Страница:Радиофронт 1935 г. №19.djvu/45

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


Предположим теперь, что мы имеем то же кольцо, но с сердечником из кобальтовой стали и, повторив наш опыт, увидим, что В перестало быть пропорциональным Н. которое в свою очередь пропорционально протекающему току. В этом случае мы получим кривую, подобную приведенной ТОЧКА

сыщения». Если теперь начать уменьшать величину намагничивающего поля Н, то величина магнитной индукции в сердечнике, не будет падать по той же кривой, как это можно было бы думать, судя по рис. 12а. То, что произойдет с магнитной индукцией в случае, если поле будет сведено

на рис. 12. При больших значениях Н величина В возрастает медленнее, чем Н. Когда дальнейшее нарастание В почти прекратилось, говорят, что

Рис. 13. Нахождение точки наипучшего намагничивания путем геометрического построения

наступило «магнитное насыщение». Конец кривой (рис. 12а) находится в точке «магнитного на-

к нулю, показано в верхней части рис. 12Ь. Оказывается, магнитная индукция, наведенная в магнитном сердечнике (Вт), осталась даже после того, как намагничивающий ток прекратился. Другими словами, наше кольцо получило постоянное намагничивание. Это явление носит название «остаточного магнетизма». Но нас интересует не только максимум магнитной индукции (Вт) которая продолжает существовать в кольце после того, как оно было полностью намагничено, но также и сопротивление, которое оказывается размагничивающим влиянием, так как от этого обстоятельства зависит постоянство магнита.

Продолжим наш опыт, переменивши направление полярности источников тока для намагничивания, и будем одновременно наблюдать Н н В. Рис. 12с показывает новое направление кривой. Магнитная индукция Вг постепенно уменьшается

Рис. 14. ,5ii«ana «коэрцитивной сипы» и «остаточного магнетизма» для магнитов из различных сплавов

43