Страница:Радиофронт 1935 г. №14.djvu/40

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


изображено на рнс. 2. Магнитное сопротивление

такого воздушного зазора RM = с7, где I — длина

зазора в см, a S—его поперечное сечеине в см2.

Длина зазора может меняться на практике в пределах от 0,5 до 1 мм и даже больше. Для примера

допустим, что I = 0,75 ММ — 0,075 СМ. Сечение

воздушного зазора пусть равняется 10 ММ2—0,1 СМ2,

как вто и может нметь место в действительностн,

0,075 3

тогда для нашего случая Км — ~Q = ~4'

Магнитный поток, выйдя нз верхнего конца

якоря, разделяется между двумя ветвями (правой

н левой). Сопротивление правой ветви равно сумме

сопротивлений верхнего и иижнего правых воздушных вазоров, т. е. 2 RM. Таково же сопротивление и левой ветви. А так как обе ветви по от

ношению к потоку в якоре соединены параллельно,

то общее их сопротивление будет вдвое меньше

сопротивления каждой ветви, т. е. будет равно R

Воспользовавшись полученным выражением для

магнитного сопротивления, мы можем теперь на»

л 5

писать Ф — 1,25 —т- /.

Легко видеть, Что для данного прибора П, S и / —

постоянные величины в что, следовательно, между

током / и потоком Ф существует лниейная зависимость .

Для того чтобы сделать вту н дальнейшие формулы более наглядными, мы будем попутно производить примерные вычисления. Пусть сопротивление катушки рекордера постоянному току равно 2 000 омов. На низких частотах индуктивным

сопротивлением можно пренебречь. Пусть далее

вффективное напряжение иа катушке равно 25 вольтам, тогда амплитуда напряжения будете |/2 раза

больше, т. е. примерно 35 вольт. Амплитуда силы

тока иа визкнх частотах порядка 50—100-200 кол/сек

35 л „

будет равняться /0 —2 qqq—0,0175 = 17,5mA. Най38

дем теперь величину магнитного потока при

Iq— 17,5 шА, предполагая, что число витков катушки л = 2 500;

2 500 • 0,1

Фо = 1,25 —0 075— = = силовых линий.

Величина магнитного потока, как вто следует из

формулы, прямо пропорциональна силе тока, и это

соотношенне не зависит ии от частоты, нн от силы тока. Зависимость между магнитным потоком

и током такова, что, повндимому, никаких искажений амплитудной н частотной характеристик в этом

пункте возникнуть не может.

На самом деле, если искажений н нет, то только

при определенных условиях.

Пропорциональность между током / и потоком

Ф имеет место только для сравнительно слабых

токов. При дальнейшем увеличении тока железо

может насытиться н его сопротивление магнитному

потоку резко возрастет. При определении RM

в втом случае уже нельзя пренебрегать сопротивлением сердечников и якоря, сопротивление же их

магнитному потоку будет зависеть от силы тока /.

1 25 • п

В формуле Ф= —р 1 — М ковфнцнент про-

порциональности k перестает быть постоянным

числом и графически зависимость между Ф н / выразится уже не прямой линией. Вследствие этого

возникнут нелинейные или амплитудные искажения. Итак, следовательно, для избежания этого

нельзя допустить слишком больших значений силы

тока или слишком малого сечеиия сердечников и

якоря.

Но кроме амплитудных могут возникнуть еще и

частотные искажения. Если сердечники сделаны

из сплошного железа, а не составлены в виде га-

кетов пластинок трансформаторного желева, то в

них возникают так называемые вихревые токи.

Эти вихревые токи в сердечниках и якоре создают

магнитный поток, который имеет направление,

противоположное магнитному потоку, создаваемому

катушкой, а который уменьшает величину последнего. Так как вихревые токи возрастают в силе

при повышении частоты переменного тока, питающего катушку, то произойдут частотные искажения. А именно, даже если амплитуда силы тока,

питающего рекордер, не меняется, то все же прн

повышении частоты тока будет уменьшаться общин

магнитный поток, получаемый от сложения двух

потоков: одного — создаваемого током в катушках

н другого — обусловленного вихревыми токами.

Рис. 4

Средством для предупреждения этой нежелательной зависимости величины магнитного потока от

частоты является, как уже указано, расслоение

сердечника на тонкие изолированные друг от друга пластинки.

МАГНИТНЫЙ ПОТОК

Перейдем теперь к наиболее сложной зависимости между магнитным потоком и силой, действующей на якорь.

Рассмотрим какой-либо из воздушных зазоров

(рис. 2). Магнитные линии, проходя в зазоре, соединяют между собой обращенные друг к кругу

срев полюсного башмака и соответствующую часть

поверхности якоря. Магнитные линии по своим

свойствам похожи на упругие резиновые нити:

они стремятся сократиться по длиие и сблизить

между собой соединяемые имн поверхности. Поэтому к концу якоря будет приложена сила Г,

стремящаяся повернуть якорь около его оси вра*

щения.

Известно, что если величина магнитного потока

равна Ф силовым линиям, то возникает механическая сила