Страница:Радио всем 1930 г. №12.djvu/21

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


При расчете колебательного контура на некоторую заданную длину волны, самоиндукция и емкость должны быть выбраны так, чтобы было соблюдено равенство

, _ 2П ,

m 100 ' ^сш^ст

Это соотношение однако сразу же указывает на то, что одна и та же длина волны может быть получена при различных отношениях самоиндукции и емкости.

Пусть, например, требуется рассчитать колебательный контур, настроенный на длину волны 1=1 000 м. Возьмем самоиндукцию равную L = 1000 .0см, тогда емкость должна быть выбраиа равной С = 2 530 см.

L„ 100000

1тношевие т, будет равно — __

L/ Z лоП

Если же мы выберем самоиндукцию равной L = 1 000 000 см, то емкость должна быть взята равной 0 = 253 см. Отношение

L

-р- равно

L

С

100 0000 253

3 950

ак видно нз приведенного^ числового примера, отношение — в колебательном

контуре, настроенном на одну и ту же определенную длину волны, может иметь самые разнообразные значения.

Целью настоящей статьи является определение наивыгоднейшей величины отно- L

шения к которой следует стремиться О

при расчете колебательного контура.

В основу определения наивыгоднейшего

отношения необходимо положить взби-

(j

рательность колебательного контура.

Под избирательностью приемного колебательного контура понимается его способность при приеме одной радиостанции избавляться от мешающего действия других радиостанций, работающих длинами волн, отличающимися от принимаемой.

За меру избирательности обычно принимается отношение резонансной частоты к ширине резонансной кривой. Но ввиду того, что резонансная кривая имеет на различной высоте разную ширину, необходимо условиться, в каком месте следует измерять ее ширину. Чаще всего принято за ширину резонансной кривой считать ее ширину в том месте, где сила тока составляет приблизительно 70°/о от силы тока ири резонансе С Следовательно,

1 Точнее

i=.!l

V2

избирательность контура по вышеприведенному определению может быть выражена формулой

где fr—частота контура при резонансе, а Ц и f2—частоты (лежащие по обе стороны от резонансной), при которых ток в контуре составляет 0,7 от тока при резонансе.

Так как кривую резонанса можно приближенно считать в обе стороны симметричной, т. е. fr — f) = f2 — fr, то избирательность можно выразить такой формулой:

с

2(fr — fx)

Очевидно, что избирательность контура обратно пропорциональна его логарифмическому декременту затухания.

Связывая теперь избирательность контура с его электрическими данными, можно вьюести такое соотношение.

, q <oL

^ ~~К

где <о — круговая частота контура при резонансе,

контура от самоиндукции катушки может быть выражена формулой

где

3

А = 1,17.10 2al/d*cm |/f

где

f—частота принимаемых колебании, d — диаметр провода, из которого намотана катушка

а — конструктивный коэффициент катушки, равный

Конструктивный коэффициент катушки а зависит от отношения длины намотки ватуш- Ъ

ви в ее диаметру, т. о. от -— и от отношения шага намотки к диаметру провода, т. е.

сг

от -Ц-. Заметим, что последнее отношение не должно браться произвольно, а его слеL — самоиндукция катушки в генри,

R — сопротивление контура токам высокой частоты в омах.

Теория, разработанная автором, показывает, что зависимость избирательности

дует определять по способу, предложенному автором в предыдущих статьях 1.

1 См. «Радио всем», №№ 10 и 11 за 1930 г.

299