Страница:Радиофронт 1935 г. №16.djvu/42

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


зной степени зависеть от индуктивного сопротивления первичной обмотки трансформатора <*> Lv. С уменьи!ением частоты коэфициеит усиления будет падать, следовательно для лучшего воспроизведения низких частот величину? Lo надо брать возможно большей. Из схемы видно, что самоиндукция Lo и емкость С о' образуют колебательный контур. При резонансе сопротивление этого контура будет наибольшим и. следовательно, коэфи- циент усиления также сильно возрастет.

Обычно частота этого первого резонанса (мы будем в дальнейшем рассматривать еще второй резонанс) бывает порядка50»)—700пер'сек. Формула для коэфициента усиления при низких частотах имеет вид:

Для самых низких частот (нижней границы) мы можем еще упростить эквивалентную схему, пренебрегая емкостью С Тогда формулу (12) можно

яриьестн к виду:

К»

рп

(13)

Коэфициеит усиления при первом резонансе 'будет равен:

Влиянием контура Lq9 ( J мы пренебрегаем, так как его сопротивление при этой частоте очень велико. Беря для характеристики частотной кривой в области низких частот отношение наибольшего

„ «я

коэфициента усиления к наименьшему Мнн = ^ >

    • мм

мы можем, задаваясь этим соотношением, определить величину самоиндукции первичной обмотки

емкости Са' из них образуется резонансный контур. Так как мы имеем здесь дело с резонансом напряжений, го коэфициеит усиления может при этом достигнуть очень большой величины, в несколько раз большей, чем при низких частотах.

Для расчета коэфициента усилении при высоких частотах можно пользоваться формулой:

К= и.

в гп

V [<»—W+&]‘+

1

+ wb(--o R{

Г

(16)

При резонансной частоте будет справедливо соотно-

1

шение со = j—/^~Т • кроме того сопротивление

Ls Со

шуита в тех пределах, в каких оно обычно берется, не сказывается существенно на коэфициенте усиления при этой частоте, считая сопротивление шунта очень большим, мы можем привести формулу 16 к следующему виду:

Выражая приведенное значение емкости CJ через его действительное значение CJ — С0п* приведем предыдущую формулу к окончательному виду:

Kpa~Tit]/~ (17)|

Эта формула замечательна тем, что в нее не входит ковфициент трансформации п и, следовательно,, усиление в этом случае не зависит от него. Но частота второго резонанса—Wj зависеть от п будет. Чем п больше, тем больше приведенное вначение емкости С'с и тем ниже резонансная частота.

трансформатора Ло; после преобрааоышии получим 1расчетную формулу:

Rj RJ )

°~ Ш R’ + R.v W^l ^

НН 1 I » И *

S-

1где и>нн — нижняя граница полосы частот.

Для области высоких частот выше 3 г 00 пересек мы будем иметь эквивалентную схему рис. 5d. При Высоких частотах индуктивное сопротивление первичной обмотки будет очень велико, и мы им пренебрегаем, зато начинает сказываться действие самоиндукции ра. сеяния L,. Благодаря наличию

Для области средних Частот — Ы СОО до 3000 пер сек, вообще говоря, нельзя поХВЗбйаться упрощенными эквивалентными схемами, а приходится исходить из общей эквивалентной схемы рис. 5а. Но обычно область средних частот нас не особенно интересует, так как частотная характеристика там близка к прямой, наиболее сильные деформации она испытывает в области самых высоких и самых низких частот.

Все вышесказанное относится к усилителям напряжения. В усилителях мощности дело будет обстоять еще проще. На рис. 6 приведены эквивалентные схемы усилителя мощности для различных областей звукового спектра (рис. ба для нивках