Страница:Радио всем 1930 г. №15.djvu/32

Материал из РадиоВики - энциклопедии радио и электроники
Перейти к: навигация, поиск
Выкупить рекламный блок
Эта страница не была вычитана


80

Г.

Явление скин-эффекта, при высоких ча- ■стотах общеизвестно. Оно заключается в том, что в толстых проводниках объемная плотность тока по всему сечению проводника не одинакова, а увеличена на поверхности и уменьшена у оси проводника. При длинных и средних волнах это обстоятельство приводит лишь ж некоторой неравномерное™ плотности

смысл оценивать это сопротивление не сравнительно, а самостоятельно, пользуясь измерениями поверхности данного проводника. Таким образом для ’ медиых проводов составляется следующая табличка (таблица I), показывающая сопротивление части поверхности провода, длиной 1 ел а шириной 1 см при разных волнах. Она справедлива лишь для

ОСТРОУМОВ

чем чем больше плотность тока в данной точке, тем длиннее соответствующая стрелка (чертеж вычерчен точно и в масштабе).

Поэтому сопротивление такой шины будет больше, чем сопротивление круглого стержня или трубки той же длины и поверхности, где поверхностная плотность тока везде одинакова.

тока по сечению и ооотвественно к некоторому увеличению сопротивления проводников, при коротких же и ультракоротких волнах явление настолько резко выражено, что практически весь ток протекает лишь по поверхностному очень тонкому слою проводайка, центральная же часть совершенно не участвует в процессе. На рис. 1 показан закон убывания объемней плотности тока вблизи поверхности медного проводника по мере погружения в проводник для разных частот тока.

толстых проводов, причем та предельная толщина провода, при которой применимость такого расчета сохраняется, также приведена в таблице I.

Ввиду той важности, которую приобретает поверхность проводника сравнительно о его внутренними частями, в практике коротких и ультра - коротких волн часто возникает соблазн заменить проволочные вши трубчатые провода пластинками или шинами. Однако этим способом увлекаться не следует, так как, хотя высокочастотные токи и располаИз чертежа нидво, что при ультра-во- ■ротких волнах почти весь ток протекает в слое толщиной порядка сотой доли миллиметра. Это обстоятельство вызывает огромное увеличение сопротивления, если сравнивать сопротивление высокочастотному току о сопротивлением по- •стояниому току, так как постоянный ток проходит по всей толще. Поэтому имеет

гаются вообще по поверхности, но по плоским участкам этой поверхности все- таки распределяются меньшие плотности тока, чем по сильно кривым участкам. На рис. 2 показана в разрезе такал шина и схематически стрелками показано распределение тока (текущего сквозь сечение от читателя к чертежу) в различных участках периметра сечения, при-

Табдица I.

Водна X

Сопрот. полоски поверхности

1 с.«Х 1 см

Справедливо для диаметров больших

1 метр . .

0,0045 ома

0,4 мм

2 метра

0,0032 »

0,6 »

3 .

4 » . .

5 метров .

0,0С)26 » 0,0022 » 0,0020 »

0,7 » | 0,9 »

6 * . .

0,0018 >

1,0 »

7 * . .

0,0017 »

1,1 »

8 » , .

0,0016 »

1,2 »

9 » . . 10 * . .

0,0015 * 0,0014 »

| 1,3 »

15 * . .

0,0012 »

1,6 »

20 * . .

0,0010 »

1,9 »

30 »

0,0008 »

2,3 »

В помещаемой ниже таблице II приведено то увеличение сопротивления, которое получается, если трубку круглого сечения (Удаленную от остальных проводников) постепенно оминать так, чтобы в сечении получался эллипс, а поверхность оставалась постоянной (рис. 3, табл. II).

Таблица II.

Отношение по- Относительное

луооей сечения а

сопротивление

1

1

2

1.045

5

1.28

10

1.63

30

2.75

100

5.56

Из этих же соображений нужно избегать острых краев на всех проводах, несущих токи ультра-высотой частоты, в частности аа проводах лехеровых систем и желательно сделать их совершенно гладкими.