Страница:Радио всем 1926 г. №06.djvu/11

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


для этого кое-что из электротехники. Если мы имеем самоиндукцию L и емкость С, включенные параллельно (черт. 4), и через них будем пропускать переменный ток, то, известно, что самоиндукция L представит переменному току некоторое индуктивное сопротивление (выражаемое величиной а» L), а емкость С—емкостное сопротивление/——Л V со с /

%

а

ашшл

II

Черт. 4.

&

Чем больше будет частота (/) тока, тем большее сопротивление будет для этого тока представлять самоиндукция и тем меньшее—емкость. Пропуская по цепи а—в (черт. 4) одновременно токи высокой и низкой частоты, мы в точке разветвления с отделим оба тока друг от друга. Так как емкость С для токов высокой частогы представит по сравнению с « L ничтожное сопротивление, то токи высокой частоты пройдут через ветвь с конденсатором. Для низкой ate частоты будет обратное: «Z. будет мало по сравнению с—4=г- и почти весь ток низкой <10 С

частоты пройдет через L **).

Используя самоиндукцию обмоток телефона и блокируя их конденсатором порядка 500—3000 см., мы пропустим колебания низкий частоты через обмотки телефона, а колебания высокой частоты минуют их, пройдя через конденсатор С. Кривые кодеба-

  • ) ш = так называемая „пульсация11 или еще угловая скорость, <о = 2 я/, где /—•частота переменного тока или иначе число периодов, а г.—некоторое число равное 3,14 (отношение длины окружности к ее диаметру).
    • ) Для пояснения сказанного, приведем численный пример. Для тока разговорной частоты в 1000 пер. в секунду, 1 8

емкость в 1000 см= 9 . 10 / представляет собой сопротивление в 1 1

— —= - 1 143000 ол, а

to С 2 л. 1000. 9 .10~~‘

для тока еысокой частоты в 10е пер. в сек., соответствующего колебаниям с длиной волны е 300 метров, та же емкость представит собой сопротивление 1 1

= ^ =143 ома, т.-е. в

<о С 2 я. 10е.' 9 л 10 8 тысячу раз меньше.

нин в различных частях схемы (черт.

3) представлены на черт. 5. Кривая а представляет модулированные колебания высокой частоты, подводимые от антенны к сетке т нить лампы. После выпрямления кристаллическим детектором. мы в детекторном контуре, в который включена первичная обмотка трансформатора низкой частоты, имеем колебания, изображенные на/юрт. 5-е. Через обмотку трансформатора прохо- дятколебания,изображенныеввидекри- вой огибающей отдельные выпрямленные импульсы выс. частоты. Во вторичной обмоткетрансформатора ip получаются колебания е, которые подаются на сетку лампы одновременно с колебаниями, изображенными кривой а. В результате сложения кривых а и с получается кривая й тех колебаний. которые фактически подводятся к сетке лампы, работающей по принципу двойного усиления.

Если кривую d графически изобразить на характеристике лампы (черт. ‘4), то получим картину (черт. 6) изменения анодного тока. Как это наглядно видно из черт. 6. максимальная амилнту ла колебаний тока в анод- нпй цепи равна сумме максимальных амплитуд токов высокой и низкой частоты. Прямолинейная часть характеристики используется больше, чем это происходило бы при усилении одной только частоты.

Пз сказанного вполне ясно видно, что для работы рефлексной схемы без

Черт. 5.

искажения безусловно необходимо использовать только среднюю прямолинейную часть характеристики лампы. Предпочтение нужно "отдать лампам с длинными и прямолинейными характеристиками. Рабочую точку лампы нужно выбирать возможно ближе к середине характеристики, причем ее нужно выбирать в отрицательной части сеточного потенциала, т.-е. нужно дать на сетку некоторый отрицательный потенциал (на-

L

Черт. 6.

пример, ао на черт. 6). Для ламп „Микро“ обыкновенно достаточно присоединение цени сетки к отрицательному полюсу нити накала. Это делается для того, чтобы не получать искажения от тока сетки ie, появляющегося при положительных напряжениях сетки. Для улучшения работы лампы в рефлексных схемах рекомендуется давать повышенное анодное напряжение и накал. Первое сдвигает всю характеристику влево—в отрицательную часть сеточного потенциала, а второе удлиняет прямолинейную часть характеристики. Принцип двойного усиления можно применять также, и во многоламповых схемах, причем существует несколько основных систем распределения нагрузок отдельных ламп. Тут необходимо, однако, упомянуть, что многоламповые рефлексные схемы очень склонны к генерированию различных собственных колебаний, которые искажают прием, а иногда его совершенно уничтожают. Значение паразитных колебаний возрастает приблизительно пропорционально квадрату числа ламп. Эти собственные колебания могут возникнуть, вследствие, неправильного расположения отдельных частей схемы, или вследствие случайного образования различных колебательных контуров пз самоиндукций первичных обмоток трансформаторов низкой частоты п распределенной емкости тех же обмоток и т. и. Поэтому при сборке, многоламповых рефлексных схем о трансформаторами низкой частоты необходима особенная тщательность работы и проверка действия отдельных элементов схемы,

9