Страница:Радио всем 1930 г. №14.djvu/19

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


собственные колебания. (Почему именно это тан происходит, мы выясним в одном из следующих занятий.) Следовательно, задача устранения собственных колебаний в резонансном усилителе сводится к устранению связи между колебательными контурами, включенными в сетку и анод усилительной лампы. Если эти связи уда*- лось бы полностью устранить, то собственные колебания в усилителе не ■ возникали бы.

Каким же образом можно устранить связь между контурами La и La Са? Чтобы ответить на этот вопрос, нужно предварительно выяснить, какие связи могут существовать между этими контурами. Прежде всего связь между контурами может быть обусловлена индуктивным или емкостным воздействием одного контура на другой в том случае, если онн расположены близко один к другому. Поэтому нужно заботиться о том, чтобы

устранить всякие непосредственные воздействия одного колебательного контура на другой. С этой целью обычно отдельные контура отделяются друг от друга экранами, устраняющими влияние контуров друг на друга. Другой причиной, обусловливающей воздействие одного контура на другой, может быть связь между проводами цепей сетки н анода лампы. Для устранения этого типа связи следует применять монтаж, при котором провода цепей сетки и анода возможно больше удалены друг от друга.

Однако если даже все эти меры будут приняты и непосредственные влияния цепей сетки и анода друг на друга будут вовсе устранены, все же опасность возникновения собственных колебаний резонансного усилителя этим не устраняется. Объясняется это тем, что кроме непосредственной связи контура связаны между собой еще и через усилительную лампу. А так как всякая лампа обладает некоторой собственной емкостью, то 'колебательные контура, включенные в сетку и анод лампы, неизбежно оказываются связанными между собой через внутреннюю емкость лампы (т. е. через емкость сетка—анод). Для простоты мы можем при рассмотрении схем считать, что лампа не обладает внутренней емкостью, но что зато между сеткой и анодом лампы включена дополнительная емкость С (на рис. 2 указано пунктиром). Очевидно, что

действие этой емкости будет такое же, как и действие внутренней емкости между сеткой и анодом лампы.

И вот оказывается, что такая емкостная связь между сеткой и анодом лампы как раз удовлетворяет тому условию, которое должно быть соблюдено, чтобы в контурах резонансного усилителя возникли собственные колебания. Правда, для возникновения колебаний необходимо не только, чтобы между сеткой и анодом существовала емкостная связь но чтобы величина этой связи достигала определенного значения, т. е. чтобы емкость С на рис. 2 была бы не меньше определенной величины. При этом величина емкости, необходимой для возникновения колебаний, зависит от частоты, на которую настроены контура в цепи сетки и анода усилителя. Чем больше частота (т. е. чем короче волна), на которую настроены эти контура, тем меньше должна • бьггь емкость С (рнс. 2) для того, чтобы в контурах возникли собственные колебания. Та емкость, Которой обычно обладают применяемые в радиолюбительской практике усилительные лампы (г. е. емкость между сеткой и анодом лампы), составляет от 5 до 20 см. В случае длинных волн (порядка 1 00Э метров и больше) этой емкости в большинстве случаев бывает недостаточно для того, чтобы в контурах возникли собственные колебания. Но при настройке контуров усилителя на более короткие волны (порядка 600—700 метров и ниже) этой емкости обычно бывает уже достаточно для возникновения колебаний. Поэтому-то и существует опасность возникновения колебаний в резонансных усилителях при приеме волн короче 1000 метров. Для волн длиннее 1030 метров эта опасность невелика и обычно при работе па таких длинных волнах не приходится применять никаких специальных мер для устранения собственных колебаний в контурах усилителя. В случае же более коротких волн, как только оба контура будут настроены в резонанс, в усилителе тотчас же возникают собственные колебания, которые накладываются на колебания принимаемой станции, в результате чего получаются искажения приема. Вследствие этого в резонансных усилителях, рассчитанных на прием сравнительно коротких волн, необходимо принимать специальные меры для устранения собственных колебаний в контурах усилителя.

Нейтрализация

Какими же мерами можно устранить опасность возвшшовешш собственных ко-

1 Колебания s контурах, присоединен аых я сотке к аноду лампы, могут возникнуть не только при емко* ствой связи между сеткой и анодом, но к при других типах связи между цепями сетки к анода. Одпако об етом мы будем подробно говорить в дальнейшем, пока же нас интересует только случай емкости связи между сеткой н анодом лампы.

лебаний в резонансном усилителе высокой частоты? Очевидно, что для этого необходимо устранить то действие емкостной связи между цепями сетки и анода через внутреннюю емкость лампы, которое

Уне. 3

обусловливает возникновение колебаний. Устранить самую емкость в обычной лампе невозможно, таю как если сетка и анод расположены близко друг к другу, то емкость между ними будет существовать всегда 2.

Очевидно, что если нельзя устранить самой емкости между сеткой и анодом, то остается только устранить то влияние, которое оказывает эта емкость, т. е. нейтрализовать емкость между сеткой и анодом лампы. Рассмотрим вопрос о том, каким образом можно осуществить такую нейтрализацию емкостной связи между цепями сетки и анода. Чтобы выяснить этот вопрос, мы заменим обычную схему резонансного усилителя эквивалентной схемой (рнс. 3), в которой лампа заменена емкостью С. (Очевидно, что мы можем в данном случае это сделать, таю как вас интересует сейчас только вопрос о том, как влияет внутренняя емкость лампы.) Если в контуре анода La Са протекает переменный ток, то на концах катушки самоиндукции La возникают переменные напряжения. Напряжения, возникающие в точке 1 через емкость С, передаются в контур сетки. В этом и заключается действие емкостной связи. Для того чтобы это действие устранить, нужно подвести к контуру сетки Lt С, напряжение

I 1

I

I I

Рве. 4

такой же величины, но обратного знака (т. е. противоположное по фазе). Чтобы осуществить это, можно воспользоваться тем обстоятельством, что на концах катушки самоиндукции в колебательном кон-

  • Емкость между сеткой и аподом лампы можно полностью илн почтя полностью устранить при по* мощи так назыв. экранирующей сетки. Этот метод устранения емкости (сетка*анод) применяется в акра* нированных лампах.

345