Страница:Радиофронт 1936 г. №12.djvu/20

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


шонец этой катушки соединен с анодом , лампы другой конец—с плюсом источника высокого напряжения.

Катушка Z.2, входящая в состав настраивающегося контура цепи сетки следующей лампы и индуктивно связанная с катушкой Z.J, является вторичной обмоткой трансформатора высокой ча- С101Ы.

На рис. 2 показана эквивалентная схема. На этой схеме рК. обозначает источник электродвижущей силы, /?,■ — внутреннее сопротивление

ламиы c7j, Ly — анодная катушка — первичная обмотка трансформатора высокой частоты, R—действующее сопротивление этой катушки, Са — емкость, составляющаяся нз емкости катушки L, ■емкости анод — катод лампы Л-± и емкости монтажа, Ь2 — самоиндукция катушки контура сетки следующей лампы, R2 — действующее сопротивление этой катушки и С—переменный конденсатор контура сетки следующей лампы.

Для расчета усиления этой схемы решающее значение имеет величина емкости Са Емкостное

сопротивление конденсатора определяется, как из-

1

вестно, выражением а индуктивное сопротивление катушки — выражением о/.. Если в схеме рис- 2 емкость Са столь мала, т. е. ее сопроти-

1

вление, равное > столь велико, что им можно

пренебречь по сравнению с индуктивным сопротивлением катушки Z.), то схема упростится, так как емкость Са можно будет считать несуществующей.

Кроме того можно сделать еще одно упрощение: так как действующее сопротивление Ri катушки

/.j бывает очень мало по сравнению с внутренним сопротивлением лампы /?; то им можно тоже пренебречь; - ' '

Оба эти „пренебрежения", применительно к конструкциям приемников прошлых лет были вполне реальными, Анодные катушки делались небольшими и их емкость была мала. Эта емкость вместе с емкостью лампы и монтажа составляла что-йибудь около 30 см. Сопротивление такой емкости но сравнению с индуктивным сопротивлением катушки очень велико н им смело можно пренебречь.

Таким образом, сделав указанные упрощения, мы придем к схеме, изображенной на рис. 3.

Коэфициент усиления такой схемы N может быть определен из следующей формулы:

, ufi ‘ М • La • а

18 1 N~ и2М2 + R2Rt ’ (1)

где <о — частота, равная 2 kF,

М — взаимоиндукция между катушками L и Lit выраженная в генри,

Z2 — самоиндукция катушки сеточного контура следующей лампы, выраженная в генри, (л — коэфициент усиления лампы Л],

R{—внутреннее сопротивление лампы А,

R% — действующее сопротивление катушки Z2. Если в эту формулу подставлять последовательно различные числовые значения величины М, начиная с самых малых н постепенно увеличивая их,

Рис. 3

то можно будет заметить, что величина N сначала возрастает, доходит до какого-то наибольшего значения и затем начинает снова уменьшаться. Другими словами, величина А достигает какого-то наибольшего значения прн определенном оптимальном значении величины взаимоиндукции М.

Это оптимальное значение величины М может быть определено из следующей формулы:

М =

V я а - я.

(2)

где значения букв те же самые, что и в формуле (1).

Подставив это оптимальное зиачеине величины М в формулу (1), получвм:

£ • Za р,

<“ 1/#2 •

N = ——

опт ад + я.я,

1 V R‘i Ri • Z2 р

2 • R2R{

Помножив числителя и знаменатели этой дроби

на ]//?2 Rj , получим:

“Z2p ■ R2R;

N°nT 2 • RtR, • V'R2

<oZ2(J.

2 VRiR,

o>Z2p,

2 • VR-i ■ VRi

В числителе этой дроби находится коэфициент усиления лампы р, а в знаменателе корень квадратный из величины внутреннего сопротивления, т. е. Из внутреннего уравнения лампы

следует, что

р и. р fS

vW~v]L~~vT'

Vs

Помножив чиелителя и знаменателя на |/ р, получим:

Г§У

P=ys ■ Ун

VRi и

А так как р • S ~ G, т. е. равняется добротности — = 1/5, и наша формула примет

лампы, то ,

V^

такой окончательный вид:

У G ■■.<dL2

2 VRi

(3)