Страница:Радиофронт 1936 г. №07.djvu/32

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


32

импульсов, которые дальше можно усилить обычными методами вторично-электронного усиления».

Полагая, что читатели «РФ» уже знакомы с устройством иконоскопа (см. «РФ» № 23, 24 за 1935 г.), мы не будем останавливаться иа его описании, а прямо приступим к анализу его работы.

В механическом телевидении и в телевидении с преобразованием оптического изображения в электронное, как уже было указано выше, ток в фотоэлементе, соответствующий одному элементу изображения, равен:

• у

Время t, в течение которого будет течь такой ток, обратно пропорционально числу элементов разложения п и числу кадров N в секунду, т. е. 1

fz=nN сек‘

Заряд, создаваемый током io за это время, равен

4 — i„ *-

rfl N

(2)

т. е. элементарные импульсы уменьшаются обратно пропорционально квадрату числа элементов разложения. В иконоскопе каждый элемент фото- чувствительной мозаики заряжается под действием падающего иа него света в течение одного кадра, 1

т. е. в течение“дГ сек.

За это время электронный коммутирующий пучок, разряжающий мозаику, успевает обойти все изображение и вернуться в исходное положение. Соответственно этому заряд от элемента изображения в иконоскопе равен:

Как видно, здесь элементарные импульсы убывают обратно пропорционально числу элементов

разложения, а ие квадрату их. Отношение ~ ~ —

c/nN

> t/nW:

показывает, что элементарные

импульсы в иконоскопе в п раз больше, нежели в механическом передатчике.

Одиако из-за больших потерь в мозаике и электрических цепях это преимущество используется всего лишь на 5%, т. е., если п равно 40 000, то элементарный импульс иконоскопа больше импульса диссектора или механического передатчика не в 40 000 раз, а в 2 000 раз. Предел чувствительности иконоскопа определяется так же, как и для диссектора, шумовыми токами в сеточной цепи первой лампы усилителя; вследствие этого, как уже говорилось выше, применение в диссекторе электронного усиления, по данным Фарнсворта, позволило этой системе догнать по чувствительности иконоскоп. Но оказывается, что и в иконоскопе возможно применить вторично-электронное усиление и тем самым еще больше отдалить предел его чувствительности в сторону меньших освещенностей. Для уяснения этого рассмотрим, что происходит с мозаикой, когда иа нее падает разряжающий электронный пучок. Элемент мозаики под влиянием падающего на него света за время

1 V_g*

одного кадра t = накопляет заряд qn — •

Если ц — интенсивность разряжающего электронного пучка, то заряд, сообщаемый им каждому элементу мозаики, равен: —'I ^ ~п ’

так как время воздействия электронного пучка

1

на элемент мозаики равно пд/ '

В процессе работы иконоскопа- мозанка под воздействием бегающего электронного пучка принимает некоторый равновесный отрицательный потенциал по отношению к аноду, т. е. электронный пучок должен разряжать все элементы мозаики до какого-то вполне определенного равновесного потенциала Уа, чтобы процесс накапливания заряда мог начаться сначала. Это может быть при условии, чте ток на каждый элемент мозаики (при достижении им потенциала V0) равен нулю, а это

свою очередь возможно лишь тогда, когда элемент получает столько же электронов, сколько и излучает. Излучение происходит за счет выбиваемых электронным пучком вторичных электронов.

Так как задача коммутации заключается в уничтожении накопленного заряда Qr то в результате коммутации по отношению к данному элементу мы можем написать следующее выражение для процессе коммутации

количества излученных вторичных электронов: q$

= 41

qn

И)

где — заряд, щим лучом,

приносимый элементу коммутирую-

<72— заряд, уносимый вторичными электронами, qn—заряд, накопленный элементом за время

1

nсек-

Это выражение легко понять, если рассматривать заряд каждого элемента как алгебраическую сумму трех зарядов: заряда, приносимого коммутирующим пучком, заряда, накопленного под действием света, и заряда, получившегося излучением вторичных электронов.

Из выражения 4 видно, что так как <7| — величина постоянная, то q<i будет все время иметь переменную составляющую, соответствующую величине накопленных зарядов qn-

Таким образом мы видим, что в отличие от принципа передачи импульсов разложения черев емкостную связь, примененного Зворыкиным, может быть осуществлен новый метод передач» импульсов через колебания величины вторично- электронного излучения при коммутации.

Если эти вторичные электроны оттянуть, умножить многокаскадным электронным усилителем, то это усиление, сочетаясь с эффектом накопления зарядов, позволит получить мощные импульсы от каждого элемента изображения на мозаике, соответствующие их освещенности.

Весь вопрос сейчас заключается в том, как именно оттянуть вторичные электроны с мозаики для последующего их умножения.

В осуществление системы, предложенной Ку- бецким в Институте телевидения разрабатывается такой иконоскоп с отбором вторичных электронов. Предварительные эксперименты показали результаты, иа основании которых уже сейчас можно с уверенностью сказать о возможности получения такого прибора.

На рис. 10 показана одна из конструкций иконоскопа с устройством, позволяющим оттянуть вторичные электроны. Здесь / — электронный прожектор, 2 — отклоняющие магнитные катушки.