Страница:Радиофронт 1936 г. №16.djvu/23

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


В проводниках, по которым проходит переменный ток, как известно, наблюдается неравномерное распределение тока по сечению проводника. Это обстоятельство имеет большое аначеняе как ври расчете различных сильноточных устройств, так и при расчете радиоаппаратуры.

н^ка, а через Rw— активное сопротивление проводника без учета индуктивного влияния соседнего проводника. Тогда

Рис. 1. Эффект близости для двух параллельных проводников. Прямой и обратный токн

Две причины вызывают нарушение равномерного распределения тока по сечению проводника. Это, во-пе'рвых, взаимное влияние близких проводников, по которым протекает один я тот же ток, х, во-вторых, взаимное влияние отдельных частей тока, протекающих в разных сечениях одного я того же проводника.

Возьмем два проводника, по которым проходят переменные токн так, что в каждый момент они направлены в разные стороны (рис. 1).

Магнитный поток, образованный током одного проводника, будет пронизывать другой проводник я вследствие этого в проводниках должны индуктироваться токи, стремящиеся уничтожить вызвавшие их магнитные потоки (правило Ленда). Как видно вэ рис. 1, результирующие плотности токов в проводниках будут различны, а именно: в частях проводников, наиболее близких друг к другу, т. е. по АЗ и А' В', плотность будет наибольшей, а в наиболее удаленных частях, т. е. по СД, и С'Д наименьшей. Рассматривая аналогичный случай переменных токов, направленных в одну сторону (рнс. 2), можно обнаружить, что изменение плотноств суммарных токов будет обратным первому случаю. Эта неравномерность в распределении токов по сечению проводника и ио- 8ят название „эффекта близости".

Вследствие неравномерности распределения то-, ков по сечениям будут, естественно, также неравномерными и потеря на джоулево тепло.

Само собой разумеется, что „эффект близости* будет уменьшаться при увеличении расстояния между проводами.

Обратимся теперь к некоторым количественным соотношениям. Обозначим через Ra фактическое .сопротивление переменному току проводника, * расположенного в магнитном поле другого провод-

есть коэфициент близости, больший нли меньший единицы. График, выражающий величину коэфи- циента близости для некоторых случаев, приведен на рис. 3.

Rw Дфжет быть приближенно определено при достаточно малых частотах по формуле:,

1 +

тЛ ■ р.2 . уа . J4

48р2 • 1(F

)

(2)

где:

Rq — омическое сопротивление при постоянном токе,

р — магнитная проницаемость, f—частота в пер/сек.,

р-—удельное сопротивление проводника в ом/см, d — диаметр провода.

Рис. 2. Эффект близости для двух параллельных проводников. Одинаково направленные токи

При больших частотах вместо формулы (2) прн- ^ меняют следующую, также приближенную форму-

(3) .

Когда проводник свит в катушку, то распределение тока по сечению проводника оказывается гораздо более сложным, так как на это распределение влияют токи всех соседних витков.

Кроме рассматриваемого вамн .эффекта близости", на распределение тока по сечению провод- ; ника влияет так называемый скин-эффект.

Причина этого явления заключается в том, что магнитное поле, создаваемое током, не только окру- 11 См. Круг, Основы электротехники, изд. 4-е,' 1936, стр, 654.