Страница:Радиофронт 1937 г. №13.djvu/25

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


5) Колебательная мощность по формуле (4) равна:

Р £5

я т • С • Vaa

60 ' X

тс . 0,00119- 0,466 • 1 6003 60 • 23

= 3,2 W.

Рве. 8

ГЕНЕРАТОРЫ КОНВЕКЦИОННОГО ДЕЙСТВИЯ

Изучение работы генераторов конвекционного действия более удобно производить на основе других соображений.

Вследствие того, что во время колебаний, получаемых по конвекционному методу, электроны фактически попадают иа аноды, представляется возможным установить и изучить законы прохождения тока через магнетрон в статическом режиме, подобно тому, как мы поступаем при изучении работы обычных ламповых генераторов, когда снимаем статические характеристики лампы. Затем, определяя по ним зависимость тока от изменения анодного напряжения или напряжения на сетке, определяем все внергетнческие соотношения в генераторе.

Было уже сказано раньше, что магнетрон всегда работает в режиме, когда магнитное поле больше критического. Поэтому естественио может возникнуть вопрос, как же можно изучать зависимость тока от той или другой переменной величины, например анодного напряжения, когда ток через магнетрон ие идет. Но здесь нужно иметь в виду следующее. Действительно, когда магнетрон поставлен в исходный режим, ток через него не идет. Но во время колебаний напряжение на аноде меняется, и если оно возрастает настолько. Что критические отношения нарушаются, то в магнетроне возникает ток. Обычно магнетрон для работы должен быть поставлен в такой режим, чтобы это явление наблюдалось. Поэтому для изучения работы магнетрона нужно поставить его в этот исходный режим и затем, меняя анодное напряжение, измерять значения тока.

Для работы генераторов конвекционного типа чаще всего используются многоанодяые магнетроны. Поэтому нас будут интересовать преимущественно характеристики этих магнетронов.

Разберем для простоты характеристики двуханодных магнетронов. Они получаются, если взять магнетрон и к каждому из анодов подвести напряжение от потенциометров. Первоначально движки потенциометров устанавливаются так, чтобы напряжения на анодах были одинаковы. Эта установка соответствует исходному режиму. Далее на одном потенциометре напряжение увеличивают на известное число вольт, напряжение на другом — на то же число вольт уменьшают. Эти манипуляции соответствуют изменению напряжений на анодах во время колебаний, когда на одном аноде напряжение растет, а на другом падает. Для каждого из установленных напряжений измеряют токи, идущие на соответствующие аноды. Если полученное измерение представить графически, причем на оси абсцисс откладывать разность напряжений (Vi—Vj), а иа оси ординат соответствующие значения токов, то получим кривые /г и Д (рис. 8), изображающие величины токов первого анода и второго. При этих измерениях напряжение на первом аноде увеличивается, а напряжение на втором аноде уменьшается. На том же рис. 8 даны, кроме того, кривые суммы токов Д-j-Zg и разности токов Д— А- Эти величины нужны для расчета энергетических соотношений генераторов.

Снятая таким образом характеристика соответствует какому-то одному режиму, т. е. определенному анодвому напряжению и магнитному полю.

Изменение анодного напряжения при постоянном магнитном поле или изменение магнитного поля при постоянном анодном напряжении приводит к изменению вида характеристики.

Имея в своем распоряжении характеристики, можно подсчитать значения колебательной мощности и к. п. д. магнетронного генератора. Чтобы методику указанного расчета сделать приемлемой для любого магнетрона, выберем определенную величину, которая была бы в состоянии характеризовать заданный режим, и выберем такие параметры магнетронов, которые были бы достаточны для расчета колебательного режима любого магнетрона. Такими величинами будут: 1) коэфицн-

ент 6С, значение которого можно определить ив характеристики, если взять отношение величины