Страница:Радиофронт 1935 г. №20.djvu/53

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


продолжается до тех пор, пока анодное напряжение не приблизится по величине к экранному напряжению. С этого момента при дальнейшем увеличении анодного напряжения анодный ток начинает снова расти уже за счет попадающих иа него вторичных

Рис. 2. Характеристики лампы СО-124

электронов, излучаемых экранной сеткой, и электронов, излучаемых нитью. При Vа значительно больших V g анодный ток слагается из тока эмиссии нити и тока вторичных электронов экранной сетки.

При напряжениях на экранной сетке, превышающих напряжения на аноде, большая часть электронов, излучаемых нитью, идет на экран, вызывая лишь бесполезный ее нагрев и ослабление анодного тока. 11оэтому заставляют экранированные лампы работать всегда при анодных напряжениях выше напряжения на экранной сетке, т. е. в аг ласти характеристик, расположенных на рис. 4 влево от вертикальной пунктирной линии.

Изменение наклона этой характеристики в рабочей области указывает на влияние анодного напряжения на ход статических характеристик лампыг чем и объясняется изменение наклона характеристик рис. 2 и 3 в зависимости от величины анодного напряжения.

Известно, что характеристики анодного тока трехэлектродной лампы отстоят тем дальше Друг от друга, чем больше проницаемость лампы. Проницаемость лампы уменьшается с увеличением густоты сетки.

В экранированной лампе мы имеем две сетки, из которых экранная сетка делается обычно очень густой.

Поэтому проницаемость такой лампы при отсутствии управляющей сетки и работе в качестве последней экранной сетки (что легко осуществить, если управляющую сетку оставить изолированной) будет очень мала.

Так как проницаемостью экранированной лампы является произведение проницаемостей экранирующей — управляющей сеток, то эта величина будет чрезвычайно малой. Обычно первая проницаемость выражается величиной, меньшей 0,1, вторая—порядка 0,03—0,1. Следовательно, проницаемость экранированной лампы будет 0,1 • 0,03 = =0,003 до 0,1 -0,1 = 0,01 или в процентах поряд- SZ ка 0,3 до 1%.

Благодаря эт°му характеристики анодного тока для разных Va сдвинуты одна от другой очень незначительно. Сдвиг же двух характеристик, снятых при одинаковом анодном напряжении, но при разных напряжениях на экранной сетке Vgt будет определяться только проницаемостью по управляющей сетке и поэтому будет сравнительно с общей проницаемостью большим. Таким образом семейства анодных характеристик при разных анодных напряжениях получаются в виде незначительно сдвину*1 ых одна от другой линий, расположение же самых семейств зависит от напряжения на экранной сетке V'g Чем больше последнее, тем *е- вее располагаются семейства характеристик.

Из хар ктеристик рис. 2 и 3 видно, что экранированные лампы, во-первых, имеют очень большой коэфициент усиления р порядка 100—300, 1

так как р = , а проницаемость D очень мала;

во-вторых, позволяют путем подбора напряжения на экранной сетке передвинуть семейство статических характеристик настолько влево, чтобы работа лампы протекала более длительное время в

Рис 3. Характеристики ягмпы С-106 (экранноя напряжение у кривых вместо V'g ошибочно ооьзлачс- но через Vc)

левой части (в части отрицательных сеточных напряжений) характеристик, благодаря чему уменьшается сеточный ток и разгружается предшествующий каскад.

Динамические характеристики экранированных ламп сливаются почти со статическими характеристиками, так как последние вследствие малой проницаемости лежат очень близко друг к Другу.

Параметры экранированных ламп для прямолинейных участков характеристик не сохраняют постоянной величины для всего семейства характеристик. Проницаемость экранированных ламп (величина сама по себе очень малая) будет разной' для разных точек прямолинейной характеристики. Таким же образом не остаются постоянными крутизна S и внутреннее сопротивление JR* * экранированных ламп.