Страница:Радиофронт 1935 г. №21.djvu/25

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


Ь ыом уравнении величина

Т/ представлена

opt

К.)*,/Я

в зависимости от отношения

Я;

Я,-

от соотношения сопротивления, вносимого контуром в анодную цепь, к сопротивлению лампы. 11а

рис. 7 нанесена кривая

К)*//?

V

зависимости тт от

“opt

R,

которая дает наглядную картину получаемых соотношений при различных условиях работы ламп. Прежде чем делать какие-либо заключения здесь по этому вопросу, мы установим зависимости, получающиеся в подобной схеме в отношении избирательности, а тогда уже сделаем общие выводы.

ИЗБИРАТЕЛЬНОСТЬ И СООТНОШЕНИЕ СОПРОТИВЛЕНИЙ КОНТУРА И ЛАМПЫ

Как уже указывалось выше, избирательность хорошо определяется величиной Q (рис. 3)._Поэтому здесь для выявления имеющих место явлений в разбираемой схеме усиления определим отношение действующей величины Qv контура в условиях работы его в усилительной схеме к действительной величине Q контура как такового в зависимости

К)2/я zk

опять от того же самого отношения

R;

Q*

Q

to L

пГЖ2'

  • + я,

я

сoL

тг1

п, W R + R:

Разделив числитель и знаменатель на R, получаем

Qv

окончательно для соотношения ——- следующее stoics

ражение: ^

Q

1 +

KW1

Ri J

1

Q

Кривая зависимости --- W

наглядностй на том же Этими двумя основными

от

я,

нанесена для

Я,

рис. 7 — это кривая 2. кривыми, хорошо характеризующими работу каскада усилителя, мы и будем в дальнейшем широко пользоваться.

ПРЕДЕЛ УСИЛЕНИЯ,

ПОЛУЧАЕМОГО ОТ ЛАМПЫ

Как это было выведено выше, максимальное усиление может быть получено при равенстве со-

противления—■ задаваемого контуром в анодную цепь, а сопротивления лампы •/?;, т. е. при

пг-я*-

Подставляя это равенство в уравиеине, найденное нами для усиления, т. е.

<1)2/2 Н"

v=

R

Ri +

о,2/.2

находим, что максимальное усиление, которое толь- ко мы можем получить от лампы V ^ *

С другой стороны, из теории мы знаем, что предел усиления, которое можно реализовать от данной лампы, кладется величиной ее внутр*»*»»^

Рис. 7. Верхняя криоая — 1, нижняя — 2. По го-

гк

ризонтапьнои оси отложены величины —

емкости, т. е. емкости между анодом и управляющей сеткой Сса. В этом практически каждый любитель наверное не раз убеждался при конструировании приемников. Очень часто случается, что, несмотря на идеально осуществленное экранирование катушек, приемник все же генерирует. Генерация пропадет лишь при снижении усиления, осуществляемого или „заглушением* контуров, или уменьшением экранного напряжения, илн каким- либо другим способом. Генерирование усилителя в этом случае есть „игра* внутренней емкости лампы между анодом и управляющей сеткой.

При одном усилительном каскаде предельная величина усиления, выше которого усилитель генерирует, определяется из уравнения

крутизна лампы S в этой формуле при расчетах должна быть определена в амперах на вольт, а Сос — в фарадах.

При двух каскадах усиления предельное допустимое усилендр определяется уравнением

т. е. оно уже в 1,4 раза меньше, чем для одного каскада.

При дальнейшем увеличении каскадов предельное допустимое усиление еще меньше и при любом числе каскадов оно в два раза меньше, чем прш одном каскаде.

В любительской практике больше двух каскадов усиления высокой частоты обычно не применяют.