Страница:Радиофронт 1936 г. №12.djvu/36

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


КОРОТКИЕ ВОЛНЫ

1

М. А. Н.

1. ОТКРЫТЫЙ КОЛЕБАТЕЛЬНЫЙ КОНТУР

Для излучения электромагнитной энергии применяется так называемый открытый колебательный контур (антенна). Простейшим открытым колебательным контуром является провод / длиною в полволиы (рис. 1).

Этот провод можно питать энергией от замкнутого колебательного контура / через небольшую катушку самоиндукции L, включенную в середину

Рис. 1

провода. Каждый элемент, каждая частица провода обладает определенной емкостью и самоиндукцией. Следовательно в открытом колебательном контуре емкость и самоиндукция распределены равномерно по длине провода (самоиндукцией катушки L, пока она мала, можно пренебречь).

Если обозначить через L[ — самоиндукцию и через Ct —емкость единицы длины (одного сантиметра) провода, то самоиндукция Lat& емкость СА 1 провода определятся как LA — Li • I я СА ~

~Cj ■ Z, а собственная длина волны такого от-

1 LA я С4 представляют собою так называемые

динамические емкость и самоиндукцию провода, отличающиеся по величине от статических „обычных" емкости CAS и самоиндукции LAg провода,

играющих роль в том случае, когда по проводу текут медленно переменные токи. Между этими величинами существует следующая зависимость:

крытого колебательного контура определится по формуле

  • 0 = ~tVlaCa-

Если замкнутый и открытый контуры настроены в резонанс иа волну Х0 , то в открытом контуре, т. е. в прямолинейном проводе длиною /, установится стоячая волна, при которой сила тока I и напряжение V будут меняться по длине провода по синусоиде, причем в середине провода по- лучатси пучность тока и узел напряжения, а на концах провоза будут узлы тока и пучность напряжения. При стоячей волне расстояние между X

соседними узлами равно~2~t поэтому для прямолинейного провода, колеблющегося с собственной волной Хо , имеем—= I или Хо =2 I. На каждой

из половин провода укладывается четверть собственной волны Хо (рис. 2).

Провод, изображенный на рис. 1, называется обычно вибратором нлн диполем Герца.

Характер изменения в вибраторе напряжения и силы тока в вависимостн от времени показан иа рис. 2.

Допустим, что в какой-то начальный момент а заряды в проводе достигают наибольшего значения. Одна половина провода заряжена отрицательно, другая половина—положительно. В этот момент напряжение V равно максимальному значению, а ток 1 = 0. Затем разноименные заряды начинают соединяться—появляется ток. Напряжение уменьшается, ток увеличивается (рис. 2,6). По истечении времени, равного четверти периода

('

напряжение по всей

длине

провода

t

tZ / - I -

t = 0

z>t>o *=/

d 6

t=zT t=r

46

Рис. 2