Страница:Радио всем 1929 г. №06.djvu/6

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


Инж. А. Н. Попов.

ЭЛЕМЕНТЫ РАДИОТЕХНИКИ.

Связанные колебательные цепи.

Прошлый раз* 1 мы рассмотрели простейший случай двух связанных цепей, именно, когда одна из них колебательная, а другая апериодическая, состоящая из самоиндукции и сопротивления. Более сложный и, вместе с тем, более общий случай тот, когда имеются две связанные колебательные цепи (схема рис. 1).

Не вдаваясь в подробный анализ, мы отметим только наиболее характерные черты происходящих здесь явлений. Особенно интересным и важным о практической стороны является вопрос о том, какое действие оказывает вторичный контур на первичный.

Прежде всего, запомним следующее. Присутствие вторичного контура всегда'увеличивает ваттное сопротивленце первичного. Это приращение сопротивления растет пропорционально второй степени из произведения частоты на коэффициент взаимоиндукции 2 и пропорционально первой степени вторичного сопротивления. Далее, величина этого приращения зависит от настройки вторичного контура
оно имеет наибольшее значение, когда второй контур находился в резонансе с первым в'уменьшается н ту и другую Сторону от этой точки.

Из сказанного ясно, что при наличии сильной связи и большого сопротивления во вторичной цепи сопротивление, вносимое ею в первичную, может быть настолько велико, что совершенно заглушит колебания в нервом контуре. В этом состоит' опасность 'наличия «паразитных» цепей: случайно' попавши в резонанс с подаваемой частотой, они. могут пожрать таи много .энергии, что в конец испортят работу.

Изменения происходят и в первичном безваттном, сопротивлении. Вторичная цепь ^вносит в первичную либо индукггив-

•. ■ .

i См. Р. В. № 2.

(ш М) 2

, -а, Математически ~Rtt —— R2

где Rjo — сопротивление' 1-го контура при ОтсуТЬтЯи^ второго.

•К*2 4» +’(<л Ь2- т-

ное, либо емкостное сопротивление, в зависимости от ее настройки. Если частота первого контура e>i выше резонансной частоты со* второго контура *, то самоиндукция он уменьшается; другими словами, второй контур вносит в первой емкости сопротивление. Если же ниже со2 то возрастает; мы имеем привнесенное индуктивное сопротивление.

Только при 0)1 = w2 вторичный контур не меняет безваттного сопротивления в первичном.

Бак ни скучны все эти рассуждения, их очень полезно запомнить. Можно сказать, что в 90о/о задач радиотехники входят в том или ином виде два связанных колебательных контура и ясное представление о процессах в них не только поможет разобраться в различных вопросах, но и окажет незаменимую услугу при экспериментировании.

Теперь необходимо остановиться еще на одном явлении, которое вытекает из соотношений безваттных сопротивлений в двух связанных контурах, именно на так называемом двойном резонансе, или «двугорбой» кривой резонанса.

Прежде чем излагать этот процесс, скажем несколько Слов о самом понятии резонанса. В простой колебательной цепи под резонансом принято понимать такое состояние контура, когда его собственная частота совпадает с подводимой.' Контур раскачивается и «резонирует» сильнее всего на эту частоту. Отсюда в контуре максимальный ток, и максимальное напряжение на зажимах самоиндукции и емкости, и другие, связанные с этим, явления.

Это физическое представление, очень ясное для случая одного контура, сбивается и становится неудовлетворительным, когда рбчь идет о двух цепях. Справедливость' сказанного Может быть доказала простым Опытом. Возьмем две цепи (рис: 1) я настроим их на одну и ту же частоту ц)0 Далее будем менять

3 Здесь и»,

'2 —

VLt С2

164

подаваемую частоту и измерять соответствующую разным частотам силу тока в

2-м контуре. Получится сплошная кривая (рис. 2) с двумя горбами, вместо обычней кривой резонанса для одного контура, которая показана пунктиром. Мы имеем два резонанса: один при частоте

о)', меньшей <о0 и другой при о", большей 6>о-

Наилучпшй выход из положения мы найдем, если определим резонанс, как такое состояние контура, при котором ток достигает максимума. Это определение можно применять везде.

Причины появления двух максимумов очень трудно объяснить популярно. Мы ограничимся тем, что напомним два основных явления: первое—зависимость напряжения 2-го контура от силы тока в 1-м, следовательно, и тока во 2-м контуре от тока 1-го, и второе—действие 2-го контура на сопротивления в 1-м и, следовательно, на ток в нем. Если задаться всеми постоянными контуров, связью между ними и подаваемым напряжением, а потом проделать довольно кропотливую работу подсчета, мы сможем начертить кривую рис. 2. Короче можно выразиться так: при изменении подаваемой частоты в контурах меняются все величины (R, L и Q и, при наличии двух контуров, всегда существуют две комбинации их, при которых ток достигает максимума.

Те же рассуждения приложим и и первичному току: он также дважды достиг гает максимума, причем частоты, при которых это происходит, почти совпадают о соответственными частотами резонанса для 2-го контура.

Очень большое влияние на вид кривой рис. 2 имеет связь. Чем она сильнее, тем дальше раздвигаются ы' и со", и наоборот: чем она слабее, тем они ближе окажутся к ь>о< Вот почему, между прочим, при измерении длины волны, волномер о измеряемым контуром нужно связывать возможно слабев; при очень

Рис. 3."

слабой связи о' и со" практически совпадает О СО0. -

, 0т, связи зависит также соотношение максимумов первичного и вторичного тока.: при слабой связи Jx всегда- больше J2; при некоторой связи они будут равны и, наконец, при более сильной J2 может быть больше, чем То же самое мож-