещается так же и в вертикальном направлении, но с гораздо меньшей частотой (25 —

30 в секунду). Это создает смещение строк или развертку по кадру (частота кадров). Характер изменения интенсивности развертывающих полей в зависимости от времени имеет хорошо известную пилообразную форму. Благодаря этому электронное изображение в одном направлении движется сравнительно медленно, а в обратном весьма быстро. При медленном движении идет развертка (по строке или кадру), при быстром—переход с одной строки иа другую или с конца кадра на его начало. В результате развертки все точки электронного изображения по очереди пройдут через отверстие в аноде.

изображения

Рис. 5. Фотоэлемент с многократным усилением