Страница:Радиофронт 1937 г. №13.djvu/24

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


Таблица 1

Годы

.

Достигнут, длина волны (в см)

Авторы

1924 . .

30

Жачек

1927 . .

12

Окабе

1929 . .

7

Слуцкин и Штейпберг

1929 . .

5,5

Окабе

1933 . .

1.3

Клитон и Вильямс

Таблица 2

Годы

Длина волны (в см)

Мощность (в ваттах)

Авторы

Тип магнетрона

1932

22

2

Килгоре

Без водяного охлаждения

42

7

1934

9

2,5

Линдер

»

50

60

Рунге

80

100

Слуцкин

1936

4,8

2,5

Райз

С водяным охлаждением

19

80

Пфетшер и Пульман

и

46

450

» »

•»

могут переходить одни в другой. Они могут быть получены при использовании магнетронов одного ■ того же типа.

- Индукционный метод представляет главный интерес для получения наиболее коротких длин волн. Конвекционный метод представляет преимущество для получения больших мощностей в диапазоне дециметровых волн.

ГЕНЕРАТОРЫ ИНДУКЦИОННОГО ТИПА

Для того чтобы понять, как работает магнетронный генератор индукционного типа и уметь его рассчитать, нужно принять во внимание следующее.

В свое время (1931 г.) академик Л. И. Мандельштам Н проф. Н. Д. Папалекси (СССР) установили, что если собрать колебательный контур и ватем в этом колебательном контуре начать периодически изменять какой-либо параметр (например емкость), то в контуре возбудятся колебания. Частота колебаний в контуре при этом будет в два раза меньше, чем частота изменения параметра. Такой метод возбуждения колебаний называется параметрическим.

Если мы теперь всмотримся в работу магнетронного генератора, то режим колебаний, который мы назвали индукционным, имеет много общего ^ описанным выше.

В этом режиме плотность пространственного заряда приобретает периодически меняющийся характер.

Период этих изменений связан со временем обращения электронов по своим траекториям и легко может быть подсчитан на основе известных в настоящее время формул.

Известно также, что плотность пространственного заряда влияет на в -личину междуэлектродной

емкости. Поэтому, есля будет меняться плотность пространственного заряда, то будет меняться и емкость. А если в колебательном контуре будет меняться емкость, то возникают колебания, о которых мы уже говорили выше.

Приняв во внимание сказанное, можно всегда рассчитать, какая волна будет генерироваться при заданном режиме. Оказывается, что для магнетрона с цилиндрическим анодом и двуханодного приближенно:

12 300

Н ' (2)

где X—длина волны в см,

Н—напряженность магнитного поля в эрстедах.

Анодное напряжение при этом должно быть не ниже того, которое дается формулой (1).

Для расчета мощности необходимо учесть следующее.

С —С

.. ^max wmin

Величина v. . у. = т носит название глу-

^тах ~Г '-'min

бины модуляции параметра (в нашем случае емкости), а Стах и Cmin есть те значения емкости, в границах которых происходит их изменение.

Для возбуждения колебаний необходимо, чтобы глубина модуляции находилась в известном соотношении с логарифмическим декрементом затухания колебательной системы (&), а именно, чтобы

(3)

Логарифмический декремент колебательной системы, как известно, зависит от емкости, самоиндукции и сопротивления колебательного контура и, если эти величины известны, может быть всегда определен.

Мощность колебаний рассчитывается по следующей формуле:

т.С. V* X

(4)

Здесь Р —колебательная мощность в ваттах, т —ковфициент модуляции параметра,

С —емкость колебательной системы в сантиметрах,

VB —анодное напряжение в вольтах,

X —длина волны в сантиметрах.

Рассмотрим пример:

Пусть мы имеем двуханодный магнетрон с радиусом анодов га — 0,5 см и хотим получить от него волну X = 23 см. Пусть далее известно, что самоиндукция контура L —107 см, емкость контура С = 0,466 см и сопротивление контура току высокой частоты г = 0,27 ома. Требуется определить, какой должен быть взят режим и какая при этом получится мощность.

1) Определяем магнитное поле по формуле (2):

н—

12300

X

12300

23

535 эрстед.

2) Определяем необходимое анодное напряжение по формуле (1):

( н ' ra Y (535 • 0,5 V

V° — V 6,72 ) — ( 6,72 J—1600 V.

3) Декремент системы равен:

tz ._ /~ С те /~0,466

®=1о ГУ ~= зо0,27V 0.00186.

4) Коэфициент модуляции параметра т по формуле (3) должен быть не меньше, чем

2

— -0,00186 = 0,00119.

тс