Страница:Радио всем 1927 г. №15.djvu/16

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


Под редакцией профессора М. А. БОНЧ-БРУЕВИЧА.

4 1

Проф. М. А. Бонч-Бруевич.

О НАПРАВЛЯЮЩИХ АНТЕННАХ').

В случае, если фазы обоих антенн ме одинаковы, описанное ранее распределение излучения изменится. Простейший случай будет иметь место, если фаны обеих антенн противоположны, а то- оси в них равны. Такой случай поясняется чертежом 1-м. Пунктирная кривая указывает ток в первой антенне, -а сплошная—ток во второй антенне. В этом случае говорят, что фазы «сдвинуты» на у* периода (Уг Т), так как тунктирная кривая представляет собою синусоиду с тем же периодом Т, по перемещенную вдоль горизонтальной оси на расстоянии Уз периода.

Рассматриваемая комбинация антенн .дает неправильность прямо-противоположную той, которую мы имели для .антенн, колеблющихся в фазе.

Действительно, в точку а (черт. 2) .импульсы от антенн А и В придут -одновременно и, если они имеют одинаковую силу, то взаимно уничтожатся, •так как фазы их противоположны. Следовательно эта точка будет находиться теперь не в зоне наиболее сильного луча, а в зоне «молчания» или иначе -говоря, в зоне «темноты».

Наоборот, в почке Ь действия обеих -антенн арифметически сложатся и интенсивность действия удвоится * * 2) в том случае, если «разность хода» Ас будет .равна Уз длины волны. В этом случае волна от антенны А потратит на прохождение пути АЬ на Уз периода больше •времени, чем волна от антенны В. Персоначальная «разность фаз» между антеннами скомпенсируется запаздыванием -прихода волны А в точку Ь.

Во всех точках, в которых не будем сметь полного совпадения фаз # или полной их противоположности, получится промежуточный результат, т. е. интенсивность излучения возрастает менее, чем ждвое против излучения, даваемого одной антенной, или псе уменьшится, но но дойдет до нуля.

Общий характер диаграммы, показывающей распределение излучения, будет тот же, что и в слушав синфазных антенн, но максимумы и минимумы поменяются местами.

'7

/» / '

у'

/

V

— /

, С*-

s'

V

в

' с—/ .с ^

/ / N

А

V

в

1) Начало см. Р. В. № 14 (33).

2) При равных токах в антепах А и В „удвоение" силы поля будет, конечно, наблюдаться только в достаточном удалении -от антенн, так как только при этом условии можно пренебрегать тем обстоятельством, что антенна В, находясь ближе к точке Ь, создаст в пей более сильное ноле.

20=^—g- окружности. Очевидно, чго е;ла

вся окружность соответствует целому периоду, то найденная дуга MN соответствует той доли периода, на которую запоздает волна от антенны А. Угол MON называется углом сдвига фазы и, как понятно из предыдущего, он моежт быть просто вычислен, если определена разность хода (которую назовем ф) и известна волна А. Очевидно этот 360 ■ h

угод а = , градусов. В пашем примере: в —

20

- = 72°.

Черт. 2 и 3.

Прежде чем перейти к дальнейшему, полезно познакомиться с тем, как можно найти графическим построением интенсивность излучения в любой точке в горизонтальной плоскости от нескольких вертика льных антенн, если известна та интенсивность (т. е. та сила электри-

Уь ОКРУЖНОСТИ

Черт. 4 ц 5.

ческого или магнитного поля), которую в данной точке дает каждая нз этих антенн. Это построение позволит найти диаграмму излучения для любого случая.

Положим у нас имеются 2 антенны А и В (черт. 3), находящиеся в фазе, и мы хотим узнать, какова сумма нх действия в точке а.

Соединим АиВ с точкой а и найдем разность ходов Аа—Ва=Ас. Определим, какую долю длины волны представляет собою расстояние Ас. Причем, если это расстояние более длины одной волны, то отбросим из него целое число волн и будем рассматривать только остаток. Поясним примером: положим вшша=20 метрам, а расстояние Ас (в масшта- бе)=64 метрам. Отбросив заключающиеся в 64 три целых волны 20 X 3 = 60, получим 4 метра. Эго и есть та величина, которая определяет сдвиг фазы в точке а от разности ходов волны А и В. Начертим теперь окружность произвольного радиуса (черт. 4 п возьмем такую ее долю, которую составляет разность ходов по отношению к длине волны. В нашем примере это будет

Если антенны АиВ колеблются в фазе, то сумма их действия находится, как равнодействующая двух сил, составляют; одна с другой угол ср.

Для этого, взяв в каком-либо масштабе два отрезка А и В, (черт. 5), составляющих угол ф, строют паралле- лограм, диагональ которого С и будет являться равнодействующей.

Так как обычно диаграмма показывает только относительное распределение излучения, то для ее построения нет надобности знать абсолютную величину А и В. Достаточно знать, например, что они равны,, или что А больше В в определенное число раз. Тогда, ■проведя окружность достаточно большого радиуса вокруг антенны и считая, что интенсивность гзлучениия от каждой антенны во всех точках окружности одинакова, остается только найти утлы сдвига фаз в различных точках окружности и построить равнодействующие, применяя один и тот же масштаб.

Если синфазных антенн не две, а несколько, например, А, В, F, то сложение ведется последовательно. Сначала находят сдвиг фазы из-за разности хода между АиВ, А и F (черт. 6) и проводят под этими углами отрезки («векторы») А, В, F (черт. 7). Далее

находят сначала равнодействующую между А и В = С, а затем равнодействующую между С и F = D, которая и дает сумму действия всех антенн.

К этой теме мы вернемся еще в следующем номере.

Требуйте выпуски дешевой библиотеки „Радио Всем". Цена выпуска 8 коп.